

ACADÉMIES ET SOCIÉTÉS SAVANTES 

différentes que de directions différentes. On ne peut 
donc pas se servir des variables qui correspondent aux 
nolions susdites pour définir l’état ni les transforma- 
tions de ces gaz. Comme on ne sait pas non plus pré- 
sentement utiliser à cette fin les variables ordinaires de 
la Mécanique, coordonnées et vitesses, il ne reste pour 
l'étude des gaz en mouvement que le bon sens, aidé et 
contrôlé par l'expérience. Avec ces seules ressources, et 
en se contentant de l'approximation que comporte un 
raisonnement qui n'est pas mathématique, l’auteur 
détermine, en chaque point d'une veine gazeuse, la 
vitesse d'écoulement, la densité et la pression sur un 
élément plan lié à l’ajutage, tant dans la direction de 
l'écoulement que dans la direction opposée et dans les 
directions perpendiculaires. Ses conclusions sont con- 
firmées par ses propres expériences et par celles de 
Stodola ; elles expliquent tous les faits observés par lui- 
même ; la théorie cinétique reçoit ainsi une confirma- 
tion expérimentale. Mais elle reste, comme la théorie 
classique des turbines, en contradiction avec la Thermo- 
dynamique de Clausius. L'auteur montre, en effet, que, 
au moyen d'un appareil qui dérive de celui dont il s’est 
servi dans ses expériences, on peut théoriquement, en 
utilisant l'énergie interne d’un gaz, et sans avoir 
recours à aucune autre source d'énergie, comprimer ce 
gaz et obtenir un certain travail mécanique, C'est le 
paradoxe qu’il s’est proposé de signaler. Mais il montre 
aussi que la compression ne consomme aucun travail 
mécanique, parce que, d'une part, les molécules du gaz 
ne se repoussent pas les unes les autres, et que, d’autre 
part, grâce au dispositif employé, elle s’opère sans qu’il 
y ait à leur fournir le supplément de force vive, c'est-à- 
dire la chaleur qu'elles reçoivent des compresseurs 
ordinaires. Quant au travail mécanique, il est produit 
par la transformation de la force vive préexistante des 
molécules, et la température finale du gaz, quand il a 
repris son équilibre, est inférieure à sa température 
initiale, Le gaz étant rendu à une pression au moins 
égale à sa pression initiale, il n’y a pas de travail à 
dépenser pour le ramener à son état inilial ; il faut seu- 
lement lui restituer la chaleur transformée en travail. 
On a donc une machine thermique qui fonctionne avec 
une seule source de chaleur, contrairement au principe 
de Clausius; mais on voit pourquoi et comment elle 
fonctionne, de sorte qu’il y a là, en réalité, non pas un 
paradoxe, mais la preuve que le principe de Clausius n’a 
pas la généralité qu’onlui attribue, — M. P. Langevin : 
Utilisation de la détente pour la production des courants 
d'air de grande vitesse. La détente directe dans l’atmo- 
sphère de l’air comprimé tel qu’il est fourni par le réseau 
parisien de distribution (pression de 6 atm.5 environ) 
permet, conformément à la théorie classique, d'obtenir 
des veines gazeuses atteignant la vitesse de 500 m. par 
seconde si l’air comprimé est pris à la température am- 
biante et pouvant aller notablement au delà de cette 
vitesse grâce à un réchauffementpréalable(7oom.environ 
pour un réchauffement de 300°). Ce sont précisément 
les vitesses couramment utilisées dans les tirs d’artil- 
lerie, et l’auteur a pensé qu'on pouvait profiter de cette 
circonstance pour effectuer au point fixe des mesures 
intéressantes pour la balistique. Des expériences ont 
été poursuivies dans ce sens avec la collaboration de 
MM. Vaillant et Saphores; l'aspect physique des résul- 
tats obtenus fera l’objet d'unecommunication ultérieure, 
mais l’auteur croit utile de signaler, à propos de la 
communication de M. Delsol, que ces expériences ont 
fourni l’occasion de vérifier, à l’ordre de précision des 
mesures, les prévisions de la théorie, prévisions sur 
lesquelles la Thermodynamique et la théorie cinétique 
des gaz sont d’ailleurs entièrement d'accord. La seule 
hypothèse qui intervienne dans la théorie classique de 
l'écoulement des fluides compressibles est, en effet, 
l'existence d’une pression isotrope en chaque point pour 
des observateurs liés au fluide en ce point, ce qui revient 
à considérer comme négligeables les elfets de viscosité 
et de conduction thermique; la théorie cinétique légi- 
time cette hypothèse, dans les cas où la turbulence du 

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mouvement est faible (faible intensité des tourbillons), 
en montrant que la distribution des vitesses de Maxwell, 
dans chaque élément de volume par rapport au centre 
de masse de l'élément se rétablit en un temps extrême- 
ment court (supérieur à 10—8 seconde dans les condi- 
tions habituelles) lorsqu'elle a été traublée, Il est donc 
légitime, en premivre approximation, d'admettre en 
chaque point du gaz l'existence d’une pression isotrope 
(pour des observateurs liés au gaz) et d’une tempéra- 
ture bien définie reliée à la pression par la loi ordinaire 
de détente adiabatique, Les formules habituelles per- 
mettant de traiter les problèmes de détente sont fondées 
sur cette seule hypothèse, Les expériences dont il est 
ici question ont permis de vérilier l'exactitude de 
ces formules de la manière suivante : Le débit, aux 
vitesses indiquées, d’une veine de 10cm, de diamètre 
seulement est beaucoup trop considérable pour qu’on 
puisse songer à l'entretenir de manière continue; l’au- 
teur a ulilisé l'évacuation d’un réservoir d'environ 6 m? 
à travers une tuyère dont la section contractée était un 
cercle de 8cm. de diamètre. La théorie montre que la 
veine détendue conserve une température constante 
pendant toute l'évacuation avec une vitesse constam- 
ment décroissante, et permet de calculer suivant quelle 
loi la pression à l’intérieur du réservoir doit varier en 
fonction du temps. Un enregistrement des variations de 
la pression a donné des résultats en parfait accord avec 
la théorie pendant tout le temps (une dizaine de 
secondes) que durait l'évacuation régulière du réservoir, 
c'est-à-dire tant que la section contractée de la veine 
avait le diamètre imposé par la tuyère et utilisé dans le 
calcul, D’autres vérifications de la théorie, relatives à la 
loi suivant laquelle varient en fonction de la vitesse les 
efforts exercés par la veine sur un obstacle fixe qui s'y 
trouve placé, ont également pu être obtenues et seront 
indiquées ultérieurement, M. Delsol se déclare non 
convaincu par les arguments de M. Langevin, la 
théorie de ce dernier étant en contradiction absolue 
avec le résultat de ses propres expériences. 
Séance du 19 Mars 1920 
MM. Ch. Chéneveau et R. Audubert: Sur quelques 
propriétés optiques des milieux troubles, Le but princi- 
pal de ce travail a été d'étudier le changement de l’ab- 
sorption par les milieux troubles dont les particules 
ont des dimensions supérieures à la longueur d’onde 
de la lumière incidente, en faisant varier systématique- 
ment le nombre des particules et leur diamètre. Les 
déterminations ont surtout porté sur des suspensions 
de mastic et de gomme-gutte sélectionnées par centrifu- 
gation fractionnée(cechoix aété guidé par ce fait que les 
particules sont dans ce cas sphériques et transparentes); 
mais les auteurs ont pu étendre leurs résultats à des 
émulsions d'huile dans l’eau et d’eau dans l'huile, à des 
précipités très fins de chlorure d'argent, de sulfate et de 
chromate de baryum et même à des inclusions de sphé- 
rules liquides dans des résines solides. Les mesures 
d'absorption ont été effectuées à l’aide du spectropho- 
tomètre Féry ; les numérations et les diamètres ont été 
déterminés au moyen du microscope, Les conclusions 
les plus importantes sont les suivantes : 1° L'absorption 
n’est pas seulement fonction du diamètre d, mais aussi, 
comme les auteurs l’ont les premiers démontré, du 
nombre de particules N par unité de volume. 2° Cette 
absorption - 
Ad: 
I die 
(@) 1— ——e (5) 
16 
(Œ, intensité transmise; 15, intensité initiale) dépend 
surtout du volume total des particules ét non uni- 
quement de leurs dimensions ou de leur nombre, ou 
même de leur forme. L'expérience montre que # est seu- 
lement fonction de la longueur d'onde, que £ dépend de 
la nature de la particule et que A varie, à la fois, avec 
la longueur d'onde et la nature de la particule. 3° Cette 
absorption peut être également évaluée à l'aide d'une 
