G. HOSTELET — LES PRINCIPES GÉNÉRAUX DE L'ÉNERGÉTIQUE 



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vements locaux, ou des résistnnces passives, ainsi 

 que Ohm Ta défini dans ses recherches sur la pro- 

 pagation de réleclricilé dans les conducteurs, ou 

 encore des déformations ou des liaisons cacljées 

 que l'on désigne, selon les circonstances, par frot- 

 tement, par hystéi'ésis, etc. 



Nous rerons donc une revue d'ensemble de ces 

 notions et de ces lois particulières en nous plaçant 

 à un point de vue qui permette d'en dégager les 

 caractères essentiels. Nous pourrons alors en gé- 

 néraliser le sens et la portée, de manière à les 

 retrouver dans toutes les catégories de phéno- 

 mènes et à adapter les principes qu'elles fournissent 

 au domaine entier de la Physique et de la Chimie. 



IL — DÉFINITION DE J.A TEMPÉRATURE 

 ET DE LA QUANTITÉ DE CHALEUR. 



1. — L'origine de la notion de température est la 

 sensation de chaud et de froid indépendante, de la 

 nature du corps qui en est l'occasion et que l'on 

 considère comme le support d'une qualité ainsi 

 manifestée. L'égalité de température de deux corps 

 est marquée par la cessation de changements appa- 

 rents qui se montrent toujours associés à nos sen- 

 sations de chaleur, et qui consistent ordinairement 

 en des variations de volume concomitantes. Cette 

 définition de l'égalité de température est justifiée 

 par l'expérience, qui vérifie, en efi'et, que deux 

 corps, séparément en équilibre de température avec 

 un troisième, le sont entre eux. 



Partant de la considération de corps supposés 

 homogènes et de propriétés invariables dans un 

 domaine thermique étendu, on a défini une tempé- 

 rature plus grande qu'une autre en rapportant la 

 première au volume le plus grand et la deuxième 

 au volume le plus petit, puisqu'il y avait ainsi con- 

 cordance avec le degré d'acuité de notre sensation. 

 Dès lors, admettant une proportionnalité entre la 

 grandeur variable — température — considérée 

 comme cause, et la grandeur variable — volume — 

 considérée comme ellet, on a adopté la convention 

 connue de la graduation du thermomètre à mer- 

 cure : 



(1) «=100 



Il — lo 



On aurait pu choisir aussi bien la relation : 



(2) lemiiérutui-e ou 6 = f[l), 



OÙ t représente encore le degré marqué par le 

 thermomètre à mercure, pourvu que la fonction 

 /(/) soit supposée croissante avec / '. Mais celte 

 convention eût été moins commode et, d'ailleurs, 

 eût paru particulièrement arbitraire. 



' H. PoiNCAKÉ : Theniiodynamiqui', p. 60 et siiiv. 



Que la graduation ne soit pas, en effet, indépen- 

 dante du corps choisi, c'est ce que l'expérience a 

 montré par l'étude des dilatations. 



2. — Deux corps A et B sont à des températures 

 différentes, /, et /,, /, étant plus grand que /, ; ces 

 corps étant mis en présence, /, s'élève et I, s'abaisse. 

 On observe que l'augmentation de t, est double, si 

 l'on prend une quantité double du corps B. De ce 

 fait est née la notion de quantité de chaleur, et l'on 

 dit que B cède de la chaleur à A : on fixe donc un 

 sens déterminé au déplacement de la chaleur 

 d'après la définition donnée à la température. 



Pour définir l'égalité et le rapport numérique de 

 deux quantités de chaleur, on a eu recours aux 

 phénomènes de changements d'états et particuliè- 

 rement à celui de la fusion de la glace, dans lequel 

 le poids de la glace fondue, qui est 1' « effet » 

 observé, apparaît comme proportionnel à la quantité 

 de chaleur communiquée, qui en est la » cause ». 

 L'expérience, prouve par la comparaison des me- 

 sures, que, dans ce procédé, le choix du corps dit 

 u calorimétrique » est arbitraire. 



3. _ La quantité de chaleur acquise par un corps 

 dépend évidemment des grandeurs qui spécifient 

 l'état de ce corps. Or, si nous considérons des corps 

 homogènes qui ne subissent pas de changements 

 chimiques, l'étude des actions thermiques et méca- 

 niques nous apprend que leur état est complète- 

 ment défini par une relation de la forme : 



(3) 



tp(pv«) = 0, 



OÙ V désigne le volume d'une masse arbitraire, 

 mais constante, du corps, et habituellement le 

 volume spécifique, /; la pression, / la température. 

 Ces deux dernières variables sont donc les facteurs 

 déterminants des changements thermiques et des 

 déformations élastiques et on les appelle pour cette 

 raison facteurs cfintensité ou cf action motrice. 

 Pour ces corps homogènes, la quantité de chaleur 

 rfû, empruntée pour une transformation élémen- 

 taire, s'exprime donc: 



(4) 



dù = d'S/[pvl). 



relation à laquelle il faut joindre l'équation de 

 liaison (3) ; dQ. ne dépend donc ici que de deux 

 variables indépendantes. 



L'expérience a défini deux coefficients calori- 

 fiques : la chaleur spécifique à pression constante 

 C, et la chaleur spécifique à volume constant c. 

 Prenons donc/3 et v comme variables indépendantes 

 afin d'exprimer dO. explicitement en fonction de 

 coefficients accessibles à l'expérience et nous 

 aurons la relation connue : 



(5) 



^^ = ^^^^'+4"'^- 



