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BIBLIOGRAPHIE — ANALYSES ET INDEX 



tique divisé par la masse ne diffère pas en principe de 

 celles qu'ont utilisées Becquerel et Faraday ; mais, .jus- 

 que dans les détails les plus menus, les dispositifs 

 accessoires d'une expe'rience, vont apparaître la rare 

 habileté et la grande ingéniosité de l'auteur; on ne 

 saurait malheureusement indiquer ici toutes ces 

 adresses et ces éle'gances, il faut se contenter de don- 

 ner un aperçu général des procédés de mesure. Pour 

 les corps diamagnétiques ou faiblement magnétiques, 

 la force diamagnélisante provenant de l'aimanlation 

 du corps est insignifiante et l'on calcule aisément la 

 valeur du coefficient d'aimantation d'un corps de pe- 

 tit volume placé en un point d'un champ magnétique 

 qui n'est pas uniforme en fonction de la force agissant 

 sur ce corps, de la valeur du champ au point consi- 

 déré, et de sa dérivée dans la direction de la force. Au 

 point de vue expérimental, il faudra donc déterminer 

 cette forcée, qui est très petite, dans des conditions par- 

 ticulièrement difficiles, puisqu'il faudra pouvoir main- 

 tenir le corps à des températures extrêmement éle- 

 vées; on a recours, pour mesurer les actions magné- 

 tiques, à la torsion d'un fil soigneusement étudié au 

 préalable; le corps est placé en petits fragments dans 

 une ampoule portée par une charpente en cuivre 

 accrochée au fil de torsion, et qui soutiendra du côté 

 opposé, d'abord une palette servant d'amortisseur, 

 puis une aiguille portant à son extrémité un micro- 

 mètre que l'on observera à l'aide d'un microscope; les 

 déplacemenls de l'ampoule se déduiront facilement de 

 ceux du micromètre ; l'ampoule sera placée dans un 

 petit four en Ijorcelaine que l'on chauffera à l'aiile 

 d'un courant électrique ; ce mode de chauffage est 

 le seul pralicable eu égard à la situation de cette 

 ampoule, qui va être placée entre les branches d'un 

 électro-aimant et soutenue par l'équipage mobile d'une 

 balance de torsion. Pour procéder à une détermination, 

 il faudra connaître la température, le champ, sa dé- 

 rivée et la valeur de la force agissante; la température 

 est mesurée à l'aide d'un couple Le Ciiatelier soigneu- 

 sement gradué, la force par le moyen de la torsion; le 

 champ et sa dérivée seront étudiés au préalable; il est 

 malheureusement impossible de faire directement la 

 mesure au moment de l'expérience ; on devra définir 

 l'inleiisilé du champ par le courant circulant dans les 

 bobines de l'électro-aimant, en s'astreignant, bien en- 

 tendu, cà faire varier constamment le courant dans le fil 

 suivant un cycle toujouis le même. Lorsqu'une série 

 de mesures aura été effectuée, il faudra encore reconi 

 mencer les mêmes expériences avec l'ampoule vide, 

 pour corriger les résultats obtenus de l'influence du 

 magnétisme de l'air ambiant, en profilant de l'étude 

 faite pour l'o.xygène à différentes températures. 



.Malgré tous les soins, toutes les précautions prises 

 par l'aufeur, les déterminations résultant d'un si grand 

 nonibrede mesures extrèmementdélicates comportent, 

 à son avis, une incertitude de 3 ou i "/» pour les va- 

 leurs absolues de 1 à 2 "/» dans la comparaison des 

 coefficients d'aimantation de deux corps différents; 

 on poucra plutôt considérer tous les nombres donnés 

 comme rapportés à l'eau pour laquelle on aurait 

 adopté 0,79 X 10 ~^ comme valeur du coefficient 

 d'aimanlation spécifique : aussi bien le but poursuivi 

 était beaucoup plus une investigation générale sur la 

 manière d'être d'un très grand nombre de corps au 

 point de vue magnétique qu'une détermination très 

 précise du coefficient d'airaantalion pour certains d'en- 

 tre eux seulement. 



Les résullats obtenus par M. Curie sont dignes des 

 peines qu'il a dil dépenser pour les obtenir, et ce n'est 

 pas en vain qu'il sera parvenu à surmonter tant de dif- 

 ficultés. Des nombreuses mesures qu'il a effectuées et 



définie comme ;'i l'ordinaire. Il faudrait pour le connaître 

 multiplier les nombres donnés par la densité du corps â cha- 

 que lem)iéralure; la dilatation étant très petite pour les so- 

 lides cl les liquides, les conclusions resteraient, sans doute, 

 généralement les mêmes. 



des nombreux nombres qui sont consignés en détail 

 dans son mémoire, nous chercherons seulement à dé- 

 gager le conséquences les plus générales et les ]dus 

 importantes. Pour les corps diamagnétitiues le coefli- 

 cient d'aimantation spécifique est indépendant de l'in- 

 tensité du champ, et généralement aussi de la tenipi'- 

 rature;le plus souvent aussi un changement d'étal, 

 physique ou chimique, n'a qu'une influence insii;i]i- 

 fiante sur les propriétés diamagnétiques. Ces conclu- 

 sions n'ont cependant rien d'absolu, car la fusion rend 

 pour le bismuth le coefficient jusqu'à 2.") fois plus fai- 

 ble, et, pour le même corps, le coefficient diminue ra- 

 pidement quand la température augmente. Les corps 

 laiblement magné tiques ont aussi un coefficientd'aim.i II 

 tation invariable, quel que soit le champ; mais la loi dr 

 variation a une allure hyperbolique, et, pourl'oxygru' , 

 le palladium et les sels magnétiques, comme l'avairni 

 déjà remarqué divers auteurs, le coefficient varie sen- 

 siblement en raison inverse delà température absolu''. 

 La différence d'action de la température est donc ass./ 

 tranchée pour les deux classes de corps, et M. Cui ir 

 considère ce résultat comme favorable aux théoiii ^ 

 qui attribuent le magnétisme et le diamagnétisme à dis 

 causes de natures différentes. La conclusion ne s'im 

 pose pas toutefois comme une certitude, la dislincfiun 

 ne nous semble pas absolue, puisijue, pour bien des 

 corps magnétiques, la variation avec la température 

 n'est pas semblable à celle que subit le palladium mi 

 l'oxygène, et que, d'autre pari, pour les diamagnétiques, 

 le coefficient d'aimantation est souvent tellement polit 

 que ses variations ne sauraient être déterminées d'iiih 

 façon précise; aussi pensons-nous que les personnes ;i 

 qui sont chères les idées d'unité et de simplicilé dans 

 les causes peuvent encore conserver au moins r,s|i,' 

 rance de ne pas voir s'établir une séparation déiiniiivi- 



irrémédiable entre ces deux phénomènes : inagiiéli-- 



et diamagnétisme. 



Pour les corps ferro-magnétiques, M. Curie est m- 

 rivé à des résultats nouveaux et plus intéressants ru- 

 core. Le calcul des expériences relatives à ce cas e^i 

 plus complexe : ici l'intensité d'aimantation dépend t\r 

 la forme du corps placé dans le champ magnétique, ri 

 change d'ailleurs avec la valeur du champ et la façim 

 même dont il varie ; en se plaçant dans des conditions 

 bien déterminées, en effectuant diverses corrections, 

 M. Curie a pu obtenir des mesures ayant une signili- 

 cation tout à fait précise et ajouter ainsi un imporlani 

 complément au travail classique de M. Ilojikinson. 

 Tandis que cet éniinent physicien avait utilisé des 

 champs variant de 2 à 40 unités, et étudié les pro- 

 priétés du fer jusqu'à la température de 770°, du nickel 

 jusqu'à 340", M. Curie a pu se servir de champs variant 

 de 23 à 1.350 unités et suivre les propriétés du fei 

 jusqu'à 1.370°. Les transformations par où passe le !■ i 

 quand on le chauffe ont, comme on sait, une grainle 

 importance théorique et pratique; les résullats obtenus 

 par M. Curie viennent apporter une précieuse contri- 

 bution à l'étude de ces transformations, objet dans es 

 denières années de nombreuses et belles recherche> ; 

 en plus du premier point de Iransformation magm- 

 tique de 74b°, les expériences indiquent entre 800» i i 

 800° une baisse très rapide et anormale des propriét.- 

 niagnétiques, à 1.288° un accroissement brusque du 

 coefficierit d'aimantation. .Vu point de vue des pm 

 priétés générales, l'auteur arrive à un résullatdes plus 

 remarquables: il établit ([ue les propriétés des cnr|is 

 ferro-magnétiques et celles des corps faiblement ma- 

 gnétiques sont intimement liées les unes aux autres; 

 un corps ferromagnétique se transforme progressive- 

 ment quand on le chauffe, et prend les propriétés d'un 

 corps faiblement magnétique. Pour la magnétite, ijni 

 ne présente pas d'anomalies, le fait est des plus nets, le 

 coefficient d'aimantation finit môme par varier sensi- 

 blement en raison inverse de la température absolue, 

 c'est-à-dire suivant la même loi de variation ([ue pour 

 un corps faiblement magnétique. Convenablement in- 

 terprétées, les expériences sur la fonte, sur le nickel et 



