E. DARMOIS. — LA DISPERSION ROTATOIRE MOLÉCULAIRE 



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courbure est extrêmement nette; elle est déjà 

 sensible pour la raie' violette du mercure (4047). 

 Si on n'avait donc à sa disposition que les 

 mesures dans le spectre visible, on conclurait 

 que le camphre a une dispersion simple. On a 

 d'ailleurs d'après le graphique X-, = 0,111, soit 

 /, = fi 335. Nous avon.s vu que la bande du cam- 

 phre est plutôt voisine de Orx 295. Le camphre a en 

 realité une dispersion complexe et, pour en 



(a) 



A 



j;-X 



Fig. 6. 



rendre compte, il faut au moins deux termes 

 dans la formule. J'ai vérifié qu'une 2' bande située 

 vers Oy. 200 permettait de calculer les (a) mesurés; 

 ces calculs seront donnés ailleurs. 



Les courbes 11 et III de la fig. 5 représentent 

 respectivement les mesures pour le pinène-a 

 et l'hydrure de pinène. On voit que, pour le pre- 

 mier, la courbure n'est pas visible; il n'a pu être 

 suivi que jusqu'à ()fi313. Au contraire, pourl'autre, 

 elle est très nette; elle commence d'ailleurs plus 



(a) 



^ 



■r, 



■x-j 



Fi 



g- '■ 



tard que pour le camphre, ce qui est compré- 

 hensible puisque le corps est encore très trans- 

 parent à 0pL253; ses bandes d'absorption doivent 

 être plus éloignées. La courbe du [B-pinène est 

 anormale (v. plus loin); elle exige donc au moins 

 deux termes '. 



Il semble qu'on puisse conclure de ce qui pré- 



1. Ces résuUata sont à rapprocher de ceux obtenuâ pour 

 le quartz. On l'a considéré longtemps comme suivant la foi- 

 mule de Biot, puis celle de Boltzmann ; actuellement il faut 

 trois termes, c'est-à-dire 6 constantes, pour représenter 

 l'ensemble des mesures connues. 



cède que, si la courbe de dispersion de certains 

 corps semble simple, c'est que leurs bandes 

 d'absorption sont très éloigné'fes dans l'ultra- 

 violet. Les formules simples, utiles au point de 

 vue empirique, n'apprennent rien sur la position 

 véritable des bandes d'absorption. Il est inad- 

 missible qu'on calcule les périodes propres d'un 

 corps par une extrapolation trop étendue. Lowry 

 lui-même a déjà remarqué que, pour une même 

 courbe, deux formules très différentes étaient 

 également bonnes ' : 



Ex. Tartrate d'élliyle ^ /,'^ compris entre 00,26 eto,o35 

 2 termes ( J.^' — 00,80 et o,o65 



II. FORMESPOSSIBLES DE COURBES DE DISPERSION 



Si on admet la formule de Drude,on peut trou- 

 ver facilement les formes possibles des courbes 

 de dispersion. II estcommode de poser: 



>2 ^ X, i^^ =^ Xf, etc. 



1° Une seule période propre. — Si le ().|) corres- 

 pondant est négligeable (bande très éloignée), 

 on retrouve la formule de Biot. S'il ne l'est pas. 



ia.\ 



^" 



u 



Fig, 



la courbe a la forme représentée par la fig. 6. 

 Généralement À, estdans l'ultraviolet ;on observe 

 seulement la portion P de la courbe (dispersion 

 normale). 



2° Deux périodes propres. — La formule est 



■ + -:2 



B 



La forme est variable suivant le signe comparé 

 des deux termes A et B. 



a) A. B > 0. On peut les supposer tous 

 deux > 0. La courbe est alors celle de la fig. 7. 



h) A. B < 0. Les deux termes sont de signe 

 contraire; on peut toujours supposer que le !"■ 

 est >OetégaIà + rt^ l'autre < et égal à — b'^. 

 La fig. S est relative au cas a > b. La. fig. 9 au 

 cas a <i b. 



Les mesures que j'ai faites sur le /-pinène cor- 

 respondent à la fig. S; j'ai observé le maximum , 



1. Lowry considère chacun des termes comme repi ésentau* 

 la dispersion d'un des constituants de l'éther. 



