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ACADÉMIES ET SOCIÉTÉS SAVANTES 



plemont en tenant ronipto des intensitrs relatives des 

 composantes latérales que ces physiciens n'avaient pas 

 séparées. Ces intensités décroissent rapidement à 

 partir du centre, et, si la pose est insuffisante, les 

 composantes extrêmes n'apparaissent pas sur les 

 clichés; i" Les résultats relatifs à la place des diverses 

 composantes smit tout à fait en accord avec les rèeles 

 simples indicpiées par liunge et Paschen dans leurs 

 beaux travaux sur les relations de l'effet Zeeman avec 

 les séries de raies; 3<" Si l'on appelle B (X) l'écart entre 

 les deux composantes latérales de la raie 4680 (ijui 

 donne un Iriplet pur) ou bien entre les composantes 

 extrêmes des deux raies 4722 et 4810, on obtient, pour 

 la valeur de la constante K ipii délniit la valeur du 

 changement magnéticiue des raies des deuxièmes séries 

 secondaires du zinc, la valeur suivante : 



.S(>.) 



K = 



XX' 



1,873 X 1Û-' (> en cMi., K en gaiiss). 



avec une erreui- relative ne déliassant pas I " „. Farber 

 avait trouvé 1,813 X 10- *. Le résultat précédent peut 

 être utilisé à la mesure, par le piocédé indiqué par 

 Zeeman, d'un champ non uniforme en ses différents 

 points {photographie d'une raie avec un spectroscope 

 sans astigmatisme et mesure de l'écart entre les com- 

 posantes aux dilTérents points du cliché). Il présente 

 un intérêt théorique évident, notamment au point de 

 vue de la théorie des électrons. Si l'on applique au 

 triplet pur 4680 la théorie élémentaire de Lorentz, (m 

 en déduit pour le rapport de la charge d'un électron à 

 sa masse e/;w = 2-v K=:3,:;34 X 10', et la valeur ainsi 

 trouvée est valable, non seulement pour les séries 

 secondaires du zinc, mais aussi pour toutes les raies 

 correspondantes du cadmium, du magnésium, du mer- 

 cure, du strontium, étudiées par lUinge et Paschen. 

 Elle est bien du même ordre de grandeur que celle 

 (1,878 X 10"' admise aujourd'hui à la suite de mesures 

 concordantes sur les rayons cathodi(|ues, mais ne pré- 

 sente avei- celle-ci aucune relation numérique simple. 

 M. Jean Perrin observe qu'on parait être à pieu près 

 au bout de ce qu'on peut donnei- comme peine et habi- 

 leté pour avoir un champ magnétique intense avec un 

 électro-aimant. On a vu qu'on obtenait péniblement 

 ainsi 30.000 gauss dans un centimètre cube. Il serait 

 évidemment jilus commode d'en avoir cent mille, ou 

 mieux un million dans un décimètre cube. Or, il n'est 

 peut-être pas inutile de dire que cela n'est pas irréali- 

 sable. On y arriverait en rennnçanl au noyau de fer 

 (qui devient de moins en moins utile'' et en construi- 

 sant un solenoïde suffisant. Les spires seraient refroi- 

 dies par de l'air liquide. Des calculs très simples 

 montrent qu'un sacrifice de quelques millions de 

 francs suffirait pour obtenir un million de gauss. La 

 chose sera donc facile du jour où elle sera jugée assez 

 importante. Or, un champ magnétique puissant ap[ia- 

 raît comme le seul moyen efficace que nous ayons 

 d'agir profondément sur la matière. Il est désirabfe de 

 créer dès maintenant un courant d'opinion dans ce 

 sens. — M. C. Féry présente son radm-pyi-onii'tve n 

 (lilnlatioii. Cet appareil est basé sur la lo'i de Slé'fan 

 (radiation totale); il indique la température d'un four 

 par réchauffement obtenu en amenant l'image du four 

 sur une spirale binicHalfique spéi;iale et très sensible. 

 La dilatation de cette bilame, i-nregisirée par l'aiguille 

 qu'elle fait mouvoir sur un cadran porté par l'appareil, 

 est propoitionnelle à la quatrième puissance de la 

 température absolue du four (Sléfan). La concentration 

 des rayons caloriques est obtenue au moyen d'un 

 miroir concave doré à la surface ; l'appareil se présente 

 donc sous la forme d'un télescope. — Puis le même 

 auteur décrit son eitlorimèlre enregistreur llienno- 

 élfclrh/iie pour les r/nz el les liquides eoinhustihlcs. 

 Le principe de cet appareil consiste à évaluer' les calo- 

 ries, dégagées par la combustion du gaz ou iln liquide, 

 jiar les rnillivolfs fournis par une pile theinio-élec- 

 trique spéciale clianflée par un brCileur utilisant le 

 combiistilde en étude. L'appareil se compose de deux 



verres à gaz, réunis à leur partie inférieure par un 

 tube métallique en U. Le brûleur fonctionne dans un 

 de ces tubes, l'appel d'air se faisant par l'autre. Les 

 deux verres de lampe sont fermés par deux quadrillages 

 métalliques analoi;ues à ceux utilisés da'ns le brûleur 

 Méker. Sur le centre de ces deux ijuadrillaaes, .sont 

 soudées les extrémités dune lame de consta'ntan; on 

 réalise ainsi, en fermant le circuit sur un galvano- 

 mètre, un couple thermo-électrique constantaii-cuivre, 

 l'une des soudures étant continuellement chauffée par 

 les produits de la combustion, et l'autre maintenue, 

 au contraire, à la température ambiante jiar l'aiipeî 

 d'air qui se produit au travers des mailles du quadril- 

 lage. .Si le brûleur, dans le cas des eaz combustibles, 

 est muni d'un régulateur de débit, et si on l'allelle a 

 un galvanomètre enregistreur, la courbe tracée donne 

 les variations du pouvoir calorifique pendant la durée 

 de l'enregistrement. L'appareil est étalonné avec H 

 pur. Si, au contraire, la pile tbermo fait tourner un 

 compteur électrique, le rapport des indications de ce 

 compteur à celles d'un compteur à caz (remplaçant le 

 régulateur de débit), ou au ])oids brûlé pendant le 

 même temps pour les liquides, est proportionnel au pou- 

 voir calorifique. — M. Jean Perrin : Le transport //-s 

 ions et fexrstence des hyilrati's. Beaucoup de solutions 

 laissent déposer des composés définis cristallisés conte- 

 nant, pour un nombre entier et petit de molécules du 

 solvant, un nombre entier et petit de molécules du corps 

 dissous. Tel est le cas pour l'eau (hvdrates), pour le 

 mercure ^amalgames), etc. Beaucoup de ces combinai- 

 sons sont particulièrement instables et ne donnent 

 pas de composés de substitution. C'est en partie à cause 

 de ces composés qu'on a créé l'expression de comhiiiai- 

 sons molreuhtires, supposant par là de façon confuse 

 que deux genres différents de liaisons peuvent exister 

 entre atomes dans les combinaisons chimiques. Ce lan- 

 gage n'est d'ailleurs pas accepté par tous les chimistes. 

 D'autre part, l'existence hypothétique de molécules 

 d hydrates en solution aqueuse a été plusieurs fois 

 invoquée en faveur de théories que cette hypothèse 

 permettait de concilier avec l'expérience. On a aussi 

 admis que les ions formés par rupture de la molécule 

 se partagent l'eau qu'elle contenait et sont, par suite, 

 hydratés. De plus, et indépendamment de l'eau ainsi 

 liée chimiquement aux ions, il est raisonnable d'ad- 

 mettre, par analogie avec ce qu'on sait sur la façon 

 dont les ions d'un mélange gazeux servent de centres' de 

 condensation aux molécules d'eau, que chaque ion 

 entraîne avec lui, par attraction électrique, un cortège 

 de molécules d'eau. M. Perrin a cherché si la discus- 

 sion des phénomènes d'électrolyse ne permettrait pas 

 de calculer le nombre de molécules d'eau ainsi entraî- 

 nées par chaque ion, que ce fût par liaison nhvsique ou 

 chimique. Si l'on ailmet, comme on fait généralement, 

 que le quotient de vitesse des deux ions d'un électi olvte 

 par rapport aux molécules neutres, dans un même 

 champ, reste à peu près le même tant que la solution 

 reste étendue, on peut alors calculer le dearé d'hvdra- 

 tation des divers ions. L'auteur s'attendait a une liVdra- 

 tation notable. Or, il est remarquable que. faisant ces 

 calculs, on trouve le résultat simple que le nombre de 

 molécules d'eau charriées par chaque ion se réduit à 

 dans les limites de précision des anaivses. Il n'y a donc 

 pas d'hydrates d'ions. Ceci crée dès lors une forte pré- 

 somption pour qu'il n'y ait pas non plus de molécules 

 d'hydrates. Les hydrates cristallisés seraient des empi- 

 lements réguliers de molécules, contenant forcément, 

 par suite de la structure triplement périodique du 

 cristal, un nombre entier et petit de molécules du dis- 

 solvant pour un nombre entier et petit de molécules de 

 corps dissous : ce qui explique les formules simples de 

 ces hydrates. En accord avec cette conception, les cris- 

 taux des hydrates (tel le gypse jiossèdent les cinq 

 bamles d'absorption de l'eau dans l'infra-rouiie, alors 

 que les cristaux de brucite [MgfOUl';, où Toussait par 

 ailleurs que l'eau est chimiquement combinée, ne les 

 l'ossèdent pas. En particulier, si l'on se rappelle que 



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