CH. JORDAN — LA PROPAGATION DES ONDES SISMIQUES 



5U 



temps que l'onde a mis à parcourir celte distance. 

 Ce cliiflre éUmt une moyenne de n observations, n 

 est son poids; la troisième colonne contient ces 

 nombres n. Pour se rendre compte des résultats 

 de la formule de Benndorf, j"ai calculé les écarts 

 entre les temps de l'observation et ceux donnés 

 par la formule. Ces écarts figurent dans la qua- 

 trième colonne. La somme des carrés des écarts 

 «st 37,12. 



En utilisant la méthode des moindres carrés 

 poursuivie jusqu'ici, et en supposant que la per- 

 turbation se propage en ondes spbériques à vitesse 

 constante, nous obtiendrons comme correction gé- 

 nérale du temps de l'origine 0,51 m. (la formule de 

 Benndorf donne 0,4), comme vitesse 11,92 km. /sec. 

 «l comme somme des carrés des erreurs 23,6!l. 

 n en résulte que la formule de Benndorf, tout en 

 étant plus compliquée, donne des résultats moins 



été réunies en une moyenne. Il a déterminé la 

 vitesse par la formule : 



_ >/, — rf, 

 ~ II — i-i' 



Le tableau IX donne ces vitesses, comptées le 

 long de l'arc: on voit que la concordance n'est pas 

 très bonne, les vitesses variant entre 12,63 et 

 17,09 km. sec. Omori en tire pour la vitesse super- 

 ficielle 14,14 km. /sec. Si nous calculons à l'aide de 

 cette vitesse les temps /, — ^,, on obtient les écarts 

 entre les temps observés et calculés, qui sont con- 

 tenus dans la septième colonne. On a : 



r=: 14,14 km. /sec; £. = 1,11 min.; SA" = 8,.'J9. 



Si nous déterminons la vitesse par la méthode 

 des moindres carrés, eh supposant que la propa- 

 gation se fait en ondes spbériques, on obtient : 



r r= 12,75 km 



. =: 1,07 min.: 



i:A= = 7,!)0. 



Tableau IX. 



Vitesse de neuf tremblements de terre entre Tokyo et l'Europe centrale. 



bons que la méthode simple à vitesse constante ; 

 dune il n'y aaucune raison d'introduire sa nouvelle 

 hypothèse. Par contre, ces 232 observations, don- 

 nant une vitesse de 11,92 km. sec, viennent sin- 

 gulièrement appuyer nos résultats obtenus jus- 

 qu'ici: moyenne, 11,89 km. /sec. 



La cinquième colonne du tableau VIII contient 

 les écarts A obtenus en supposant la propagation 

 ■en ondes spiiériques, la sixième les écarts A dans 

 la supposition des ondes accélérées; cette dernière 

 représentation est moins avantageuse; en effet, la 

 somme des carrés des erreurs est 47,47. 



S 9. — Examen des objections d'Omori 

 contre la propagation rectiligne. 



Examinons les objections qu'on a faites contre la 

 propagation rectiligne des vibrations. Omori a dé- 

 terminé ' la vitesse apparente superficielle de 

 9 tremblements de terre, entre Tokyo et l'Europe 

 -centrale ; les observations de l'Europe centrale ont 



' PublicsUons, n» 13, 1903, p. 131. 



REVUE GÉNÉRALE DES SCIENCES, 1907. 



En refaisant le calcul au point de vue de la pro- 

 pagation en ondes accélérées, on trouve un résultat 

 encore meilleur : 



r = 0,09298 méfiam.iain.; s, = U,'.)9 min.; IA= = 6,81. 



L argument de Omori contre la propagation rec- 

 tiligne des perturbations de la première phase est 

 l'observation du tremblement de terre de Caracas 

 du 29 octobre 1900 : 



Tokyo ;i 14.160 km. tUi foyer 91' 29,37"' 



Europe centrale à S. 272 km. du foyer. 9'' 22.17™ 



Il en résulte une vitesse de 13,62 km. le long de 

 l'arc et 8,59 km.,/ sec. le long de la corde ; la pre- 

 mière ne s'écarte pas trop de la moyenne, la se- 

 conde s'en écarte trop. Cette observation est déci- 

 dément favorable à la propagation le long des 

 grands cercles. Comme il ne s'agit que d'une obser- 

 vation isolée, on ne peut l'accepter comme preuve, 

 d'autant plus que, dans la série de Omori servant 

 à déterminer la vitesse de 14,1 km. /sec, il y a des 

 écarts considérables avec cette moyenne. Une sen- 

 sibilité moins grande de l'appareil de Tokyo expli- 



13- 



