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BIBLIOGRAPHIE — ANALYSES ET INDEX 



2° Sciences physiques 



Abrahnni M.i. — Théorie der Elektrizitât. — 

 Toiuf l : Introduction à la théorie de Maxwell, 

 par /e D"' A. Fuppl. 2' l'-dilion vevue et augmentée. 

 1 vol. ;;)-8» de ii^ /lages. {Prix: 15 l'r.'i — Tome II: 

 Théorie électromagnétique du rayonnement, par 

 Je D'' M. Abraham. I vol. in-H" de ioi /jni/es. l'rix: 

 12 fr. 50.) Teuhner, éditeur. Leipxig. 



I.e premier volume a L'.inlé le même plan (reiisemble 

 iiue dans l'édition |iriniilive, mais a reçu un certain 

 nombre d'additions. Dans les cliaiiitres du début, qui 

 conlienniMit l'exposé des rètçles de calcul des vecteurs, 

 M. Abrabam a donné quelques définitions nouvelles 

 et multiplié les exemples d'applications empruntés à 

 la Mécanique et à rHydrodynamique; ces exemples 

 concrets sont bien appi'opriés à familiarise]- le lecteur 

 avec le calcul des vecteurs. Les chapitres relatifs au 

 cliamp électromagnétique ont été augmentés, nolaïu- 

 iiiiMit en ce qui concerne l'i'tude de la résonance élec- 

 tri(iue et des oscillations dans les circuits liés par 

 induction (expériences et théories de Bjerknes, de 

 M. Wien, de Drude), la réflexion des ondes sur les 

 surfaces métalliques (travaux de Hagen et Rubens) et 

 la propagation des ondes dans les tils. 



Le deuxième volume est entièrement nouveau et 

 consacré à la théorie des électrons. 



Celte théorie, qui a été développée par plusieurs 

 pbysiciens, mais surtout par Lorentz, tend à ramener 

 liius les phénomènes électriques aux mouveuienis 

 d'électrons, c'est-à-dire de masses électriques élémen- 

 taires, indivisibles. Conception analogue en Electricité 

 à la conception atomislii[ue de la matière en Méca- 

 nique. 



Tout courant éleclrii|ue est le résultat d'un c<mraiil 

 de convection des électrons: le rayonnement par on- 

 dulations est produit par les vibrations des électrons. 

 Les rayons cathodiques, par exemple, représentant un 

 courant de convection d'électrons négatifs. 



Dans la théorie primitive de Maxwell, l'expression 

 de rayonnement signilie un transport d'énergie, défini 

 par le vecteur de Poyniing. La lumière représente des 

 ondulations électromagné'tiques se propageant avec la 

 vitesse de 3,10'° cm sec. Nous connaissons, d'ailleurs, 

 tout un ensemble d'ondulations se propageant avec 

 cette même vitesse et ne différant les unes des autres 

 que par leur longueur d'onde. Ce sont, par ordre de 

 longueur d'onde croissante : les ondes ultraviolettes, 

 les ondes visibles, les ondes infrarouges, les ondes 

 hertziennes, avec une lacune entre les ondes infra- 

 rouges les plus longues que nous ayons pu observer 

 (),^(),tO-' cm.) et les ondes hertziennes les plus 

 courtes (X = 6,iO-i cm.) 



.Mais il existe aussi d'autres rayonnements (|ui ne se 

 propagent pas avec une vitesse constante, même dans 

 II- vide. En général, ils se distinguent des précédents 

 e[i ce qu'ils transportent non seulement de l'énergie, 

 mais aussi de l'électricité. On les appelle rayonne- 

 ments par convection. Ils ne peuvent se différencier 

 les uns des autres c|ue par la vitesse des électrons, 

 puisque toutes les autres propriétés de ceux-ci sont 

 supiiosées invariables. Tels sont, par exemple, les 

 rayons cathodiques. 



Nous connaissons aussi des rayonnements pai- cun- 

 veclion d'électrons positifs, tels que les rayons canal. 

 Ce que nous en savons nous porte à attribuer aux élec- 

 trons positifs une masse d'inertie beaucoiqi plus grande 

 (|Ue celle des électrons négatifs. 



L'idée fondamentale de la théoiie ser.i d'ap|iliquer 

 aux électrons les équations du cliam|) éleclromagné- 

 tique déduites des conceptions de Faraday et de 

 Maxwell. Elle tient donc en quelque sorte dans les 

 théories des actions immédiates ou de milieu la idace 

 de celle de Weber dans les théories des actions à dis- 

 lance. Il est à peine besoin de faire remari|uer que 

 mois siirni]ii--- dans l'impo-sibililé ab'^nlui' (\f vi-riiii-r 



directement que les électrons obéissent aux lois du 

 champ électromagnétique ou l'existence même de ces 

 électrons. Tout ce que nous pouvons faire, c'est de 

 déduire par le calcul mathématique de ces hypothèses 

 des conséquences accessibles à l'expérience. 



Le courant se compose de deux ternies : le courant 

 de déplacement dans léther et le courant de convec- 

 tion des électrons. Dans les régions où n'existent ni 

 matière ni électrons, les équations se réduisent à celles 

 de Maxwell. 



On ne saurait considérer les électrons comme des 

 points géométriques, car l'énergie électrique due à 

 leur propre charge deviendrait inlinie en ces points: il 

 sera donc nécessaire de leur attribuer des dimensions 

 et une forme. 



Dans la théorie de .Maxwell, les forces électroma- 

 gnétiques qui agissent sur un élément de volume 

 résultent de pressions ou de tensions appliquées à sa 

 surface : il s'ensuit que, dans certains cas, de telles 

 forces peuvent agir sur un élément de volume de 

 l'éther. La théorie de Lorentz exclut cette dernière 

 conséquence : mais les forces ne satisfont plus au 

 principe de l'action et de la réaction. Lorentz ajoute 

 aux composantes des forces de .Maxwell et Hertz celles 

 du vecteur : 



1 dz 



où V est la vitesse de- 

 de Poynting. 

 L'intégrale 



la lumière, Z le vecteur radiant 



■=y^- 



détlnit le vecteur F représentant la << quantité de mou- 

 vement électromagnétique » contenue dans le volume t 

 sur lequel porte l'intégration. 



Pour un système fermé, la somme de la quantité de 

 mouvement mécanique et de la quantité de mouve- 

 ment électromagnétique est constante : de même, la 

 somme des moments de ces quantités de mouvement. 

 Les problèmes généraux que doit ré.soudre la théorie 

 sont les suivants : 



Etant donnés l'état initial du cliamp à Fépoque 

 (^0, la position et le mouvHinent de l'électricité à 

 l'époque ï>0, déterminai le i-hani[i électromagné- 

 tique ; 



Etant données la distribution initiale de l'électricité 

 en repos, la distribution de l'électricité et du courant 

 de convection, déterminer la perturbation magnétique. 



La discussion conduit à celle conclusion, que les 

 perturbations électromagnéti(|ues ne peuvent naître 

 dans le vide : elles ont toujours leur source dans 

 l'électricité. 



La source lumineuse la plus simide qu'on puisse 

 imaginer sera un électron vibrant autour de sa posi- 

 tion d'équilibre. D'après la polarisation des doublets 

 observée dans les expériences de Zeeman. ce serait 

 un électron négatif. La molécule dans son étal initial 

 est regardée comme n'exerçant aucune action élec- 

 trique extérieure ; la constitution la plus simple qu'on 

 puisse lui attribuer, c'est de la supposer formée d'un 

 électron négatif et d'un électron jiosilif dont les cen- 

 tres coïncident. Si l'électron négatif se déplace, l'autre 

 restant llxe, il se produira un bip(Me dont on pourra 

 calculer le champ. On détermine le champ d'une 

 charge électrique se déplaçant d'un mouvement uni- 

 forme, d'un mouvement varié : ce qui permet d'étudier 

 le champ d'un bipôle vibrant et se déplaçant, et con- 

 duit au principe de Doppler. 



Il doit résulter de l'émission une réaction sur 

 l'électron en mouvement, résultant de Faction magné- 

 tique du courant de convection (phénomène analogue 

 à l'induction électromagnétique). Celle réaction jouera 

 le rôle de la force d'inertie en Mécanique, ce qu'on 

 exprime en disant que la masse de l'électron est de 

 nature électromagnétique. 



