G. MOURET — LE FACTEUR THERMIQUE DE L'ÉVOLUTION 



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d'intervalle de température. Si les unités étaient 

 quelconques, la relation fondamentale devrait 

 contenir un coefTicient numérique. 



Conclusion jirafique. — La marche que nous ve- 

 nons de suivre pour arriver à définir la tempéra- 

 ture absolue est assurément moins simple que 

 celle qui consiste à définir celte grandeur, sans 

 autres explications, par un rapport numérique. 

 Mais elle a cet avantage, d'abord de mieux mettre 

 en évidence la dépendance des unités (c'est-à-dire, 

 selon l'expression à la mode, les « dimensions » 

 de la température absolue), ensuite et surtout de 

 faire ressortir l'origine profonde de la nouvelle 

 grandeur et la raison de son utilité. 11 ne suffirait 

 pas, en effet, pour atteindre ce résultat, de dire 

 que la température absolue est la grandeur me- 

 surée par la quantité de chaleur mise en jeu le 

 long de l'isotherme, dans un changement d'en- 

 tropie égal à 1. Il est essentiel d'expliquer que les 

 variations de cette grandeur expriment propoi- 

 lionnellemenl les quantités de chaleur détruites 

 ou créées dans la transmission réversible de cha- 

 leur, donc la quantité maxima d'énergie que peut 

 transformer une machine thermique. 



C'est, en effet, que la définition de la mesure 

 d'une grandeur ne saurait être arbitraire ; il n'y a 

 rien de conventionnel dans une science bien cons- 

 truite et tout est imposé par la nature des choses. 

 La définition de la mesure dune grandeur doit 

 être en accord avec la définition de la grandeur 

 elle-même; elle doit dériver de la propriété fon- 

 damentale qui caractérise celle-ci. Or la tempéra- 

 ture, comme la force mécanique, la pression élas- 

 tique, la tension superficielle, la force électromo- 

 trice, etc., est une puissance de transformation^ une 

 force, au sens général du mot. Il faut donc que ses 

 variations soient mesurées par le rendement en 

 travail, ou par la quantité de chaleur transformée, 

 ou, ce qui revient au même, par les variations do 

 la chaleur latente, à égalité de variation d'entropie. 



Non seulement ce mode d'évaluation s'impose 

 théoriquement, mais, pratiquement, il est indis- 

 pensable ; car il dispense une fois pour toutes 

 d'avoir recours aux machines thermiques réver- 

 sibles : et il permet de ramener toutes les mesures 

 thermiques à de simples mesures calorim(Uriques. 

 En effet, une fois tes températures absolues éva- 

 luées en fonction dés températures thermomé- 

 Iriques, par des expériencesfaites surune machine 

 thermique réversible particulière (/in gaz, une va- 

 peur saturée, etc.), on peut se dispenser, dans l'é- 

 tude d'un phénomène quelconque, de procéder par 

 (v;/> réversible '.IIsulTil de mesurer à tout instant les 



' San.s |)oiivoir éviter, bien entendu, d'avoir recours au\ 

 Iraiisl'onnalious réversibles des corps ou systèmes étudiés. 



températures du système, ainsi que les quantités de 

 chaleur échangées avec le calorimètre; les varia- 

 tions d'entropie peuvent alors être calculées par la 

 formule (1). 



III. 



Le zéro absolu de tempér.mure 



La définition rationnelle de la température abso- 

 lue, telle que nous venons de la donner, est par- 

 faitement indépendante de la question de l'exis- 

 tence du zéro absolu de température : car, dans 

 nos explications, nous n'avons rien eu à supposer 

 à ce sujet. Il est cependant intéressant d'étudier 

 ce que deviennent, au zéro absolu, les nouvelles 

 quantités : entropie et température absolue. Il règne, 

 en celte matière, quelque incertitude dans 

 les exposés courants, et l'on confond parfois le 

 moyen, que nous n'avons pas, de réaliser le zéro 

 absolu avec la possibilité d'existence de cet état 

 thermique. 



Zéro absolu. — Tout d'abord, et réserve faite de 

 la question toute théorique des températures 

 négatives ', il est évident qu'il existe une limite 

 inférieure de la température, soit qu'on évalue la 

 température par les moyens ordinaires, dilata- 

 tions ou pressions, soit qu'on la mesure par les 

 quantités de chaleur. 



Dans le premier cas, celle limite répond à l'étal 

 des corps sous leur minimum de volume (à pression 

 constante), ou à leur minimum de pression ou 

 maximum de tension (à volume constant;. Dans 

 le second cas, elle répond à l'état des corps pour 

 lequel la chaleur latente de dilatation, rapportée à 

 l'unité de variation d'entropie, est un minimum. 



Expliquons cette dernière définition. Si une ma- 

 chine réversible emprunte à une source chaude, à 

 une température fixe et déterminée T,, une quan- 

 tité de chaleur fixe et déterminée Q,, la chaleur 

 transmise à une source froide est inférieure à la 

 quantité Oj d'une quantité d'autant plus forte que 

 la température T de celte source froide est plus 

 basse. 



Mais la (juantité de chaleur cédée ne peut, cTapres 

 la loi sur la rérersibUité, devenir négative; elle a 

 donc une limite inférieure et la température abso- 

 lue de la source froide pour laquelle cette limite 

 serait atteinte est la valeur absolue minima de la 

 température. Si cette limite est zéro, et rien n'em- 

 pêche de concevoir la possibilité d'une limite nulle, 

 — tout au contraire la fait présumer — , la valeur 

 minima correspondante est ce qu'on doit rationnel- 

 lement appeler le zéro absolu. Ainsi la définition 

 du zéro absolu est d'être la température d'une source 

 froide il l'aide de laquelle on pourrait dèirttire toute la 



' S'il existait une série de temijériityres négatives, Tcxis 

 tence du zéro absolu en serait, d'ailleurs, une conséquence 

 nécessaire. 



