250 O.-J. LODGE — HYPOTHÈSES ACTUELLES SUR LA NATURE DES RAYONS DE ROENTGEN 



quence serait suffisante pour provoquer l'émission 

 d'ondes lumineuses dans un éther électromagné- 

 tique, si les atomes étaient chargés. Si ces mouve- 

 ments se produisent dans un éther qui ait quelque 

 analogie avec un fluide compressible, comment 

 pourraient-ils ne pas donner naissance également 

 à des ondes mécaniques ou sonores? 



On ne peut rien savoir de certain touchant la 

 longueur ou la vitesse de ces ondes dans l'éther 

 tant qu'on n'aura pas réalisé une expérience d'in- 

 terférence ou de diffraction, mais on peutadmettre 

 que l'ordre de grandeur de la fréquence est le 

 même que pour les vibrations lumineuses, soit 

 10 13 par seconde ou plus. Le seul moyen actuel 

 de se faire quelque idée de la longueur d'onde 

 est d'étudier : 1° la netteté des ombres, 2° l'épais- 

 seur de chaque milieu pratiquement opaque. 



Plus l'onde est longue, plus les corps devien- 

 dront transparents, parce que l'amortissement 

 des ondes est toujours logarithmique et qu'il faut 

 un certain nombre de périodes ou au moins une 

 fraction notable de période pour qu'un amortisse- 

 ment sensible se produise. Une onde d'un yard de 

 longueur ne peut guère être arrêtée notablement 

 par un obstacle d'un pouce d'épaisseur. Tant qu'on 

 ne connaît pas l'amortissement, on ne peut faire 

 aucune évaluation numérique, mais on peut tirer 

 des conclusions plus précises de la netteté des 

 ombres. Prenons une source ponctuelle et étudions 

 le contour de l'ombre d'un objet maintenu à une 

 dislance modérée de l'écran ou de la plaque posi- 

 tive. Il ne se produit pas d'ombre nette si les di- 

 mensions de l'obstacle sont comparables à la lon- 

 gueur d'onde, quand l'obstacle est petit ou si la 

 distance à la plaque est de plusieurs longueurs 

 d'onde, quand l'obstacle est grand. En effet, dans 

 la théorie ondulatoire, les ombres sont dues à des 

 interférences et les effets de la diffraction sont 

 prononcés même quand un défaut de précision de 

 la part de la source empêche laproduction de franges 

 de diffraction un peu nettes; ces franges donne- 

 raient non seulement une indication sur la lon- 

 gueur d'onde, mais encore permettraient de la me- 

 surer. Bref, on peut espérer que cette méthode 

 nous fournira une évaluation de lalongueur d'onde. 

 M. A. W. Porter a obtenu, au laboratoire du Pro- 

 fesseur Carey Foster, les radiographies les plus 

 nettes que j'aie encore vues, et il a toutes chances 

 d'en tirer les données d'une estimation. Admet- 

 tons, pour le moment, qu'une longueur d'onde de 

 1 centimètre ne soit pas improbable; la vitesse des 

 ondes longitudinales hypothétiques serait de 

 l'ordre de 10 ,B centimètres, par seconde, ou plus, 

 c'est-à-dire qu'elle serait à la vitesse de la lumière 

 ce que celle-ci est à la vitesse du son. 



A ces ondes, si elles existaient, on pourrait don- 



ner raisonnablement le nom d'ondes de gravita- 

 tion, car si la gravitation n'implique pas la propa- 

 gation d'une onde, mais seulement un état de dé- 

 formation statique ou de tension, cependant la 

 vitesse que nous venons de calculer serait celle de 

 la propagation de la tension qui accompagnerait la 

 création d'une masse matérielle ou probablement 

 un mouvement suffisamment rapide d'une masse 

 déjà existante. Ce mouvement paraîtrait apteà pro- 

 duire des effets d'aberration, mais ces questions 

 d'aberration sont, comme on sait, hérissées de 

 difficultés, et, si j'y fais allusion ici, c'est simple- 

 ment parce qu'il est douteux que la difficulté sou- 

 levée par Laplace fût sensible en Astronomie si la 

 gravitation se propageait un million de fois plus 

 vite que la lumière. L'impulsion du Soleil nous ar- 

 riverait dans le temps que la lumière met à par- 

 courir 92 milles, c'est-à-dire presque instanta- 

 nément, ou, en d'autres termes, l'angle d'aberra- 

 tion terrestre dû à la gravité n'atteindrait que la 

 cent millième partie d'une seconde d'arc. 



Mais que penser de l'expérience de Cavendish, 

 Faraday, Maxwell, celte expérience qui doit dé- 

 montrer l'incompressibilité de l'élher, la loi de l'in- 

 verse du carré des distances en Electrostatique, ou 

 l'impossibilité de l'existence d'une charge élec- 

 trique isolée? On ne peut assigner une valeur à 

 l'élasticité que devrait avoir l'éther pour trans- 

 mettre des ondes de condensation avec la vitesse 

 calculée précédemment, si nous ne connaissons 

 pas sa densité. Le docteur Lennox a montré qu'il 

 y a des raisons de supposer que la densité de l'é- 

 ther est la même que celle du platine. S'il en est 

 ainsi, et si la vitesse des ondes longitudinales est 

 de 10 15 C. G.S., la compressibilité doit être infé- 

 rieure à 10 30 C. G. S, c'est-à-dire trop petite pour 

 qu'aucune expérience puisse la déceler. 



Si nous indiquons ces faits, c'est dans le but 

 d'inspirer cette conviction que rien, dans l'état 

 actuel de nos connaissances, ne s'oppose absolu- 

 ment à l'exisLence d'ondes longitudinales dans 

 l'éther; mais il reste à prouver que les rayons de 

 Rontgen sont bien des ondes de cette sorte. Si 

 nous admettons qu'il y ait propagation d'une onde, 

 quelle qu'elle soit, tout argument contre les ondes 

 transversales est en faveur des ondes longitudi- 



nales, et vice versa. 



IV 



Ce qui a amené Rontgen à croire à l'existence 

 d'ondes longitudinales est le fait que les propriétés 

 des cristaux ne jouaient aucun rôle; par exemple, 

 le spath d'Islande et le quartz ont une transpa- 

 rence et une opacité indépendantes de l'orienta- 

 tion. Mais on conviendra qu'une pareille preuve 

 n'a pas grande valeur. Si la tourmaline est trans- 



