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ACADEMIES ET SOCIETES SAVANTES 



intégrales et la construction d'intégrateurs. — M. Ou- 

 moff présente également ses recherches sur la forma- 

 tion et l'écoulement des gouttes dans un champ élec- 

 trique ou dans un champ magnétique. L'auteur fait 

 écouter de l'eau et une faible solution par goutte, sous 

 pression constante, dans un champ magnétique ou 

 électrique. L'écoulement est retardé, pour un liquide 

 diamagnétique, dans les parties du champ où la direc- 

 tion de la gravité est contraire à celle dans laquelle 

 décroît la force du champ. L'écoulement est accéléré 

 là où ces deux directions sont concordantes. L'inverse 

 a lieu pour un liquide paramagnétique. L'auteur expose 

 une théorie et écrit une équation générale pour une 

 surface de séparation de deux liquides, en tenant 

 compte de l'action du champ et de la tension super- 

 ficielle. 11 fait aussi mention d'une correction qu'il huit 

 faire dans le calcul de la pression sous laquelle se fait 

 l'écoulement d'un liquide dans un vase de Mariotte. 

 — Eu considérant le rapport d'une quantité de chaleur 

 communiquée à un corps dans une transformation 

 infiniment petite à la variation de la température, 

 comme capacité calorifique du corps dans cette trans- 

 formation. M. Oumoffdivise toutes les transformations 

 d'un corps eu deux groupes tels que les capacités calo- 

 rifiques sont égales en valeurs absolues, mais de signes 

 contraires. Ces deux groupes sont désignés par les 

 noms thermes et antithermes. Enfin, l'auteur trouve les 

 équations des antithermes des isopiestres et isomètres, 

 et fait mention des propriétés géométriques des sys- 

 tèmes des thermes et antithermes. 



SOCIÉTÉ ROYALE DE LONDRES 



1° Sciences physiques. 



W. C HolKiis-Aiiateii, F. IL S. : Sur la diffu- 

 sion des Métaux. — Les expériences de l'auteur ont 

 porté sur deux points : la diffusion des métaux a l'état 

 liquide et la diffusion des métaux à l'état solide. — 

 l ro Partie: liïffusiondes métaux fondus. La principale dif- 

 ficulté des expériences est, la mesure des températures 

 élevées auxquelles se passent les phénomènes l'auteur 

 s'est servi pour cette mesure de son pyromètre modifié et 

 de couples thermo-électriques. Dans un bain de métal 

 liquide on dans un fourneau soigneusement fermé, on 

 plaçait îles tubes remplis de plomb, au fond desquels 

 se trouvait un morceau du métal à examiner; de cette 

 façon, la diffusion avait lieu vers le haut, en sens con- 

 traire de la pesanteur. Pour déterminer la quantité de 

 métal diffusé au bout d'un temps donné, on solidifiait 

 le plomb dans chaque tube et on coupait le métal soli- 

 difié, en morceaux qu'on analysait chacun séparément. 

 un saiL que, dans la diffusion linéaire, le mouve- 

 ment est exprimé, suivant la loi de Fick, par l'équa- 

 tion : 



dv '/'-> 



tli d-x 



dans laquelle a; représente la distancé dans la direction 

 suivant laquelle a lieu la diffusion, « le degré de con- 

 centration du métal diffusant, t le temps ; I; est la 

 constante de diffusion, c'est-à-dire le nombre qui ex- 

 prime la quantité de mêlai eu grammes qui diffuse à 

 travers l'unité de surface (l cent, carré) dans l'unité 

 de temps il jour) quand l'unité de différence de con- 

 centration (en grammes par cent, cube) est mainte- 

 nue des deux côtés d'une couche de 1 centimètre 

 d'épaisseur. Les auteurs ont montré que les métaux 

 diffusent les uns dans les autres comme les sels dans 

 l'eau. \ oici quelques valeurs de /.' qu'ils ont obtenues : 



Or ''ans le plomb 3,19 à 500» 



— liisniiiili 4,52 — 



l'étain !,*>•"' — 



Argent dans l'étain -1,14 — 



Plomb :i,18 — 



Rhodium dans le pi i :t,04 — 



l'i.H'ii" 1,69 à 190° 



Or — 3,03 — 



Or dans le mercure 0,72 à 1 1" 



(Comme terme de comparaison, nous rappellerons que 

 la diflusibilité du chlorure de sodium dans l'eau est 

 de 1,04 à 18°.) L'auteur ne veut, pour le moment, 

 tirer de ses expériences aucune conclusion relative à 

 la constitution moléculaire des métaux étudiés. Tou- 

 tefois, le faible degré de diffusion du platine vis-à-vis 

 de l'or conduit à attribuer au premier une molécule 

 [dus complexe qu'au second. — 2 e Partie: Diffusion des 

 métaux à l'état solide. Ce genre de diffusion est connu 

 depuis longtemps, car on le rencontre dans le phéno- 

 mène de la cémentation du fer. Dans ce phénomène, 

 un gaz doit intervenir, et la remarquable hypothèse, 

 formulée par Grattant dès 1803, « que les trois états de 

 la matière (solide, liquide et gazeux) coexistent proba- 

 blement dans toute substance liquide ou solide, l'un 

 d'eux prédominant sur les autres », est bien de nature 

 à appuyer cette manière de voir. D'ailleurs, Robert 

 lioyle, Margel, Demarçay. Spring ont montré que les 

 métaux se volatilisaient déjà à des températures rela- 

 tivement basses, et qu'ils possèdent « leur petite at- 

 mosphère ». Ou s'explique donc facilement que les 

 molécules gazeuses, émises par deux métaux en con- 

 tact, se pénètrent mutuellement, que les deux corps 

 solides diffusent l'un dans l'autre Pour mesurer la 

 diffusion dans de bonnes conditions, il est nécessaire 

 que la substance diffusante soit en présence d'un grand 

 excès de dissolvant, à l'état solide comme à l'état li- 

 quide. En effet, d'après Van't Hoff, les substances qui 

 existent dans une solution solide ont une pression os- 

 motique analogue à celle des corps dissous dans un 

 liquide, et celte pression obéit aux mêmes lois; il est 

 donc probable, comme chez les solutions liquides, 

 qu'une solution solide se comportera d'autant plus 

 simplement qu'elle sera plus diluée. Après ces considé- 

 rations, l'auteur décrit ses expériences. Un petit cylindre 

 dur mi d'un alliage riche de plomb et d'or était placé 

 à la base d'un cylindre de plomb de 70 millimètres de 

 long, et maintenu, pendant trente et un jours, à une 

 température de -.'il (inférieure de 75" au point de fu- 

 sion du plomb). Le plomb solide fut ensuite coupé en 

 morceaux, et l'or diffusé dans chacun d'eux fut déter- 

 miné. D'autres expériences furent faites à fî00° et à des 

 températures plus basses. Voici la moyenne des [ré- 

 sultats : 



k 



Diffusion de l'or dans le plomb fondu ;'i 530° 3,19 



— — solide à 231° 0,03 



— — 200° 0,1107 



— — IfiS" 0,004 



— — — .1(10" 0,O(lini2 



Des essais à la température ordinaire sont encore en 

 cours d'exécution, mais il est certain qu'une lente dif- 

 fusion doit avoir lieu. Si des surfaces lisses de plomb 

 et d'or sont appliquées fortement l'une contre l'autre 

 dans le vide, à environ 40", pendant quatre jours, elles 

 ad lurent et ne peuvent être séparées que par une 

 charge égale au tiers du coefficient de rupture du plomb 

 lui-même. D'autres expériences non encore terminées 

 montrent que la diffusibilité de l'or solide dans l'ar- 

 gent ou le cuivre solide à 800° est du même ordre 

 de grandeur que celle de l'or dans le plomb solide 

 à 100". 



I<\ Osnioml et W.-C. RoberU-Aueten s 



La structure des métaux, son origine et ses va- 

 riations. — Les auteurs rappellent d'abord les expé- 

 riences d'Herbert Tomlinsbn, qui montra le premier 

 que le produit de l'élasticité par une puissance frac- 

 tionnelle du volume atomique est constant pour tous 

 les métaux. Le fait qu'un certain nombre de métaux 



n'ont pas vérifié cette relation provient de ce que cas 

 métaux contenaient des traces d'impuretés, qui ont 

 une grande influence sur la valeur de l'élasticité. Ce 

 point a été vérifié par l'un des auteurs. Des mor- 

 ceaux d'or purifié avec le plus grand soin furent alliés 

 avec 0.2 "/„ d'éléments étrangers; la résistance à la 



