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ACADEMIES ET SOCIETES SAVANTES 



SOCIÉTÉ FRANÇAISE DE PHYSIQUE 



Comrnunh ations récentes. 



M. Bouty, président, communique une noie de 

 M. Joubin sur la dimension des grandeurs électriques et 

 magnétiques. L'auteur, pour déterminer les dimension;, 

 des pouvoirs inducteurs K el K . admet que leurs di- 

 mensions sont entières par rapport à L, M, T; cette 

 hypothèse laisse le choix entre douze combinaisons 

 possibles, dont une seule donne à K et K' une signili- 

 cation mécanique : 



K = M—' LT-5 (coefficient de compressibilité) 

 K'ss ML-' (densité). 



On trouve alors que le champ électrostatique est un.' 

 pression, le champ magnétique une vitesse, la densité 

 du courant une vitesse angulaire, etc. La force élecli o- 

 magnétique, qu'exerce un champ sur un courant, se- 

 rait la force centrifuge, de Coriotts résultant de la vi- 

 tesse du champ et de la rotation du courant '. — 

 M. Macé de Lépinay expose ses recherches SM) la 

 détermination du kilogramme. Le poids de l'étalon pro- 

 totype devrait être exactement égal à celui du déci- 

 mètre cube d'eau distillée, privée d'air, à 4°; en réa- 

 lité, ce dernier poids n'est pas connu avec une très 

 grande exactitude; les valeurs trouvées par les divers 

 expérimentateurs varient entre 999,653 et 1000,840 gi . 

 (le gramme étant le millième du poids de l'étalon des 

 Archives). La discussion des expériences montre que 

 la détermination des dimensions du corps que l'on 

 plonge dans l'eau, pour déterminer la perle de poids 

 qu'il subit, ne peut être effectuée avec une grande 

 précision sur des corps métalliques; le voisinage des 

 autres présente toujours des irrégularités, que des 

 mesures de moyennes n'éliminent pas. M. Macé de 

 Lépinay, pour pouvoir étudier en détail la forme du 

 solide cà immerger, a utilisé un cube de quartz de 

 4 centimètres de côté environ; la planéité des faces a 

 été réalisée avec une grande perfection. Les dimen- 

 sions absolues ont été déterminées par la méthode 

 des franges deTalbot, à l'aide d'un réseau de Rowland 

 de 3 m .13 de rayon, dont on utilisait le troisième 

 spectre: on prenait comme repère la longueur d'onde 

 de la raie verte du cadmium, qui a été comparée di- 

 rectement au mètre par M. Michelson. L'indice du 

 quart/, a été déterminé, à une demi-unilé près du 

 sixième ordre décimal, aux températures de 8°, 17° et 

 26°. La dilatation du quartz est parfaitement connue. 

 Des mesures de différence d'épaisseur, au nombre de 

 81 pour chaque couple de faces, ont complété l'étude 

 de la surface du cube et permis de calculer, pour le 

 volume à 0° : 



V = 61,75259 centim. cubes; 



l'erreur sur l'indice limite la précision relative de ce 

 nombre à 4,7.10— 6 . L« poids du cube, déterminé par 

 MM. Benoît, et Chappuis au Bureau international des 

 Poids el Mesures, est : 



P — 163,6 12 ïl - .■-unes ± 0,00002. 



Pour mesurer la densité, on a employé la méthode 

 hydrostatique; l'eau était distillée deux fois, recueillie 

 directemenl dans un récipient doré et n'était en con- 

 tacl qu'avec des substances inaltérables, quartz ou 

 métaux; la densité a été trouvée égale à : 



d = 2,650734 ± 0,000001. 



Le volume du cube est donc (le litre étant le volume 

 de la masse d'eau qui pèse un kilogramme à 4°) 

 163 68527 



ou 



2,650734 



61,74990 millilitres. 



i Toutes ces rclath ns résultent de la possibilité d'identifier 

 complètement les équations du champ électromagnétique à 



celle de l'élasticité. (.'.. R. 



On a ainsi 



61,74990 millilitres = 61,75259 centim. cubes 

 1 titre = t, 00004» décim. cube. 



et la masse du décimètre cube d'eau distillée devient 

 999,956 grammes riz 0,006. Les impuretés, solides ou j 

 gazeuses, présentes dans l'eau, peuvent occasionner 

 de nouvelles corrections, mais les deux termes seront 

 de signes contraires, et le nombre donné peut être 

 considéré comme exact à quelques milligrammes près. 

 — M. Guillaume, reprenant l'historique de la ques- 

 tion, esquissé par M. Macé de Lépinay, pense que, de 

 tous les travaux précédents, on ne doit accorder de 

 confiance qu'à ceux que MM. Chaney et Kuppfer ont 

 exécuté pour déterminer la masse spécifique de l'eau 

 respectivement en fonction des unités anglaises et 

 russes. Les résultats de M. Chaney sont compris dans 

 l'énoncé suivant de la loi britannique : e Le gallon est. 

 le volume occupé par 10 livresd'eau distillée, pesées à 

 Londres sous la pression de 30 pouces, l'équilibre de 

 la balance étant obtenu par des poids en laiton, l'eau 

 et l'air étant à la température de 6?" Farenheit. o Les 

 corrections à exécuter pour passer de celle définition 

 à celle du système G. G. S. sont nombreuses: il y a 

 lieu d'attirer surtout l'attention sur le rapport du yard 

 au mètre. La législation anglaise avait adopté la pro- 

 portion 1 mètre = 39,37709 pouces; les mesures de 

 M. Benoit 'ont donné récemment 1 mètre = 39,370113 

 pouces ou 1 yard = 0.9143902, ce qui entraînerait une 



correction de au nombre de M. Chaney. Les dé- 



terminations de Kuppfer ont été faites à 13°33 Réau- 

 niur; l'unité de longueur est le pouce, l'unité de poids 



la dolia [ -— , livre russe ) . L'étalon russe est la sa- 



\'.iii- / 



gène, choisie égale à 7 pieds anglais, dans l'espoir 

 que « les deux plus grands empires du monde ayant 

 le même système d'unités, tous les autres pays fusseni 

 amenés à l'adopter », espoir qu'a déçu l'expansion gé- 

 nérale du système métrique. La fixation de la sagène 

 a été effectuée avec beaucoup de soin par Kuppfer et 

 la correction sur sa longueur semble devoir être la 

 même que sur le yard. Les nombres originaux devien- 

 nent, après correction, plus petits que l'unité, comme 

 celui de M. Macé de Lépinay el celui que le D r llroeh 

 avait déduit des expériences de Lefèvre-Gineau. — 

 M. Macé de Lépinay indique un dispositif permettant 

 de mettre en évidence les changements de phase pro- 

 duits par la diffraction par un écran à bord rectiligne in- 

 défini. La source est un trou très pelil; l'écran est 

 placé devant une des demi-lentilles de Billet, du côté 

 des franges et normalement à leur direction ordinaire. 

 La différence de phase introduite par la diffraction 

 varie peu, en oscillant, à l'extérieur de l'ombre géo- 

 métrique, puis croit indéfiniment à l'intérieur. Les 

 franges sont, légèrement sinueuses dans la première 

 région et. s'infléchissent fortement dans la se- 

 conde, du côté du faisceau diffracté. — M. Cornu 

 indique une autre forme d'expérience; on place dans 

 le plan d'observation, parallèlement au bord de l'écran, 

 la double fente d'Arago, et l'on observe les franges 

 obtenues; ces franges restent sensiblement lixes tant 

 que l'appareil est à l'intérieur de la partie éclairée; 

 mais, dès qu'on pénètre dans l'ombre géométrique, 

 elles se déplacent rapidement en sens inverse du mou- 

 vement. Celle expérience montre que, conformément 

 aux idées de Fresnel sur les zones efficaces, c'esl le 

 bord «le l'écran qui devient la source lumineuse véri- 

 table pour les points qui sont dans l'ombre géomé- 

 trique. — M. Chabaud ayant remarqué, avec M. Hur- 

 muzescu, qu'un tube de Crookes de forme cylindrique 

 fournit, sous une pression notablement plus élevée, de 

 meilleurs résultats qu'un tube en forme de poire, a 

 cherché à exagérer cet effet et a obtenu, avec un tube 

 long de faible diamètre, une action énergique donl le 

 maximum se produit pour une pression de 0,01 milli- 



