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BIBLIOGRAPHIE — ANALYSES ET INDEX 



par les faisceaux équatoriaiix (situés ilaiis un pl.ni 

 perpendiculaiio à un uiéiidien); 



4» L'aberration en queue de comète : l'aberration 

 loniîitudinale dépend de la première puissance de 

 l'ouverture et cliange par conséquent de signe en 

 même temps que cette dernière : l'ensemble des 

 rayons se resserre sur l'un des côtés du rayon prin- 

 cipal, d'où il résulte dans le plan méridien une dissy- 

 métrie : 



5° L'aberration en gouttière : les rayons du faisceau 

 situés dans un plan perpendiculaire au méridien ne 

 coupent plus l'axe au même point quand l'ouverture 

 devient notable. 



L'étude analytic|ue de ces aberrations est poussée 

 Jusqu'à l'aberration du troisième ordre. 



l'.bapitre VI (Kiinig). Théorie de l'aberration chro- 

 mai i(iue. 



La différence de réfrangibilité des radiations pro- 

 voque une aberration chromatique longitudinale et 

 une transversale. Le système étant supposé arliioma- 

 tisé pour deux couleurs, on cherche l'aberration corres- 

 pondant à une troisième couleur. 



Un appelle : di.-ipersioii /'oiidaiiientule l'excès de 



l'indice de la deuxième couleur fondamentale sur celui 



de la première; dispersion pari ielli', l'excès de l'indice 



de la troisième sur celui de la première; <lispersioii 



relalive, le rapport de ces deux quantités : /)0(/- 



voir dispersifponr les deux couleurs fondamentales : 



i i)(n, — n.) , .. . 1 . • •• - . " 



- := — ! ^ , pour la première et la troisième c est - • 



Si 0,, 0,... 9j. désignent les valeurs de 8 pour les diffé- 

 rents éléments du système, il faut, pour faire dispa- 

 raître l'aberration chromatique des trois couleurs, que : 

 0, ^ Oj ;= . . . = 0^. Sinon, il faut employer au moins 

 trois lentilles de distance focale convenable ou, si 

 les lentilles sont en nombre quelconque, il faut que : 



e, — A 



e<. — k 



= B, 



A et B étant des constantes arbitraires. 



On peut représenter par un diagramme les propriétés 

 des diverses sortes de verre employées en optique, en 

 ]urnaut pour coordonnées : 



-+1 



(les indices D, F... correspondent aux raies de Frauen- 

 hofer). Les points représentatifs se groupent en deux 

 séries, l'une comprenant surtout les verres silicates, 

 l'autre les Ilints borosilicatés. Pour une même valeur 

 de V, ces dernieis présentent une valeur de moindre 

 que celle des verres silicates. 



Avec une exactitude de même ordre que celle des 

 mesures (jusqu'à la cinquième décimale), on peut cal- 

 culer par les formules liné^aires : 



Silicates. . . 

 Boio-silicates 



o = t,C7t — n.oois V 



6= 1,667 — 0,0018 V 



Remaniuons, en passant, que, de deux verres, le plus 

 réfringent n'est pas forcément le plus dispersif, comme 

 on le croyait autrefois. 



Chapitre Vil (Ktinig). Calcul des systèmes optiques 

 fondé sur la théorie des aberrations. 



Il s'agit de réaliser des systèmes dans lesquels les 

 aberrations sont supprimées. Ayant calculé l'expres- 

 sion de ces aberrations, il suffit, en théorie, d'égaler à 

 zéro ces expressions et de résoudre les équations ainsi 

 obtenues. Mais cette résolution n'est possible, sans com- 

 plication exagérée, que pour les systèmes relativement 

 simples. 



Dans les systèmes à éléments accolés, on arrive à 

 supprimer deux des aberrations par un choix conve- 

 nable des rayons de courbure et de la position du dia- 

 phragme. Si les éléments sont séparés, on peut sup- 



primer deux aberrations, et même dav.mtage dans 

 certains cas, par une variation des rayons de courbure 

 laissant la convergence constante, ou encore en faisant 

 varier l'éeartement des lentilles. 



En prali(iue, pour simplifier les calculs, on part sou- 

 vent d'un système type calculé pour des conditions de 

 construction et d'emploi peu différentes de celles du 

 système désiré, et on cherche à réaliser les corrections 

 nécessaires par de légères modifications des rayons de 

 courbure. 



Chapitre VIII (Luwe). Prismes et systèmes de prismes. 



Lorsqu'un faisceau traverse un prisme, il exisie sur 

 chaque rayon principal un seul point pour lequel le 

 faisceau réfracté est homocentrique. Le lieu de tous les 

 points qui donnent dans le prisme une image homo- 

 centrique formée par des faisceaux inliniment minces, 

 dont les rayons principaux sont dans la section prin- 

 cipale et inclinés d'une manière quelconque sur la 

 face d'entrée, est un [dan passant par l'arête. 



La longueur apparente d'une fente perpendiculaire à 

 la section principale n'est pas altérée : mais la largeur 

 apparente est, en général, modiliée. 



L'image d'un objet plan parallèle à l'arête n'est pas 

 en général inclinée sur le rayon principal du même 

 angle que l'objet, sauf dans les conditions du niininum 

 de déviation. Cette rotation est, dans le cas général, 

 différente pour les deux lignes focales. 



L'un des modes d'utilisation le plus important des 

 prismes est la production des spectres. La pureté d'un 

 spectre ne peut être absolue à cause de la diffraction : 

 elle est d'autant plus grande que le nombre des lon- 

 gueurs d'onde dont l'image empiète de part et d'autre 

 sur l'image d'une longueur d'onde donnée est plus 

 petit. 



Helmhoitz exprime le degré du spectre par le rapport : 



lai;:eur du spectre entre ), et "/. 

 lar^'enr Je l'image de la fente pour >. =-(),-)- ).) 



La valeur de ce quotient est calculable par les règles 

 de l'Optique géométrique; mais elle dépend de la lar- 

 geur de la fente et, par suite, n'est pas caractéristique 

 du prisme. Une telle caractéristique est donnée par le 

 pouvoir délînissant par une fente inliniment étroite 

 (Lord Rayleigh). 



Chapitre IX (von Rohr). Diaphragmes dans les sys- 

 tèmes optiques. 



La plupart des instruments d'optique sont destinés 

 à fournir sur un plan fécran ou rétine^ une image 

 d'objets dont les différents points sont à des distances 

 difl'erentes. Ces conditions ne sont donc pas celles de 

 la représentation optique proprement dite, telle qu'elle 

 a été étudiée dans les chapitres précédents. 



En suiiposant le système corrigé des aberrations, 

 seuls les points situés dans le plan conjugué de l'écran 

 donneront sur cet écran une image ponctuelle. Pour 

 les autres, on observera la section par le plan de 

 l'écran du cône de rayons issu du point-objet; et ils 

 seront représentés sur l'écran par leur projection en 

 perspective. L'image sera encore nette et l'étendue de 

 ces traces (cercles de diffusion) ne dépasse pas certaines 

 limites. Les diaphragmes jouent un grand rôle dans le 

 phénomène : d'où le litre du chapitre. Que la vision 

 soit objective, c'est-à-dire qu'on observe l'image pro- 

 jetée siir un écran, on subjective, c'est-à-dire que l'œd 

 reçoive direciemenl les rayons au sortir du système, 

 l'œil doit être considéré comme partie inté.;,'rante de 

 celui-ci et intervient par ses propriétés particulières. 



Chapitre X (von Rohr). Transmission du rayonnement 

 à travers les systèmes optiques. 



Ce chapitre est consacré à la photométrie et à l'étude 

 de la clarté dans les systèmes optiques. 



Le résumé que nous venons de donner, quoique 

 long déjà, ne peut fournir .(u'une idée imparfaite de 



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