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ACADÉMIES ET SOCIÉTÉS SAVANTES 



i;yclique dans le nombre de l'Iiôle, variation qui peut 

 (■Ire d'une régularité assez nelle, l'insecte nuisible agis- 

 sant en fléau destructeur à des intervalles déterminés. 

 L'auteur représente niatbéiuatiquenient la marclie du 

 cycle parasitaire. — M. A. Labbé : Le rôle de l'alcali- 

 nité de l'eau de mer dans les fécondations hétérogènes. 

 L'alcalinité joue un rôle important dans la pénétration 

 du spermatozoïde; elle agit comme li(|uéliant, aujrmen- 

 tant la perméabilité pour les ions OH et diminuant la 

 tension superficielle de la membrane de l'œuf. 



SOCIÉTÉ FRANÇAISE DE PHYSIQUE 



Séance du 7 Açril 1922 



M. E. ArièS : /-a valeur limite de la chaleur de vapo- 

 risaiiuH au zéro absolu. L'auteur a présenté, dans 

 diverses publications, une théorie sur les vapeurs satu- 

 rées aux basses leuipératures. Elle l'a conduit à 

 envisager de préférence l'hypothèse que la chaleur de 

 vaporisation L d'un liquide s'annulait au zéro absolu. 

 Cette hypothèse a paru inacceptable à quelques auteurs, 

 notamment à M. Bruliat, qui admet que f. tend vers une 

 valeur linic to. Celle dernière hypothèse conduit à cette 

 conclusion que ladétente adiabaliqued'untluide, àpartir 

 d'un état iuitial quelconque tend à produire une liqué- 

 faction complète, quand le volume augmente indéfini- 

 ment, et que la température tend vers le zéro absolu. 

 La quantité de liquide, qui s'accroît sans cesse, conserve 

 bien un volume fini tondant vers le volume U„ qu'oc- 

 cupe le fluide entièrement condensé au zéro absolu, tan- 

 dis que la quantité de vapeur en contact avec le liquide 

 occupe un volume indélinimenl croissant, quoique cepen- 

 dant cette quantité tend à s'annuler avec la température. 

 La conception d'un pareil phénomène a paru à M. Ariès 

 bouleverser toutes les idées reçues, d'après lesquelles 

 la délente finit toujours par faire aboutir un fluide à 

 l'état entièrement gazeux, et non à l'état entièrement 

 liquide. C'est pour cette raison que, sans plus ample 

 examen, il a adoi)té l'hy i)Othèse t, r= o. Pour justifier sa 

 façon devoir, ilapporte deux démonstrations, l'une basée 

 sur le principe de Nernsl, l'autre sur la formule de Cla- 



peyron, de la formule : Lini -r^.,^ C pour 7" = o, ce qui 



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montre qu'à partirdu zéro absolu la chaleur de vaporisa- 

 tion commence par croître. Comme elle doit s'annuler à la 

 température critique, il faut bien qu'elle passe par un 

 maximum. La question de la véritable valeur à attiibuer 

 à /.o reste cependant entière, et ne peut être encore tran- 

 chée d'une façon définitive, llimiiorte de le retenir. Pour 

 faire un choix entre les deux hypothèses possibles, dans 

 l'élalactuel denosconnaissances. nesubsiste qu'un crité- 

 rium, l'effet produit par une détente adiabalique indclini- 

 inenl prolongée. M. Ariis n'hésite pas, poursapart, jus. 

 qu'àplus ample information, à donner la préférence à celle 

 des deux hypothèses qui fait aboutir celte détente à une 

 production complète de l'état gazeux, et non à une pro- 

 duction complète de l'état liquide. — M. A. Pérot : Dif- 

 fraction acoustique ('.«•/)c'/'imfn(«/p (Etude de guerre). Pour 

 des recherches spéciales liées à l'écoute des avions on 

 a construit, pendant la guerre, à l'Observatoire de 

 Meudcin, un miroir formé par une portion de cylindre 



parabolique. La hauteur était 3,5o m. et la parabole 

 section droite du cylindre avait une distance focale de 

 6 mètres ; l'ouverture du miroir était 3o mètres. Cet ap- 

 pareil a permis de faire quehjnes recherches intéressan- 

 tes sur la difl'raction au voisinage du foyer. Une batterie 

 de II téléphones de 200 ohms dont la self-inductance 

 était 0,1.52 henry, montés en parallèle et munis de cor- 

 nets de haut parleurs, a été placée sur l'axe de la para- 

 bole à 4oo mètres du sommet; on y a envoyé le courant 

 d'un alternateur à i.ooo p : s épuré par un circuit de 

 résonance; les ii téléphones prenaient 0,2 ampère au 

 total. On avait ainsi constitué une source puissante 

 monochromalique. Lorsque l'air était en repos, si l'on 

 se déplaçait dans le plan focal, on entendait une succes- 

 sion de maxima et de minima du son avec un maximum 

 très net au foyer, correspondant aux franges qtii se pro- 

 duisent au foyer d'une lunette ou d'un miroir concave. 

 Pour mesurer l'intensité du son, on a employé comme 

 récepteur un téléphone relié à un amplificateur, le télé- 

 phone de réceptioft étant remplacé par un transforma- 

 teur aux bornes duquel étaient branchés en série un 

 microampèremètre de 1.800 ohms et une galène. On a 

 vérifié que les indications du niicroanipéremètre étaient 

 proportionnelles à l'amplitude de la vibration sonore. 

 La cotirbe obtenue en déplaçant le téléphone auditeur 

 dans le plan focal est analogue à celle qu'indique la 

 théorie delà diffraction dans les lunettes, et vérifie nu- 

 mériquement la formule théorique dans les limites des 

 erreurs expérimentales. Les expériences^ont d'ailleurs 

 rendues très difliciles par le déplacement des franges 

 qui se produit sous l'action du moindre courant d'air. 

 Il existe une sorte de scintillation extrêmement curieuse. 

 — M. L. Dunoyer : /es spectres d'induction du césium 

 et du rubidium : I, Métliode employée. On place un tube 

 de verre ou de quartz, sans électrodes, et contenant une 

 pelite quantité de césium ou de rubidium pur introduit 

 par distillation dans le vide, à l'intérieur d'un solénoïde 

 constitué par un fil de cuivre enroulé par spires non 

 jointives sur un tube de verre. Ce solénoïde est parcouru 

 par le courant à haute fréquence d'un circuit oscillant. 

 Dans les expériences montrées en séance, ce circuit 

 oscillant est celui d'un petit alternateur de télégraphie- 

 sans lil en usage dans l'aviation, le solénoïde rempla- 

 çant l'antenne. Un courant de gaz chauds provenant 

 d'un brûleur parcourt le tube sur lequel est enroulé le 

 solénoïde et baigne le tube spectroscopique. II. Carac- 

 tlres particuliers de la luminescence. La luminescence 

 commence à apparaître quand la température atteint 

 80 à 100" C. ; elle disparait à une température plus éle- 

 vée, de l'ordre de 3oo" C. Dans cet intervalle, elle peut 

 présenter, tant pour le rubidium que pour le césium, 

 au moins trois aspects très différents au fur et à mesure 

 que la température s'élève : 1° A basse température la 

 luminescence est très brillante (dans les expéi-iences 

 montrées en séance, il était possible de lire facilement 

 à plusieurs mètres du tube, dont la longueur était d'une 

 quarantaine de centimètres, avec un diamètre de 10 mil- 

 limètres environ). Elle est blanc bleuâtre pour le cé- 

 sium, bleu violet pour le rubidium. 2° A une tempé- 

 rature un peu plus élevée, la luminescence change 

 //rusi/HemeH/ déteinte; elle devient pour les deux métaux 



