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der iiicht sclnvarze Körper der wármere. Xacli í'rüberen in 0-Gyalla ange- 

 stellten und von dem Einfluss der Luftabsorption schon befreiten Beobacb- 

 tungen ist die Wellenlánge des Intensitatsmaximnms im Spektrum der 

 weissen, gélben und rőten Sterne beziebentlicb 0-45, 0"53 und 0-60 Tau- 

 sendstel mm. Bedeutet ni die Wellenlánge des Intensitatsmaximnms für 

 den absolut schwarzen Körper von dér absoluten Temperatur í-/, so ist nacb 

 einem Satze der Spektralanalyse 



wenn /// in Tausendsteln mm. ausgedrückt wird. Es folgt nacb dem Gesag- 

 ten, dass die Temperatur der weissen, gélben und rőten Sterne in jener 

 Scbicbte, aus welcber der nennenswerteste Teil des ausgestrablten Licbtes 

 und der Wárme kommt, auf mebr als 6100°, 5á00° und 4500° C. veran- 

 schlagt werden muss. Die Sonne gebört zur Klasse der gélben Sterne und 

 ibre Oberflácbentemperatur ergiebt sicb aus der Beobacbtung der Strablung 

 und dem STEFAN'scben Gesetze in der Tat zu 5500" C. 



Insofern die Laven bezűglicb ibrer optiscben Eigenscbaften dem 

 absolut scbwarzen Körper scbon ziemlicb nabe kommen, ergiebt das obige 

 Gesetz eine ausnebmend einfacbe Metbode der Temperaturbestimmung 

 ausbrecbenden glübenden Magmás, die umso wertvoller ist, als die Ent- 

 fernung des Beobacbters von der Lichtquelle nicbt in Recbnung kommt. 



Wenn scbon die soeben mitgeteilten Temj^eraturen einen Beleg dafür 

 liefern, dass das Innere der selbstleucbtenden Weltkörper als Gas auf- 

 gefasst werden kann, so erbártet dies aucb der Umstand, dass sicb die 

 mittlere Dicbte der Sonne und — soweit sie bisber bestimmt werden 

 konnte einiger Fixsterne als klein ergiebt. 



Die erste biemit auftretende Frage ist die nacb dem Gleicbgewicbte des 

 den Körper bildenden Gases. Dem mecbaniscben Gleicbgewicbtszustande 

 ist Genüge geleistet, wenn er dem Grundstock der barometriscben Höben- 

 formel entspricbt. Docb ist dieses Gleiebgewicbt nur vom mecbaniscben 

 Standpunkte aus ein solcbes, die Frage wird aucb von der Wiirmetbeorie 

 berübrt. Der Gleicbgewicbtszustand bleibt aucb von letzterem Gesicbts- 

 punkte aus besteben, und wird biemit zum stationáren, d. b. trotz der etwa 

 vorgebenden Ánderungen, z. B. Strömungen, dem Cbarakter nacb unver- 

 íindert, wenn ein radial bewegtes Teilcben stets jené lebendige Kraft mit 

 sicb bHngt, die es in der neuen Umgebung scbon vorbanden vorfindet. Die 

 matbematische Einkleidung dieses Gedankens ergiebt, dass die gemaehte 

 Forderung geradezu identiscb mitder Annalnne der kinetisclion Gastbeorie 

 ist. Daber stellt sicb der stationárc Zustand ganz von selbst cin. Ein radial 

 aufsteigendes Teilcben dehnt sicb aus, und diese Ausdehnung bedingt eine 

 Abnabme der Temperatur, die gerade so geregelt ist, dass das Teilcben in 

 der neuen. dünneren Scbicbte eben die dórt berrscbende Temperatur 



