ACADÉMIES ET SOCIETES SAVANTES 



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par faire ce calcul dans l'iiypotlièse où ces mêmes corps 

 sont placés dans le vide et possèdent des aimantations 

 permanentes et des perméabilités ,« fois plus petites; on 

 multipliera Unalement par // les résultats obtenus. Troi- 

 sième règle: Pour calculer les actions mutuelles de corps 

 plongés dans un liquide, de perméabilité i;. =^1 -(- 4 '"!', 

 on peut faire abstraction de ce liquide et aiipliquer les 

 lorniules à condition d'attribuer à chacun des corps un 

 coellicient lictif d'aimantation (A' — /) égal à l'excès du 

 cooUicient véritable k' sur le coellicient /■ du liquide 

 considéré. Remarque finale : Tous les résultats qui 

 précèdent s'étendent à l'électrostatique. Par consé- 

 quent les expériences statiques ne permeltruient pus, 

 àelles seules, de mettre en évidence la constaiilediélec- 

 trique et la perméajjilité d'un liquide illimité non con- 

 ducteur dans lequel seraient plongés des conducteurs 

 éleclrisés, des diélectriques, descourants etdesaimanls. 

 Les formules de Lorentz apprennent que celle conclu- 

 sion négative tombe en défaut lorsqu'on expériiiunte 

 sur les corps en mo^ivement. — 51. P. Cbévenard : 

 Appareil industriel d'analyse thermique. Le nouvelappa- 

 reil, crééil y a un anaulaboraloiredes aciéries d'Impliy 

 (de la .Société Commentry, Fourchambault et Decaze- 

 ville), est destiné au contrôle des produits métallurgi- 

 ques et à l'enseignement. Le nouvel appareil comporte 

 un double système d'enregistrement : il inscrit à la 

 fois, sur un tambour de clironographe, les variations 

 de température et les changements de longueur d'un 

 é'ehanlillon soumis à une chauffe et à un refroidisse- 

 ment réguliers. Les anomalies de cesgrapliiques carac- 

 térisent les transformations thermiques de la subs- 

 tance étudiée. Mais, tandis que les singularités de la 

 courbe « température-temps » 6 cessent d'être percep- 

 tibles quand la température varie lentement, celles de 

 la courbe de dilatation A conservent une amplitude sem- 

 siblement indépendante de la vitesse de chauffe ou de 

 refroidissement. Cette courbe A a donc pour but de révé- 

 ler dans tous les cas les phénomènes critiques, alors 

 que la première en détermine la température.Poar Vins- 

 cription de la température, l'appareil utilise un pyro- 

 mètre à dilatation basé sur les propriétés d un alliage 

 spécial, le Pyros. L'échantillon étudié est formé d'un 

 cylindre foré suivant son axe d'un canal étroit dans 

 lequel s'engagea frottement doux une aiguille de Pyros. 

 Il est disposé dans' un tube de silice contre le fond 

 duquel bute l'extrémité de l'aiguille pyrométrique. 

 Celle-ci, grâce à sa petite masse, se met rapidement en 

 équilibre thermique avec l'échanlillûn et ses change- 

 ments de longueur correspondent aux variations de 

 température de la substance étudiée; la dilatation de 

 l'aiguille, reportée hors du four par une tige de silice, 

 est ampliliée une centaine de fois à l'aide d'un système 

 de deux leviers : un de ceux-ci porte une plume qui 

 marque sa trace sur un tambour de chronographe; un 

 dispositif analogue inscrit la dilatation de l'échantillon. 

 Des précautions spéciales ont été i)rises pour éviter la 

 rencontre des deux plumes quand la substance étudiée 

 est beaucoup plus dilatable que le Pyros. Ce métal, 

 dérivé du Baros de M. L. Dumas, est essentiellement un 

 alliage de nickel et de chrome durci par une addition 

 de tungstène ou de molybdène. Il est inoxydable et 



rigide à haute température; il ne présente aucune sin- 

 gularité thermique et sa loi de dilatation, exactement 

 réversible, s'exprime par une fonction parabolique pour 

 toutes les lemiiératures su[>érieures à l'ambiante. En 

 associant ce métal à la silice fondue, on réalise des 

 pyromètres à dilatation, précis, indéréglables, robustes 

 et dont le fonctionnement est rapide el sur. Ainsi, l'analy- 

 seur est insensible aux trépidations et les tracés obte- 

 nus sont toujours nets, même si l'appareil est installé 

 à peu de distance d'un marteau-pilon en activité. Les 

 différentes transformations des aciers, des ferro-nickels. 

 des bronzes d'aluminium sont caractérisées avec net- 

 teté el rai)iiareil convient particulièrement au contrôle 

 thermique des aciers spéciaux. — M. A. Pérard : Indi- 

 ciitions sur les méthudes de détermination des étalons 

 primaires en quartz. Conformément aux décisions du 

 Comité international des Poids el Mesures, les étalons 

 primaires en qtiarlz sont destinés à constituer un nou- 

 veau contrôle de la stabilité de l'unité métrique. Ces 

 étalons, établis par M. Jobin, présentent la forme de 

 prismes à section carrée de 2omm.de côté,dont les arêtes 

 sont parallèles à l'axe cristallographique, el dont les 

 bases, soigneusement travaillées, planes et parallèles, défi- 

 nissent par leurdistance la valeur de chaque pièce. Deux 

 méthodes de détermination par les interférences lumi- 

 neuses ont été élaborées, qui, entre autres avantages, 

 répondent à la condition d'éviter toute argenture sur 

 les surfaces terminales des quartz, opération suscep- 

 tible, par sa répétition, d'altérer la valeur des étalons. 

 Les phénomènes lumineux que ces méthodes mettent en 

 jeu sont essentiellement différents; maiselles utilisent, 

 l'une et l'autre, un dispositif semblable : interféro- 

 mètre Michelson légèrement modifié, l'étalon à étudier 

 étant disposé sur un support réglable devant la région 

 centrale de l'un des miroirs interférents. Dans la pre- 

 mière méthode, l'étalon elles deux miroirs sont réglés 

 au parallélisme optique. En lumière monochromatique 

 convergente, on peut observer les anneaux à l'infini 

 de trois manières : 1° entre lesmiroirs directement, dans 

 les régions marginales, de part et d'autre de l'étalon ; 

 -2° entre les miroirs à travers le quartz, l'un des fais- 

 ceaux traversant l'étalon en un point choisi; 3" entre 

 les deux faces de l'étalon seul, les deux miroirs étant 

 masqués. La détermination de l'ordre d'interférence au 

 centre de ces divers phénomènes fournit trois équations 

 indépendantes à trois inconnues qui sont : la distance 

 optique des miroirs; l'indice moyen relatif (par rap- 

 port à l'air ambiant) du quartz au point observé ; 

 l'épaisseur du quartz en ce point. Dans la deuxième 

 méthode, les régions centrales des deux miroirs de l'in- 

 terféromèlre sont désargentées sur une surface corres- 

 pondant à la section de l'étalon à étudier; la face posté- 

 rieure de celui-ci est amenée très près de l'un des 

 miroirs, et inclinée sur lui d'un petit angle; on règle le 

 second miroir, en orientation el en distance, de façon 

 à obtenir son parallélisme optique avec le premier, et 

 son recoupement optique avec la face antérieure de 

 l'étalon. Si l'on dirige alors un faisceau monochroma- 

 tique convergent, et en même temps la visée de la 

 lunette, sur les régions marginales des miroirs en 

 dehors du <[uarlz, on observe les anneaux à l'infini ; et 



