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C.-V. BOYS. — LES PROJECTILES PRIS AU VOL 



l'ondo part de ce point et rayonne dans toutes les di- 

 rections ; la même chose se produit pour tous les 

 points compris entre A et B ; la ligne C B est l'enve- 

 loppe de ces ondes. Tandis que la balle a décrit le 

 chemin A B, l'onde a parcouru la distance A C, et 

 les longueurs AC et BC sont dans le rapport des 

 deux vitesses ; nous aurons donc la relation : 



flUP 



Fig. 11.. lii u\: lui I i, ■-■ '!'■ l:i ll','ivi'iv-i'i' irmn' 1 



■\crro iKir une tialie. 



(Les ondes qui ont atteint le bord de la flaque reviennent 



vers le centre.) 



Considérons (fig. 10 page 064) une balle allant 

 de A vers B. Au moment où elle atteint le point A, 



sin ABC = 



vitesse du son 

 vitesse du projectile 



Pour montrer le parti que l'on peut tirer de 

 cette relation, j'ai rempli la caisse d'expérience 

 d'acide carbonique et de vapeur d'éther. La 

 figure 11 (page 005), obtenue dans ces conditions, 

 présente des ondes beaucoup plus inclinées ; la 

 mesure de leur inclinaison, comparée à la précé- 

 dente, nous donnerait la valeur de la vitesse relative 

 du son dans l'air et dans le mélange lourd de la 

 dernière expérience. 



Les conditions de la propagation des pressions 

 dans un espace clos ne sont pas les mêmes qu'à 

 l'air libre ; c'est pourquoi il est intéressant d'exa- 

 miner l'onde frontale de la figure 12 (page (iCo), 

 produite par le passage d'une balle de Martini- 

 Henry entre deux plaques de cuivre mince. La 

 vitesse du projectile n'est ici que de 393 mètres 

 par seconde, et l'on voit, à l'extérieur des plaques, 

 deux ondes faibles et très peu inclinées. 



Fig. n. — Tioisiiiuo jjliase de la traversée d'une plaque Je verre par une balle. 



(I,e projectile entraine un nuage de verre pulvérisé. La plaque commence à se désagréger. L'onde frontale est fortement 



accusée. Les stries très faibles à la partie supérieure de la figure sont produites par la vibration de la plaque.) 



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