E. BICHAT. - SUR UNE THÉORIE DE LA POLARISATION ROTATOIRE 



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rence homogène, jouissant du pouvoir rotatoire, 

 serait le résultat de l'empilement symétrique d'un 

 nombre très considérable de lamelles biréfrin- 

 gentes. Pour le quartz, par exemple, en admettant 

 un groupement ternaire, c'est-à-dire des lames 

 dont les sections principales font entre elles des 

 angles de 00 degrés, il faudrait admettre 722 paquets 

 par millimètre. Cliaque paquet aurait ainsi pour 

 épaisseur 0^,383, et, comme ils contiennent trois 

 lamelles, l'épaisseur de chacune d'elles serait 

 'j-iliâ, c'est-à-dire infV'rieure à la longueur 

 d'onde de la lumière jaune '. 



Dans une thèse remarquable soutenue en 1886, 

 M. WyroubofTa montré par un très grand nombre 

 d'exemples que tous les corps doués du pouvoir 

 rotatoiresont en effet des corps pseudo-symélri- 

 ques et que, quel que soit le système cristallin auquel 

 ils appartiennent, ils sont toujours le produit d'un 

 empilement de lames optiquement biaxes croisées 

 suivant des lois déterminées. Dans l'immense 

 majorité des cas, les cristaux ne sont pas homo- 

 gènes et les rayons qui les traversent ont une 

 ellipticité plus ou moins grande. Toutes les foisque 

 l'on a pu faire varier dans des limites étendues les 

 conditions de cristallisation, on a pu, non seule- 

 ment découvrir l'existence des lamelles superpo- 

 sées, mais encore déterminer la symétrie propre à 

 la forme primitive de ces lamelles. 



Tous ces faits sont de nature à faire accepterpar 

 la science la théorie basée sur l'expérience des 

 micas de Reuscli. 11 m'a semblé intéressant néan- 

 moins de vérifier directement cette théorie dans 

 le cas d'un paquet symétrique composé d'un nom- 

 bre /;?f?é/i';(/wf'«//'//Y«i(; de lamoWes infinimeiit minces 

 et de comparer la rotation oljservée à celle qui est 

 donnée par la relation (1). 



Il est à peu près impossible, on le conçoit aisé- 

 ment, de résoudre ce problème en empilant des 

 lames cristallines taillées artificiellement ou obte- 

 nues par clivage. Ces lames ont toujours une 

 épaisseur finie cl celle épaisseur est relativement 

 grande. On réalise au contraire facilement lescon- 

 ditions théoriques en utilisant les phénomènes de 

 double réfraction électrique découverts par M. Kerr-. 

 On sait que si l'on examine un corps diélectrique 

 ou médiocrement conducteur entre les deux arma- 

 tures d'un condensateur plan, ou constate que le 

 corps est devenu biréfringent. Il produit sur la 

 lumière polarisée des phénomènes identiques à 

 ceux que présenteraient des lames minces cristal- 

 lines uniaxes taillées parallèlement à l'axe et dont 

 l'axe serait parallèle aux lignes de force dans la 



' V. Mascakt. Tra'Ué d'optique, l. II, p. 334. 

 2 Phil. Mail. |5) t. X.XVI, p. 231 (1888) et /. de l'Iu/s. \i.] 

 t. VIII, p. 86 (1880). 



portion uniforme du champ du condensateur. La 

 différence de marche des deux composantes sui- 

 vant les deux directions parallèles ou perpendicu- 

 laires à ces lignes de force est proportionnelle 

 au carré de la force électrique et à l'épaisseur du 

 diélectrique soumis à l'action du champ comptée 

 normalement aux lignes de force. Si donc on dési- 

 gne par K une certaine constante, par l l'épaisseur 

 du diélectrique, par V, — V^la différence de poten- 

 tiel des armatures et par e la distance qui les sé- 

 pare, la différence de marche \ pour une longueur 

 d'onde X sera donnée par la relation : 



r=K 



V.. 



K est ce que l'on pourrait appeler la condante de 

 Kerr : c'est la différence de marche pour l'unité 

 d'épaisseur et pour une force électrique égale à 

 l'unité. 



Cela posé, imaginons que , dans un diélectique li- 

 quide, du sulfure de carbone, par exemple, on dis- 

 pose l'un à la suite de l'autre une série de petits 

 condensateurs plans dont les lignes de force fassent 

 successivemententre elles des angles égaux. Le pre- 

 mier condensateur aura, par exemple, ses lignes de 

 force verticales : les lignes de force du deuxième 

 seront inclinées sur les premières d'un angle a, 

 cet angle étant, je suppose, compté vers la droite; 

 celles du troisième feront un angle a avec celle du 

 second, du même côté, et ainsi de suite. Suppo- 

 sons enfin que les lignes de force du dernier con- 

 densateur soient parallèles à celles du premier. On 

 aura ainsi formé une pile symétrique et fermée de 

 lames cristallines constituée comme celle de 

 Reusch. Pour réaliser cette pile et remplir en 

 même temps la condition théorique d'un nombre 

 extrêmement grand de lames extrêmement min- 

 ces, on réunit tous les condensateurs élémentaires 

 en un condensateur unique dont les armatures 

 sont constituées de la manière suivante. Soient 

 deux hélices de même pas tracées sur un cylindre 

 vertical ; supposons une droite assujettie à s'ap- 

 puyer sur ces -deux hélices et qui se déplace en 

 en restant parallèle au plan horizontal ; elle en- 

 gendrera un conoïde. C'est sur ce conoideque l'on 

 moulera les armatures du condensateur. Pour les 

 réaliser on trace sur un cylindre en bois deux hé- 

 lices de même pas, puis, au moyen d'un outil con- 

 venable, on enlève le bois compris entre le conoïde 

 et la surface convexe du cylindre. 



H suffit alors de marteler une lame de cuivre 

 afin de lui faire épouser exactement la forme du 

 conoïde pour obtenir une armature qui possède la 

 forme théorique requise. 



Les deux armatures ainsi préparées sont fixées, 



