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als 4 hat. Wenn daher, ‘wie in einer eylindrischen Röhre, die Schall- 
stralen parallel sind, so müssen die Oscillationsweiten ‚gleich, also die 
Stärke des Schalles unverändert bleiben. Divergiren' hingegen.die Stralen, 
so kann man die Massen 4/ und B (nach $. 29.) nicht mehr als absolut 
gleich betrachten, sondern die Oscillaionen müssen: immer ausgebreite- 
teren Massen mitgetheilt werden; hierin liegt der Grund, ‚ warum die 
Oscillauionsweiten mit der Entfernung, wie oben ($. 31.) gezeigt wor- 
den,.'abnehmen. Convergiren die) Stralen, ‘wie in dem: Hörrohr, so 
müssen sich‘ die Oscillationsweiten : (nach Nr. 2.. des vorigen $.) ver- 
gröfsern. \ 
$. 41. Wenn Öscillationen an eine anderartige Materie mitge- 
theilt werden, so sind beide fast’in jedem Fall an Dichtigkeit sehr ver- 
schieden ; also ist der Erfolg immer nach Nr. 2. und 3. des 38sten $. 
zu beurtheilen. 
Ist z.B. 4 Messing oder Stahl, 3 Luft, so verhält sich die Dich- 
tigkeit beider ungefähr wie 6000:1. Setzt man also 4=6000, B=1, 
so it d+B:24 = 6001 :12000, d.i. fast genau wie 1:2; also wer- 
den sich die Oseillationsweiten in der Luft von der Saite aus bis zu 
einer vermuthlich sehr kleinen Weite zuerst vergröfsern, und dann 
erst nach dem Gesetz $. 31. abnehmen. 
Wäre umgekehrt 4 Luft und 2 Stahl oder Messing, so ist 
A=1 und ZB = 6000; alo 4 + B:24 = 6001 :2, oder ziemlich 
genau 3000 :1; es werden also die Oscillatiionsweiten ungemein klein 
ausfallen, u. dergl. m. 
Wir wollen nun versuchen, diese Ergebnisse auf einige akustische 
Erscheinungen anzuwenden. 
Von der Resonanz. 
$. 42. ‘Was in den akustischen Schriften zur Erklärung der Reso- 
nanz gesagt wird, ist nicht nur unbefriedigend, sondern ich erinnere 
mich auch nicht einmal, irgendwo eine recht bestimmte Erklärung des 
Begriffes gefunden zu haben, indem häufig Erscheinungen, die in ihren 
äufsern. Bedingungen und -in ihrer Beschaffenheit das Gegentheil der 
Resonanz ‚sind, dennoch einer Resonanz zugeschrieben werden. 
