ACADÉMIES ET SOCIÉTÉS SAVANTES 



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■1. 



logiie au thermomètre à air, et à la comparer avec l'e'- 

 chelle pliotodynamique, pourvu qu'on pi'it imn^-iner 

 une mélliodc i)Our l'aire la comparaison. En adnicllant 

 que l'axiome appliqué au cycle de Carnol soit vrai 

 quand on parle d'éclairement au lieu de température, 



l'auteur montre mathématiquement que p—\,^-oùp 



est la pression, I l'éclaireraent, T la tempéralure 

 absolue et p la chaleur de combinaison par gramme 

 molécule de chlore dégagé. Si P est la chaleur de for- 

 mation du chlorure d'argent, la fraction - peut être con- 

 sidérée comme exprimant la fraction du chlorure total 

 qui peut être décomposée par l'action de la lumière 

 sur lui, en supposant le gaz retiré de manière à exer- 

 cer une pression inférieure à celle qui correspond à 

 l'éclairement. L'équation chimique peut alors s'é- 

 crire 



P 1 ., 



- AfjCl ~ A>/P Clp +-Ck 



p ■ _ _ _ 1 2 



P P 



ainsi la formule du photochlorure serait .4yp Clp 



P P 



— M. Rucker lit une lettre du président M. Fitzge- 

 rald sur le sujet de la note. Il demande quel est 

 l'axiome correspondant à la seconde loi de la thermo- 

 dynamique qui a été employé. 11 n'est pas sûr que la 

 machine soit parfaitement réversible et émet un doute 

 au sujet de la phosphorescence mentionnée dans la 

 dernière opération du cycle. iSéanmoins le mémoire 

 est des plus ntéressants et très suggestif. M. Hersehe 

 remarque que le phospboroscope de Becquerel montre 

 que toute espèce de lumière produit une phosphores- 

 cence, et pense qu'en considérant le sujet, le carac- 

 tère non thermique de la lumière pliolo^('iiique devrait 

 être prise en considération. M. Backer dit qu'il a 

 travaillé sur le chlorure d'argent depuis plusieurs an- 

 nées, et il trouve que le sel ne décroit pas quand il csl 

 mis sec dans le vide. Il considère que l'oxygène esl 

 nécessaire à l'action. M. Burton, relativement à la 

 <i motivité )) du système, dit qu'il n'y a qu'une petite 

 fraction de l'énergie de l'éclairement qui est actuelle- 

 ment mise en œuvre. Il pense donc qu'il est nécessaire 

 de considérer jusqu'à quel point la seconde loi de la 

 Ihermodynamique peut être regardée comme un 

 axiome. 11 a été lui-mèuie conduit à admettre que la 

 loi est en défaut dans le cas de mélanges de substances 

 dilTérant d'un degré tini l'une de l'autre. Quelque 

 temps après il a expérimenté sur une solution de sul- 

 fate de soude placée dans un dialyseur et maintenue 

 à température constante. I,a portion la plus acide 

 passe à travers la membrane et, en mélangeant, on 

 observe une élévation de température. Le dialyseur 

 agit donc comme les démons de Maxwell, et le mé- 

 lange accroît la « \notivité » du système. M. Riieker 

 exprime ses doutes sur la question de savoir si le 

 cycle décrit dans le mémoire est strictement analogue 

 à celui du problème de Carnot. Dans le dernier cas 

 les parties de la substance agissante ne diffèrent 

 qu'iuliniment peu l'une de l'autre, tandis que, dans le 

 premier, le corps actif était un mélange de deux so- 

 lides et d'un gaz. Quant au fait que l'accroissement 

 de l'éclairement n'altérerait pas la tempéralure, de la 

 chaleur doit toujours être apportée par les rayons. La 

 première partie du cycle serait, d'après le mémoire, 

 formée de deux adiabatiques et d'une isothermii(ue. 

 Il est hasardé de regarder cela comme possible. Si le 

 chlorure ('tait considéré seul, cela ne serait pas vrai, et 

 il faut seulement savoir si le chlore absorbe toute la 

 chaleur dégagée par la compression du chlorure. Cela 

 semble peu probable, mais si cela était vrai ce serait 

 un résultat très important. M. Abney voit une autre 

 difficulté dans ce fait qu'aux basses températures 

 le chlorure d'argent n'est pas attaqué, même par la 

 lumière violette, tandis que réchauffement augmente 



beaucoup Faction de la lumière. Selon lui, les conclu- 

 sions ont reçu les conlirmations nécessaires, mais le 

 mémoire donnerait un point de départ pour de nou- 

 velles expériences. M Elber, ri'pondant à M. Fitzge- 

 rald, dit que l'axiome correspondant à la seconde 

 loi, telle qu'elle a été formulée par Clausius, peut 

 être formulé ainsi : l'énergie ne peut d'elle-mèine 

 passer d'un corps moins éclairé à un corps plus 

 éclairé. Dans le mémoire, il a supposé que l'é- 

 nergie développée durant la compression au plus 

 faible éclairement était de la même qualité que 

 l'énergie absorbée sous le plus haat éclairement. 

 Toute la question dépend des comparaisons d'inten- 

 sités des éclairements de diverses longueurs d'ondes. 



P 

 Dans l'expression p = I^t , p est probablement une fonc- 

 tion de T et l'objection de M. Abney n'est j'as néces- 

 sairement fatale. Parlant de la présence, prétendue 

 essentielle, de l'oxygène pour la décomposition, il dit 

 que quelques corps sensibles seraient nécessaires, 

 mais en jugeant d'après les expériences, il a vu qu'une 

 quantité infinitésimale suffirait probablinnent ; il 

 semble donc que leur action soit d'une nature cata- 

 lytique. Il attache du prix aux objeclious de M. Riieker, 

 mais ne croit pas qu'elles puissent porter. — M. Perry 

 lit un mémoire sur les bobines de réaction. Ue- 

 gardant ui:e bobine de réaction comme un trans- 

 formateur avec un primaire et plusieurs secon- 

 daires, représentés par les masses conductrices, il 

 montre que tout les secondaires peuvent être rempla- 

 cés par une bobine unique de n tours, de résistance 

 '•ohms, mise en court-circuit sur elle-même. En ne 

 supposant aucune perte magnétique, les équations 

 pour les deux circuits à un moment donné sont 

 V = RC -4- .Nfjl et := >• c -1- nOI. où N et n sont les 

 nombres détours, R etr les résistances, I l'induction 

 lotale X W lignes C.Ci.S, et Cetc les courants pri- 

 maire et secondaire respectivement. Puisque le cou- 

 rant excitateur C est tout ce qu'il y a d'important dans 

 les boliiues d(^ réaction et que sa valeur dépend de la 

 loi d'aimantation, les équations sont traitées d'une 

 façon qui dillère de celle qui est adoptée dans les cal- 

 culs ordinaires de transformateur. Exprimant la loi 



inagnéti(iue en série de Fourier I 



'^ 



Ai p; sin ix 



on lire la valeur de A (c'est-à-dire NG + ne) et quand 

 V ou I sont donnés comme fonctions périodiques du 

 temps, on peut calculer C. En supposant V =V„ sin kt, 

 l'auteur trouve 



C = -^Ui-f 2es,ii/-t-e'-=-sinWf/-9û-Mang-i 

 N'-aA- L ( 



]' 



laiiL'/'' — — ■) >' — '' '^'^^ 3 /,•/ - 



cos/7 \ 



osj kt 



n2 p k 



/'est le terme d'hystérésis et h et ?)i des 



ou e r= — 



constantes dépendant de la loi d'aimantation. Pour un 

 transformateur ordinaire, on a h = (>,2 et m =_ 0,0S. 

 De l'expression donnée plus haut il semble résulter 

 que s'il n'y a pas d'hystérésis (/■ = U), l'elfet des cou- 

 rants tourbillonnaires (courants de Foucault) est d'ac- 

 croitre l'amplitude du terme important et de produire 

 une avance de 90» — col-' e, tandis que l'effet de 

 l'hystérésis sans courants tourbillonnaires est de lais- 

 ser l'amplitude inaltérée et de proiluire l'avance f. H 

 montre donc que les harmoniques supérieurs peuvent 

 exister et rend probable qu'une bobine <le réaction 

 avec du fer finement divisé fournirait une méthode 

 d'accroître la fréquence par des moyens purement ma- 

 gnétiques. En prenant le cas d'un Irausformateur de 

 1500 watts (-2. OUO volts) non chargé, dans lequel la 

 perte en courants tourbillonnaires est de 40 walts, on 



Ung 



-> a est la inème chose que ai'f tan^'a. 



