über die Grundlehren der Akustik. 105 
tions-Raum s.'' Hieraus folgt also das zweite Gesetz: dafs bei un- 
veränderter Dauer der Ösecillationen, (d.i. bei gleichblei- 
bender Höhe eines Tones, die Stärke desselben sich wie die 
Gröfse der Öseillationsweite verhält. 
Auch . dieses Gesetz bestäugt sich durch eine sehr einfache und 
allgemein ‘bekannte, Erfahrung. Wenn man eine angeschlagene Saite, 
oder noch: besser eine: oscillirende Stummgabel verklingen läfst, so ändert 
sich die Höhe des Tones auf keine dem geübtesten Ohr bemerkbare 
Art, d.h. die Dauer der Öscillauonen bleibt gleich; aber die Oscilla- 
tionsweiten werden immer kleiner, und mit ihnen nimmt zugleich die 
Stärke des 'Tones ab. 
$. 31. Hieraus ergiebt sich nun, dafs die Abnahme des Schalles 
mit der Entfernung von der Quelle des Schalles, von nichts anderem 
herrühren könne, als davon, dafs die Oseillationsweiten bei Ver- 
breitung des Schalles mit der Entfernung immer kürzer werden; denn 
die Dichtigkeit der Luft könnte nur dann einigen Einflufs haben, wenn 
der Schall aus sehr grofsen Höhen nach der Tiefe, oder umgekehrt 
fortginge. Die ersten Elemente der rein mathematischen Bewegungslehre 
sind völlig hinreichend, die Ursache und das Verhälwifs dieser Ab- 
nahme genau zu bestimmen. 
Man betrachte wieder Fig. 3, und erinnere sich alles dessen, was 
$. 18. über die Verbreitung des Schalles durch die Luft gesagt worden. 
Unter CN lege man einen Winkel NCO=NCM, und stelle sich 
unter CN die Achse eines Kegels MCO vor, dessen Spitze in C liegt. 
Dieser Kegel umfasset alle Schall-Stralen, die sich von C aus inner- 
halb seines Raumes ausbreiten können. Man wähle auf einer der von 
C aus gezogenen Linien, etwa auf CN, zwei Punkte 7 und K beliebig, 
und lege durch diese aus dem Mittelpunkt C zwei Kugelflächen, von 
welchen die in den Kegel fallenden Stücke PQ und RS kreisförmige 
Abschnitte sind. In jedem dieser Abschnitte befinden sich alle Punkte 
der Luft in gleicher und gleichzeitiger Oseillation; und zwar, wenn PQ 
in einer Verdichtung liegt, von C abwärts; wenn aber RS in einer Ver- 
dünnung liegt, gegen C hinwärts. Nun kann, nach den Grundlehren 
der Mechanik, kein Körper mehr Bewegung mittheilen, als er selbst hat, 
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