BIBLIOGRAPHIE — ANALYSES ET INDEX 



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On peut construire la dynamique de l'électron en 

 supposant sa masse exclusivement électromagnétique 

 et lui-même susceptible de translation et de rotation 

 comme un solide. Ceci revient à admettre que l'élec- 

 tricilé est liée aux éléments de volume de l'électron 

 comme la matière aux éléments de volume d'un solide. 



L'électron sera regardé comme spliérique, formé de 

 couches concentriques sur lesquelles l'éleclricité est 

 uniformément répartie. En particulier, comme cas 

 limités, ce sera une sphère avec une densité cubique 

 unil'orme ou une surface sphérique avec une densité 

 superficielle uniforme. De plus, on admettra que l'élec- 

 tron est indéformable. 



On pourra ainsi établir les équations du mouvement 

 d'un électron seul, de la translation uniforme iKun 

 système de cliari;es électriques. On arrive au résultat 

 suivant : 



La distribution électrique en équilibre sur un système 

 i;, animé d'une vitesse de translation unilorme égale à 

 l^v, peut êti'e déduite de la distribution sur un système 

 ^a en repos, si S se déduit de So par une contraction 

 parallèle à la translation, dans le rapport 1 : \/ 1 — ^=. 



Il suit de là que la distribution sur un ellipsoïde con- 

 ducteur n'est pas modifiée par une translatiiju uniforme. 

 D'autre part, qu'il n'est pas besoin, pour entretenir la 

 translation uniforme d'un tel ellipsoïde, d'une foire 

 extérieure, mais seulement d'un couple, si la direction 

 delà translation est oblique sur les axes principaux. 



Si l'on applique ces résultats à l'électron, on trouve 

 que l'électron, quand aucune force extérieure n'agit 

 sur lui, poursuit un mouvement recliligne uniforme, 

 quand sa vitesse est inférieure à celle de la lumière. 

 Cette conséquence de la théorie s'accorde avec ce que 

 nous savons par l'expérienci' des rayons cathodiques 

 el des rayuns du radium. Le pi'incipe de l'inertie est 

 donc satisfait. 



Le principe des forces vives se vérifie également, 

 quoique la masse électromagnétique ne soit pas inva- 

 riable comme la masse mi'canique et ne suit indé- 

 [lendante di- la vitesse que si celle dernière est faible. 

 Dans les expériences, la masse s'est monti-ée constante 

 en ce sens que l'accélération transversale reste [iro- 

 portionneile à la composante transversale de la force 

 extérieure. 



Pour déduire ce principe des éi|ual ions fondamentales, 

 il faut évidemment se bornei- a\ix cas où le premier est 

 véritïé : comme, par exemple, le cas d'un électron par- 

 faitement symétrique animé d'un mouvement de trans- 

 lation sans rotation. 



il y aura lieu de distinguer la masse buigitudiMalr, 

 (|Uotieiit de la com|iosante loni;ilU(linalr dr la lorir 

 extérieure par l'accélération longitudinal!', i-t la masse 

 transversale, quotient di; la composante transversale 

 par l'accélération transversale; en général, ces masses 

 sont différentes. 



Remarquons, eolin. (|ur, dans cette dynamique élec- 

 tromagnélii|ue de l'électron, les équations de Lagrange 



s'applii|Ueul. 



Le calcul de ladévialion magnc'dique etde la déviation 

 électrostatique des rayons cathodiiiues fournit une 

 nouvelle occasion de vérifier la tliéorie. 



Pour éviter certaines difficultés qui se présentent 

 dans l'optique des corps en mouvement. Lorentz admet 

 que l'électron est déformable : il supiiose que les forces 

 idectromagnétiques provenant du champ extérieur et 

 celles provenant du champ iuleiiie se font équilibre, 

 au sens où on l'entend dans la mécanique des corp.s 

 solides. Spliérique à l'état de repos, il se transforme 

 ]iar suite du mouvement en ellipsoïde aplati dans le 

 sens du mouvement dans le rapport de 1 : \/ 1 — p*. 

 Mais la masse électromagnétique m> peut plus se 

 déduirn de l'énergie électromagnétique et pour sauve- 

 garder le principe de l'énergie, il faut attribuer à 

 l'électron une énergie interne qui n'est pas de nature 

 électromagnétique. 



Quand on considère le mouvement de l'électron 



comme quasi-stalionnaire, on néglige le rayonnement 

 par ondulations. Pour en tenir compte, il faudrait 

 introduire dans l'expression des forces exercées par 

 l'électron sur lui-même une force dont le travail soit 

 égal à l'énergie rayonnée. Le mouvement peut être 

 regardé comme quasi-stationnaire quand la réaction 

 d'émission est négligeable vis-à-vis de cette force : celte 

 condition est réalisée dans tous les cas pratiques où 

 on calcule la déviation des rayons cathodiques et des 

 rayons [3. 



Après avoir établi la dynamique de l'électron, l'au- 

 teur applique ces principes à l'étude des phénomènes 

 électromagnétiques dans les corps matériels immobiles, 

 puis dans les corps matériels en mouvement. 



Le champ électromagnétique individuel des élec- 

 trons est inaccessible à l'expérience, qui ne peut 

 atteindre que les valeurs moyennes relatives à un 

 grand nombre d'électrons. Le calcul de ces valeurs 

 moyennes, basé sur la dynamique électromagnétique, 

 aboulil au système d'r-quations de Maxwell. 



Les phénomènes spéciaux étudiés ensuite sont la 

 dis|>ersion des ondes électromagnétiques, la polarisation 

 rotatoire magnétique, l'aimantation, la conduction 

 éli'clrique, le champ électromagnétique des courants 

 de haute fri'quence dans les conducteurs linéaires, 

 l'émission d'énergie par les antennes. 



J'ai essayé de donner, dans l'analyse qui précède, 

 nécessairement incomplète en raison du caractère 

 même de l'ouvrage, une idée des questions qui y sont 

 traitées et de la manière dont elles le sont. Il convient 

 de remarquer qu'il ne s'agit pas là d'une tentative faite 

 pour ramener les ]ihénomènes électriques à un autre 

 groupe de phénomènes, mais d'un essai de relier en- 

 semble, par des lois mathématiques, les manifestations 

 attribuées à l'électricité, une fois admis un certain 

 nombre de faits expérimentaux considérés comme 

 irré'dui'tibles. Bien ]ilulùt,cet exposé pourrait être con- 

 sidéré comme un acheminement à une interprétation 

 électromagnétique de la mécanique de la matière. 



Le lecteur que n'aura pas rebuté' le travail, d'ailleurs 

 peu considérable, nécessaire pour se familiariser avec 

 les notations employées dans l'ouvi'age, ne regrettera 

 pas son temps. M. Lamotte, 



Professeur adjoint à l'Université de Cierniont-Ferranil. 



Escard lean). Ingénieur civil. — Le Carbone et son 

 Industrie. — 1 vol. gr. in-i" de xvni-784 pages, 

 avec 1-29 ngiires. {Prix broché : 25 l'r.) H. DunoJ 

 et E. l'inat, éditeurs. Paris, 1906. 



Par suite des différentes formes sous lesquelles il 

 |iiul se présenter et de l'immense utilité pratique de 

 leilaines d'entie elles, le carbone est un corps qui 

 intéresse à la fois puissamment le savant et le technicien. 

 C'est à l'un comme à l'autre que s'adresse le livre où 

 M. .lean Escard a essayé de condenser tout ce que l'on 

 connaît d'essentiel sur cet élément el son industrie. 



L'ouvrage débute par une élude sur les propriétés 

 générales des carbones; puis l'auteur envisage succes- 

 sivement les trois variétés de cet élément : diamant, 

 avec ses caractères spéciaux, ses gisements, ses appli- 

 cations industrielles, ses modes de formation possibles 

 dans la Nature et les essais qu'on a tentés pour le 

 reproduire; graphite, naturel ou artificiel, avec ses 

 gisements ou ses modes de préparation, et ses usages 

 si importants dans l'industrie électrique; enfin car- 

 bone amorphe, sous forme de charbon de bois, de 

 noirs industriels, de coke, de charbon de cornue et 

 surtout de houille, dont les diverses variétés, les 

 gisements et les emplois sont traités avec tout le 

 développement qu'ils comportent. En maints endroits, 

 M. Escard a ajouté, à l'exposé de faits connus, des con- 

 sidérations personnelles, en particulier sur l'épuise- 

 ment des mines de charbon et le combustible de 

 l'avenir, qui ajoutent à l'intérêt du livre. Il faut donc 

 le louer de nous avoir donné celte importante mono- 

 grapliie.'la première, croyons-nous, qui ait été conçue 

 sur un aussi vasti' plan. 



