G. HOSTELET — LES PRINCIPES GÉNÉRAUX DE L'ÉNERGÉTIQUE 



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établir qu'à un changement antécédent, correspond 

 un changement conséquent de grandeur constante, 

 quel que soit le mode de liaison choisi. Il y a donc 

 é(/uivaleiice et drterminiitioii dans la grandeur de 

 l'effet d'un changement et l'on peut mesurer celle- 

 ci en ia rapportant à un effet particulier, choisi 

 comme étant le plus pratique et le mieux défini. 

 C'est ce que l'on a l'ait dans l'exemple de la glace, 

 cité plus haut. 



3. — Dès lors, en adoptant une convention 

 d'additivité et une convention de neutralité, on 

 peut faire correspondre à tout changement un 

 nombre positif ou négatif qui indique ce qu'on 

 peut attendre de son effet extérieur total, c'est-à- 

 dire qui mesure ce changement. Cet effet peut se 

 manifester sous des aspects mécaniques, élastiques, 

 thermiques, lumineux, électriques et chimiques; 

 mais les évaluations expérimentales de ceux-ci, 

 traduites en un nombre homogène au travail d'un 

 poids qui descend, se ramènent à la forme -f- -APA, 

 oit k a sa valeur absolue déterminée d'après l'unité 

 de changement qui a été ado|)tée. Le même effet 

 peut être mesuré en quantité' de chaleur ou de toute 

 autre forme d'action : le choix n'est guidé que 

 par une question de réalisation pratique de la 

 mesure'. 



La grandeur qui représente la propriété géné- 

 rale d'action sous n'importe quelle forme est ap- 

 pelée éni/rgic, et la fonction potentielle qui définit 

 la mesure de l'accroissement de la puissance ou 

 capacité totale d'action d'un système, qui passe 

 d'un état 0, rlioisi arbitrairement, h un état quel- 

 conque M, est appelée pccroisseuiont de l'énergie 

 interne : 



(9) 



AU = AIAP/), 



OU, explicitement et d'après nos conventions de 



signes I S) : 



— / \k,dre + k^'iSie+ks'IWc + . ■ ■ 



-y. 



ces différents termes se rapportant respective- 

 ment aux modes mécaniques, calorifiques, élec- 

 triques, etc. 



Quant à l'équalion du principe de l'énergie 

 relatif aux systèmes isoles, elle s'écrit alors : 



10 



/ " lA-,(iee -I- k,'IQ, + k,d\\e + 



...1 = 



IV. — LkS FOiNDEMli.N'IS EXPKRIMENT.VUX ET LES 

 CONSÉOUENCES DU FRINCIPE UE Cl.^USII'S. 



1. — D'après la déhnition de la température et 

 celle de la «luantité de chaleur, les températures 



' .1. l'E]ii;i.\ : Les ili'UX |iriiici[irs i\r l.i l'inTiiinilx ii.iiiii'|ui'. 

 lievuc <lr Môlupliysiqur ni uioralr, 190i. 



des corps en présence tendent à s'égaliser, et le 

 corps qui s'est relroidi a cédé de la chaleur à celui 

 qui s'est échauffé. La chaleur ne peut donc passer 

 directemenl d'un corps à un autre plus chaud. 

 Mais, on sait, à présent, que, par l'intermédiaire 

 de certaines liaisons qu'on peut appeler transfor- 

 mateurs d'énergie, il est possible d'élever la tem- 

 pérature d'un corps au moyen d'actions méca- 

 niques. Pourrait-on, par des transformations 

 appropriées, faire passer indirectement de la cha^ 

 leur d'une source froide à une source chaude, 

 lorsque le système qui a servi d'intermédiaire est 

 revenu à son état initial'? L'expérience répond que 

 non. C'est la négation de cette possibilité qui cons- 

 titue le principe de Clausius. 



2. — De ce dernier principe et de celui de 

 l'équivalence résulte immédiatement le corollaire 

 suivant : 11 est impossible, avec une seule source 

 de chaleur, de produire une modilication mécanique 

 qui ne s'effectuerait pas spontanément, c'est-à-dire, 

 dans le langage des ingénieurs, de faire fonc- 

 tionner un moteur thermi(|ue. 



En conclusion, quelles que soient les transfor- 

 mations thermiques d'un système à température 

 unil'orme et leurs liaisons avec l'extérieur, du tra- 

 vail ne peut être produit et de la chaleur ne peut 

 élre reçue par le milieu extérieur sans chute de 

 température, c'est à-dire sans la dégradation de 

 l'énergie tlwrmique. 



3. — Nous savions déjà par l'étude des dépla- 

 cements des corps qu'un système quelconque de 

 corps pesants ne peut se mouvoir de lui-même que 

 si la masse pesante dans son enseniljle descend'. 

 L'étude des déformations des corps expansibles 

 montre qu'aucune déformation ne peut spontané- 

 ment s'accomplir sans une diminution de pression. 

 C'est ce même caractère d'un sens déterminé dans 

 la transformation que l'on retrouve donc dans les 

 phénomènes thermiques comme dans les phéno- 

 mènes mécaniques, ainsi que dans toutes les mani- 

 festations d'énergie électrique, rayonnante, chi- 

 mique : les phénomènes naturels ne procèdent 

 d'eux-mêmes que dans un sens déterminé, ([ui est 

 marqué par la diminution de certains facteurs 

 d'intensité ou d'u'?tion motrice. 



Mais, pour que l'équilibre existe, il ne faut pas 

 nécessairement que les facteurs d'intensité de 

 même catégorie soient égaux. Car la tendance à 

 l'homogénéité, c'est-à-dire à l'égalité des actions 

 motrices, est contrariée par le fait que des actions 

 motrices de catégories différentes peuvent s'équi- 

 librer : c'est ainsi qu'une tension électrique peut 

 être équilibrée par un poids, par la traction d'un 

 ressort élastique, etc. Il n'y a que pour la chaleur 



' Macii : Lfi Mécanique, ji. 74. 



