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H. POINCARE — LES RAYONS CATHODIQUES ET LES RAYONS RONTGEN 



Cet élargissement correspond, d'après M. Jau- 

 mann, à un spectre de surfaces d'interférence qui 

 appartiendraient à des rayons cathodiques de pé- 

 riodes différentes. 



L'expérience peut être variée de bien des ma- 

 nières. C'est ainsi qu'avec deux cathodes, l'une 

 plane, l'autre réduite à un lil parallèle au plan de 

 la première, l'habile physicien a obtenu une sur- 

 face d'interférence parabolique. 



Il semble qu'il y ait là le germe d'une méthode 

 expérimentale qui nous donnera un jour la clef du 

 problème; mais l'assimilation avec les interfé- 

 rences, du moins telles que nous les connaissons, 

 ne peut être admise qu'avec quelques réserves. 



Dans les interférences ordinaires l'intensité 

 varie avec la différence de marche, el la courbe qui 

 représente cette variation est une sinusoïde. Il 

 semble que la lueur de Jaumann devrait varier 

 suivant une loi analogue. Il n'en est rien; si la 

 période était courte, on verrait dans l'intervalle 

 des cathodes plusieurs maxima; si elle est longue, 

 comme l'auteur le suppose, on devrait voir non 

 pas un maximum tranché, mais une plage lumi- 

 neuse lentement dégradée sur les bords. Il semble 

 que le phénomène ne puisse se produire que si la diffé- 

 rence île marche est presque riijoureusememt nulle. 



Dès qu'il y a une dissymétrie quelconque, la 

 couche d'interférence s'élargit, ce qui serait dû, 

 d'après M. Jaumann, à ce que les radiations de 

 période différente n'interféreraient plus à la même 

 place. 



Si la différence de marche devait être égale non 

 à zéro, mais à un multiple de la longueur d'onde, 

 les choses se passeraient ainsi, en effet. Mais la 

 condition de l'interférence paraît être que cette 

 différence soit nulle; donc, pour que deux radia- 

 tions n'aient pas le même plan d'interférence, 

 il ne suffit pas qu'elles n'aient pas la même 

 période, il fuut qur leur vitesse de propagation soit 

 différente. 



J'ajoute que dans la couche d'interférence les 

 rayons ne sont ni détruits ni renforcés; ils sem- 

 blent être simplement déviés* « Les rayons catho- 

 diques se propagent dans ce plan d'interférence 

 parallèlement aux cathodes ». 



V. — Influence sur la décharge. 



La seconde série de preuves expérimentales est 

 empruntée à l'action des radiations sur l'étincelle 

 électrique ; d'après M. Jaumann, une vibration ne 

 facilite l'explosion de cette étincelle que si elle est 

 normale à l'électrode. 



La vérification a été faite pour les rayons hert- 

 ziens. 



On l'a faite aussi, avec un succès relatif, pour la 

 lumière. On sait que les rayons ultra-violets pro- 



voquent les étincelles. 11 paraissait naturel de cher- 

 cher quelle est leur action quand ils sont polarisés. 

 Mais il était ditlicile d'obtenir des rayons ultra- 

 violets parallèles, polarisés et suffisamment in- 

 tenses. 



Heureusement MM. Elsler et Geitel ont re- 

 connu que la lumière visible agit sur les élec- 

 trodes formées d'un métal alcalin, comme la lu- 

 mière ultra-violette sur les électrodes ordinaires.' 

 La vérification de la loi deJaumann, qui s'est faite 

 dans un gaz raréfié, n'est que grossièrement ap- 

 proximative. Pour expliquer cette divergence, 

 M. Jaumann suppose que, dans les gaz raréfiés, la 

 lumière ordinaire elle-même serait accompagnée 

 d'une composante longitudinale ( ? ). 



La même méthode, appliquée aux rayons ca- 

 thodiques, montre que leurs vibrations sont lon- 

 gitudinales. 



Il serait intéressant de faire tomber sur une 

 même électrode, deux rayons cathodiques à angle 

 droit; on verrait s'il y a un maximum d'effet 

 quand la normale à l'électrode est dirigée sui- 

 vant la bissectrice des deux rayons; ou s'il n'y a 

 pas de maximum ; ou encore s'il y a deux maxima 

 correspondant à la direction des deux rayons. 



VI. — Théorie de Jaumann. 



M. Jaumann cherche ensuite à rendre compte 

 de la possibilité théorique des vibrations longitu- 

 dinales, et c'est sur cette partie de son travail 

 qu'ont porté mes critiques. 



D'après lui, le pouvoir diélectrique des corps 

 serait variable, et ces variations seraient notables 

 dans les gaz raréfiés; elles seraient proportion- 

 nelles à la charge électrique. 



Introduisant ces hypothèses dans les équations 

 de Maxwell, l'auteur examine le cas où l'on a uni 

 champ électrique constant intense, superposé à des 

 oscillations électromagnétiques très faibles, mais 

 de période très courte. Il arrive ainsi à certaines! 

 équations que je ne transcrirai pas. 



Ces équations, qui sont la conséquence néces- 

 saire des hypothèses citées plus haut, montrent, en ; 

 effet, qu'il doit exister des rayons longitudinaux 

 qui jouiraient de quelques-unes des propriétés des ' 

 rayons cathodiques. 



Mais, en poussant le calcul jusqu'au bout, j'ai 

 vu que ces rayons devraient suivre les lignes de 

 force électrique du champ constant. Ils ne seraient 

 donc pas reclilignes en général; ils iraient de la 

 cathode à l'anode ; ils ne seraient pas déviés par 

 l'aimant. 



Si donc j'ai été séduit au premier abord par les < 

 vues ingénieuses de M. Jaumann, si, malgré cette - 

 critique, je n'en persiste pas moins à penser que 

 ce savant est sur la voie qui le mènera à la vérité ; 



