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C.-M. GARIEL — REVUE ANNUELLE DE PHYSIQUE 



lance à la traction ou à l'écrasement à — 182" qu'à 

 la température ordinaire '. La question doit d'ail- 

 leurs être complétée par une étude des allonge- 

 ments produits à diverses températures. 



L'étude des moments magnétiques d'un aimant 

 porté alternativement à des températures de — 182 ' 

 et de b">" a montré que chaque refroidissement 

 était accompagné d'une augmentation du mo- 

 ment magnétique, tandis que le réchauffement 

 produisait une diminution. Mais si l'on répète plu- 

 sieurs fois cette double opération, les variations 

 qui se manifestent pendant le réchauffement s'af- 

 faiblissent, et l'aimant arrive à un état stable. 



Enfin MM. Liveing et Dewar ont étudié le spectre 

 d'absorption de l'air liquide : il était intéressant 

 de voir si les bandes que M. Janssen a étudiées et 

 dont il a recherché les variations par suite des 

 changements de densité de l'oxygène à la tempé- 

 rature ordinaire, obéissent à la même loi lorsque 

 la variation de densité est produite par un abais- 

 sement de lempérature : le résultat de ces recher- 

 ches fut que, dans un mélange d'air et d'oxygène 

 liquides, l'absorption varie à peu près comme le 

 carré de la densité de l'oxygène, ainsi que M. Jans- 

 sen l'a trouvé pour l'oxygène gazeux. 



MM. Liveing et Dewar ont également comparé 

 l'absorption par l'air liquide et par l'air solide et 

 ont trouvé de faibles différences seulement. 



La première conclusion que nous avons énon- 

 cée présente un intérêt général , parce qu'elle 

 s'accorde avec la théorie de la continuité entre 

 l'état liquide et l'état gazeux, et rentre ainsi dans 

 les recherches qui se rattachent à cette question. 



La connaissance des étals critiques pour les 

 corps, et celle de leurs propriétés dans le voisinage 

 de ces états se sont enrichies de quelques données 

 nouvelles. Par des considérations théoriques et en 

 se basant surdes résultais approximatifs, M. L. 

 Xatanson était arrivé à conclure que la tempéra- 

 ture d'ébullition de l'hydrogène devait être de 

 — 2U° et la température critique de quelques de- 

 grés au-dessus de — 231°, la pression critique 

 étant de 20 atmosphères. 



L'hydrogène n'ayant pu être maintenu à l'étal 

 critique d'une manière permanente, ces prévisions 

 n'avaient pu être vérifiées. M. OLzewski a réussi 

 depuis à déterminer expérimentalement les cons- 

 tantes critiques de ce corps ; il avait déjà pu éva- 

 luer la pression critique; à cet effet l'hydrogène, 

 étant refroidi à une lempérature supérieure a sa 

 température critique, était soumis à une pression 

 également supérieure à sa pression critique : en 

 produisant une détente lenle qui abaisse la tem- 



i Voir plus loin (pages 581 e1 582) l'article de M. E. De- 

 menge, intitulé : « Influence 'lu froid sur les qualités des 

 métaux. » 



pérature, on aperçoit un léger brouillard qui ap- 

 paraît ; la pression à cet instant est la pression 

 critique, elle avait été évaluée à 20 atmosphères. 

 M. Olszewski a cherché à déterminer la tempéra- 

 ture correspondante ; il y est arrivé en introduisant 

 dans la masse gazeuse une résistance constituée 

 par un fil fin de platine, résistance qui avail élé 

 étalonnée à de basses températures. La moyenne 

 des valeurs obtenues au moment où la pression de 

 l'hydrogène était de 20 atmosphères, et corres- 

 pondait à la température critique, est de — 234°S 

 en laissant la délente se continuer jusqu'à ce que 

 la pression fût devenue égale à l'atmosphère, la 

 température, qui est alors celle du point d'ébulli- 

 tion de l'hydrogène, a été de — 2i3°o. Ileslànoter 

 que ces nombres sont très voisins de ceux qui 

 avaient été prévus par M. Nalanson. 



M. Olszewski appliqua, pour la vérifier, cette 

 même méthode à l'oxygène et retrouva les nom- 

 bres qui avaienl élé déjà obtenus par d'autres 

 procédés : on peut donc avoir confiance dans celte 

 méthode et dans les résultats numériques fournis 

 par M. Olszewski pour caractériser l'état critique 

 de l'hydrogène. 



M. P. Villard a étudié les phénomènes du mi- 

 rage qui se manifestent dans les tubes de Nalterer i 

 dans le voisinage du point critique. Il a opéré sur I 

 l'éthylène dont la température critique est de 9°, 

 et pour lequel, par conséquent, les observations 

 sont plus faciles à faire que pour l'acide carbo- 

 nique. Il a constaté, à l'aide de thermomètres 

 placés à l'intérieur du lube, que, à la partie infé- 

 rieure, la lempérature est toujours plus basse qu'à 

 la partie supérieure. Au-dessous du point critique 

 celle-ci est remplie non de vapeur saturée, mais 

 de vapeur surchauffée ; le liquide n'a donc que 

 peu de vapeur à fournir, et, par suite, le niveau 

 doit peu varier, tant que la température reste in- 

 férieure au poinl critique : à celte température la 

 surface cesse d'être visible parce que la densité 

 varie d'une manière absolument continue. Au con- 

 traire, le gaz étant depuis longtemps au-dessus du 

 point critique et bien homogène, la température 

 étant partout la même, il suffit de chauffer même 

 légèrement la partie supérieure du lube pour voir 

 apparaître la zone de transition, quoiqu'il ne 

 puisse y avoir de liquide, mais seulement à cause 

 de la variation de densité qui s'établit et subsiste, 

 variation due à ce fait que l'équilibre Ihermomé- 

 trique ne s'élablit que fort lentement. 



I\. 



A.COUSTIQUE. 



Dans la revue annuelle de Physique de 1803, 

 nous faisions allusions à des recherches sur la pro- 

 pagation du son ; ces recherches, dont les premiers 



