über die Grundlehren der Akustik. 109 
der Art, wie sich die Stralen im Innern’ des Körpers verbreiten, vor- 
gehen möchten. 
Soll diese Frage mathematisch behandelt werden, so führt sie zu 
schwierigen Problemen. Aber nach dem Plane, den ich mir in dieser 
Abhandlung vorgezeichnet habe, ist die Frage mehr physikalisch 'als 
mathematisch zu behandeln. ‘Doch wird es dienlich seyn, zuerst zu 
untersuchen, was aus den anerkannten Gesetzen des elastischen Stofses, 
zur Beantwortung der Frage folge. 
$-. 37. Dafs alle Miutheilung der Oscillationen durch den Stofs ge- 
schehe, liegt unmittelbar in dem Begriff, und aus der ungemeinen Klein- 
heit aller Oscillationsweiten darf man mit Sicherheit schliefsen, dafs: die 
durch einen Osecillationsschlag entstehende Verschiebung der Theile nie 
die Gränzen der vollkommenen Elasticität überschreite. Wir haben 
ferner im 29sten $. gezeigt, dafs man zwei körperliche Punkte, die sich 
berühren, als unendlich kleine Körper von gleichem Volumen be- 
trachten könne, deren Massen sich daher wie die Dichtigkeiten der 
Materien verhalten, denen sie angehören. Nach diesen Betrachtungen 
kann man alles als gegeben betrachten, was zur Anwendung der Gesetze 
des Stofses auf die Oscillationen bekannt seyn mufs. Der Grund aber, 
warum dennoch diese Gesetze keine vollständige Beantwortung der Frage 
geben können, ist folgender. In der Theorie des Stofses betrachtet man 
zwei Körper 4 und B als völlig frei, d.h. man siehet ab von jeder 
andern mitwirkenden Kraft, obgleich in der Wirklichkeit die Mitwir- 
kung anderweitiger Kräfte gar nicht zu vermeiden ist. Dafs aber den- 
noch die Versuche, welche man mit elastischen Kugeln anstellt, den 
Erfolg ziemlich genau der Theorie gemäfs zeigen, rührt daher, weil der 
Widerstand der Luft und andere Hindernisse der Bewegung, in Rück- 
sicht des Gewichtes der Kugeln, immer nur klein sind. Ganz anders: 
ist aber der Fall, wenn ein oscillirender Punkt 4 gegen einen ander- 
artigen Punkt 3 stöfst, denn dieser hat hinter sich und rund um sich 
herum eine unendliche Menge gleichartiger Punkte C, D, E, F etc., 
denen er nun seinerseits die durch den Schlag des Punktes 4 empfangene 
Bewegung mitzutheilen genöthigt ist. Aber weder der Punkt 2 selbst, 
noch die um ihn liegenden, können wegen der Spannung, in der sie, sich 
