ACADEMIES ET SOCIETES SAVANTES 



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montre facilement que les ovales de Descartes admettent 

 un troisième foyer (théorème de Chasles). L'auteur 

 applique les e'quations différentielles des systèmes de 

 courbes orthogonales en coordonnées polaires (des 

 rayons vecteurs 6, 8, que ces rayons font avec l'axe po- 

 laire), au système des ovales trifocales de Deseartes et 

 aux courbes méridiennes des niveaux potentiels pour 

 deux masses égales placées en P et en Q. — M. P. H. 

 Scnoute : Sur la surface romaine de Steiner, repré- 

 sentée par : 



,fi-j + ;?.,; + &y* = 2kxyz. 



Chaque cùne quadratique par les axes détermine une 

 conique située sur cette surface S' 1 . Involution 



ayz -f bz.r -f- '-'•'"!/ = "i àcyz -f- cazx + abxy = 



de ces cônes déterminant des couples de coniques si- 

 tuées dans les plans tangents de S 4 . En général deux 

 coniques quelconques de S 1 n'admettent qu'un seul 

 point commun; donc S ! est de la troisième classe. Les 

 quatre plans tangents singuliers touchent S' le long 

 de quatre circonférences d'une même sphère ; ces 

 cercles forment la courbe parabolique de S ; . Le lieu 

 des centres des coniques de S 1 est une autre surface de 

 Steiner, représentée par : 



yH* + z 1 .'! -f- r-y- + kxyz = 0. 



2° Sciences physiques. — Rapport de MM. H. A.Lorenlzet 

 J.D. van derW'aals sur deux mémoires de M. L. H. Siert- 



sema et un mémoire de M. C. H. Wind. Dans le pre- 

 mier mémoire : Sur la preuve que des corps diainagné- 

 tiques selon M. Duhem n'existent pas, M. Siertsema 

 (Leyde) montre qu'au fond, M. Duhem a seulement 

 prouvé que la théorie ancienne de Poisson, ou une 

 autre théorie équivalente sur les corps diamagnétiques, 

 n'est admissible qu'en expliquant les propriétés des 

 corps tels que le bismuth, parla supposition que leur 

 susceptibilité est encore positive, mais moindre que 

 celle du milieu entourant. Dansla théorie de Maxwell, 

 la question de la stabilité de l'équilibre, comme 

 se l'est posée M. Duhem, manque de raison. Dans 

 le second mémoire : Quelques propriétés mini- 

 mum du champ magnétique, M. Siertsema prétend que, 

 comme dans la théorie de Poisson, l'énergie potentielle 

 doit avoir une valeur minimum dans l'état d'équilibre; 

 on peut, de même, dansla théorie moderne, indiquer 

 une certaine grandeur qui atteindra une valeur mini- 

 mum dans l'état d'équilibre. II a, en effet, trouvé une 

 telle grandeur et examiné par rapport à quels sys- 

 tèmes de corps et à quels changements d'état cette 

 grandeur a la propriété minimum. Il distingue deux 

 cas bien différents: dans le premier, le champ' magné- 

 tique ne dépend que d'aimants permanents; dans le 

 second, il n'est causé que par des courants. Le mé- 

 moire se termine par quelques conclusions déduites 

 de la propriété indiquée. Il en est dérivé d'abord l'in- 

 fluence d'un corps para ou diamagnétique, et ensuite 

 les conditions connues auxquelles les différentes gran- 

 deurs électro-magnétiques doivent satisfaire à la sur- 

 face d'un tel corps. Dans le mémoire : Etude sur la 

 théorie des phénomènes magnéto-optiques en rapport 

 avec le phénomène de Hall, M. Wind (Groningue) 

 montre d'abord que l'on est conduit à une description 

 mathématique des phénomènes magnéto-optiques adop- 

 tant pour le champ électro-magnétique la forme simple 

 des équations fondamentales, déduite par MM. Heaviside 

 et Hertz, sous condition qu'on y apporte une modifica- 

 tion légère pour le cas d'une force magnétique cons- 

 tante dans tout le champ. Cette moditication est for- 

 mellement la même que celle exigée par le phénomène 

 de Hall pour lescourants stationnaires; sous ce rapport. 

 la théorie nouvelle est une reproduction de la théorie 

 ancienne de M. Lorentz. Seulement, au lieu d'intro- 

 duire une constante réelle (à un paramètre), comme 

 'ont fait M. Lorentz et après lui M. Drude, elle intro- 

 duit une constante complexe (à deux paramètres) 



comme l'a fait M. Goldhammer. Dans une note publiée 

 récemment, M. Wind a déjà indiqué une interprétation 

 de la complexité de cette constante du phénomène de 

 Hall pour le cas des oscillations électromagnétiques 

 qui constituent la lumière (voir Rev. (jén. des Se, tome V, 

 p. 770). Dans le présent mémoire il s'efforce d'attacher 

 une signification physique plus complète à la modifi- 

 cation des équations fondamentales. A cette fin, il 

 suppose, comme l'ont fait plusieurs physiciens île nos 

 jours, que le mouvement d'électricité se fait par un 

 transport d'ions chargés. Celte supposition comporte 

 des équations de la forme cherchée quand on y ajoute 

 l'hypothèse qu'il y ait une différence de mobilité entre 

 les ions à charges contraires, dans les corps qui pré- 

 sentent les phénomènes étudiés. De plus, l'auteur exa- 

 mine si une partie des phénomènes étudiés ne pourrait 

 être déduite à l'aide de certains principes généraux. A 

 l'aide d'un principe de symétrie et de la loi de réciprocité, 

 il parvient à quelques particularités des phénomènes 

 en question, et à quelques relations numériques qui 

 s'y rapportent. Enfin, l'application de ces principes l'a 

 mis surla trace d'une influence que la magnétisation 

 pourrait exercer sur la lumière, influence intimement 

 liée au phénomène de Kerr, quoique de nature diffé- 

 rente, influence ni observée, ni prévue jusqu'ici. Une 

 fois l'attention de l'auteur fixée sur cette nouvelle in- 

 fluence, il n'était pas difficile de la déduire de ses 

 équations fondamentales et d'en prédire la nature et la 

 grandeur pour les métaux examinés jusqu'ici par rap- 

 port au phénomène de Kerr. Celte influence se trahit 

 par une variation d'incidence et d'azimut principaux 

 dans la lumière polarisée parallèlement au plan d'in- 

 cidence et réfléchie par un miroir magnétisé perpen- 

 diculairement à ce plan. L'auteur a été obligé de se 

 borner à indiquer la méthode qui peut mener à une 

 vérification expérimentale de ses résultats théoriques, 

 le temps et les moyens pour faire lui-même ces expé- 

 riments lui ayant fait défaut. — M. H. A. Lorentz 

 explique la découverte de M. W. C. Rontgen. — Com- 

 munication de M. Kamerling Onnes de la part de 

 M. D. van Gulik (Groningue) sur des expériences 

 faites dans le Laboratoire de Physique de Groningue, sous 

 la direction de M. Haga, se rapportant à la cause des 

 diminutions de résistance qu'éprouvent les contacts 

 microphoniques sous l'influence d'un rayonnement 

 électrique. L'auteur, ayant aperçu que de petites étin- 

 celles se montrent entre des grains de dragée placés 

 dans un tube de verre, dès le moment que celui-ci est 

 assujetti à un rayonnement électrique, a cherché à 

 constater de près une attraction entre de petits corps 

 dans de pareilles circonstances, attraction dont on 

 pourrait prédire l'existence à cause des différences de 

 potentiel qui doivent exister au moment où les pe- 

 tites étincelles vont passer. En effet, l'auteur a pu 

 constater cette attraction sous le microscope (agrandis- 

 sement 420). Deux boules de platine (rayon = 0,1 mil- 

 limètre) qui, au bout de deux lils en platine (dia- 

 mètre = 0,1 millimètre), formaient les extrémités 

 d'un circuit et dont on avait réduit la distance jus- 

 qu'à 4 microns au moyen d'une vis micrométrique, 

 s'approchaient jusqu'au contact complet dèsque, dans 

 le voisinage, on fit passer une décharge oscillante entre 

 les boutons d'un vibrateur. Si la distance était de 

 6 microns, les petites boules de platine se mettaient à 

 tressaillir vigoureusement, sans qu'elles fussent à 

 même de se rapprocher tout à fait, et des étincelles 

 se montraient. On observait encore ces étincelles après 

 que la distance s'était accrue à 10 microns. La résis- 

 tance d'un contact causé par le rayonnement fut me- 

 suré à 0,2,'j ohm. D'autres expériences se rapportaient 

 à la variation de la résistance d'un tube de verre rem- 

 pli de grains de dragée, ceux-ci étant d'avance com- 

 primés par une force extérieure ou non. Sous L'influence 

 du rayonnement, la résistance d'un même tube variait 

 dans le premier. cas de + 0,03 à — 0,03 ohm, dans le 

 second cas de 2070 a 2,3 ohms. Les recherches se con- 

 tinuent. — M. H. Kamerlingh Onnes présente à l'Aca- 



