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ACADEMIES ET SOCIETES SAVANTES 



font naître des courbures anormales de la courbe ascen 

 dante ou descendante. — Ensuite, M. Bakhuyzen prt;- 

 sente un mémoire de M. H.-J. Zwiers intitulé : « Re- 

 cherches sur l'orbite de la comète périodique d'Holmes 

 et sur les perturbations de son mouvement elliptique. .- 

 2° Sciences physiques. — M. J.-D. van der Waals : 

 Sur la signiOcation cinétique du potentiel thermody- 

 namique. D'après la thermodynamique, les trois quan- 

 tités, température, pression, potentiel thermodyna- 

 mique, ont la même valeur dans chacune des deu.v 

 phases d'une même matière qui se trouvent en équi- 

 libre l'une avec l'autre dans un même espace. Quand 

 le système est inlliieiicé par des forces extérieures, la 

 pression varie dans l'intérieur des masses de chaque 

 phase; néanmoins, elle acquiert les mêmes valeurs, 

 de part et d'autre de la surface de contact. D'un autre 

 côté, la the'orie cinétique a démontré la nécessité de 

 l'égalité des températures et celle des pressions, même 

 dans des cas plus ge'nérau.'c. Elle fait voir que l'état 

 stationnaire exige que la force vive moyenne ait la 

 même valeur par tout l'espace. Hien qu'à présent la 

 démonstration ne porte que sur l'état gazeux raréfié, 

 la théorie cinétique a le mérite d'avoir traduit la 

 condition de l'égalité des températures par la condition 

 plus intuitive de l'égalité de la force vive moyenne. 

 Au contraire, elle s'est peu occupée de la condition de 

 l'égalité .des potentiels thermodynamiques. Pourtant, 

 cette égalité a une signification évidente dans le 

 langage de la théorie cinétique. L'égalité des tempé- 

 ratures et celle des pressions sont des conditions 

 d'équilibre pour chacune des deux phases consi- 

 dérées séparément. La nouvelle condition pour 

 qu'elles soient en équilibre l'une en contact avec 

 l'autre, s'exprime par l'égalité des nombres de molé- 

 cules qui traversent une partie de la surface de con- 

 tact de part et d'autre. Donc, il faut que l'e'galité des 

 potentiels thermodynamiques, déduite de considéra- 

 tions thermodynamiques, mène à des équations qui 

 exprimentl'égalitédes nombres de molécules échangées 

 par les deux phases (voir Kamerling Onnes, Màn. 

 (TAmsterdam, 1881). L'auteur démontre cette thèse, 

 d'abord pour le cas d'une matière unique, ensuite 

 pour un mélange de deux matières. Enfin, il fait 

 voir que, dans le cas du mélange, la matière dont la 

 transmission dans la seconde phase exige le plus 

 grand tra^'ail, est en abondance dans la première phase. 

 — M. van der Waals présente encore un mémoire de 

 M. P. -H. Dojes intitulé : » Sur la théorie de la radia- 

 tion en rapport avec la représentation de Fourier. » 

 M. H. Kamerlingh Onnes fait un rapport relatif aux 

 mesures de M. L.-H. Siertsema sur la disper- 

 sion rotatoire magnétique dans l'oxygène, faites au 

 laboratoire de physique de Leyde. L'appareil, décrit 

 dans une communication antérieure (voir Rev. génér., 

 t. IV, p. 519), est perfectionné à plusieurs points do 

 vue; il a servi à mesurer les rotations magnétiques 

 de l'oxygène à une pression de 100 atmosphères. 

 L'oxygène est préparé par l'ôlectrolyse. Les mesures 

 se font d'après une méthode connue en analysant, à 

 l'aide d'un prisme de verre, la lumière qui vient de 

 traverser le polarisateur, le tube d'expérience et l'ana- 

 lyseur. Alors, on observe un spectre et une bande 

 noire. Un courant, d'une intensité comprise entre 3I> et 

 63 ampères, donne des rotations d'environ 3 à 4°. Le 

 résultat, représenté dans la fig. 2, s'exprime très bien 

 par la formule : 



SC.S,OJS / , n,07202\ 



où >. représente la longueur d'onde en millièmes de 

 millimètre; u à une erreur moyenne de 17,5. Cette 

 formule se déduit de l'équation : 



<o = -r « — t'y — 

 '■ \ -SX 



de Mascart. La rotation du vioi-'t est à peu près le 



double de celle du rouge, contrairement au résultat 

 donné par M. H. liecquerel. Ensuite, des mesures sont 

 faites sur l'air, et la dispersion rotatoire de l'azote 

 en est déduite par extrapolation. Cette dispersion 

 s'exprime par la formule : 



,=!i!Ml(,+Mpi) 



avec une erreur moyenne de 19,1. — Ensuite, M. Ka- 

 merlingh Onnes fait deux communications de la part 



♦ 



Long u eu r d'onde. 



l''iy. 2. — liotaliuns iiuif/nétiques de divers r/az. 



de M. P. Zeeman : 1" Mesures sur le phénomène de 

 Kerr dans la réllexion polaire normale sur le fer et le 

 cobalt. D'une série de recherches antérieures, il résul- 

 terait qu'on peut déterminer la phase dans le phéno- 

 mène de Kerr au moyen de la théorie de M. Lorentz 

 en ajoutant à la phase calculée une quantité à peu 

 près constante dans de très grandes limites de l'angle 

 d'incidence, la phase S, dite de Sissingh. Néanmoins, 

 une discussion graphique des résultats obtenus sur le 

 nickel semblait indiquer que S diminue avec l'angle 

 d'incidence. Mais, avant de décider cette question, il 

 fallait combler une lacune. Le domaine des angles 

 d'incidence de 50° à 0" pour le fer, de 43° à 0» pour le 

 cobalt et de 25° à 0° pour le nickel, restait à explorer. 

 L'auteur a réussi à mesurer la phase à des angles d'in- 

 cidence très petits à l'aide du procédé de Sénarmont 

 avec une plaque de quartz taillée parallèlement à l'axe, 

 la méthode des rotations à zéro et au minimum n'étant 

 plus applicable. Par les formules de E. Wiedeiiiann- 

 Kirchhoff, l'épaisseur optique de la plaque prut être 

 éliminée. De cette manière, l'auteur trouve, en deliors 

 des limites antérieures, une valeur plus petite de S 

 pour le fer et le cobalt. En somme, on ne saurait afiii- 

 mer qu'une des théories proposées explique complète- 

 ment le phénomène de Kerr. D'ailleurs une théorie 

 complète aura à exjdiquer pourquoi la succession des 

 valeurs de S pour le fer, le nickel, le cobalt, et proba- 

 blement la magnésite, coïncide avec celle des maxima 

 de leurs magnétisations. 2" Détermination des cons- 

 tantes optiques de la magnésite. — Enfin, M. Kamerlingh 

 Onnes présente une note préliminaire de M. A. Le- 

 bret sur la variation du phénomène de Hall avec la 

 température. En opposition aux résultats deM.M. Drude 

 et .Nernst, l'auteur trouve une relation à peu près 

 linéaire entre la température et l'elfet de Hall. — 

 M. G. van Diesen : Marée orageuse à Schoveningue 

 le 23 et le 24 décembre 1891. — M. A.-P.-N. Franchi- 

 mont fait une communication sur une nouvelle classe 

 de dérivés de l'urée. .Vidé par M. van Brenkeleveen, 

 l'auteur a commencé à préparer et à étudier les niéo- 

 alcools ou uréols, dont on ne connaissait Jusqu'ici aucun 



