CH.-ED. GUILLAUME — REMARQUES SUR LA LOI DE NEWTON 



cette direction ont pu être poussées jusqu'à une 

 précision bien supérieure à celle que permet d'at- 

 teindre le pendule. La balance est, de tous les 

 instruments de mesure, le plus délicat et le plus 

 précis; une balance bien construite permet d'obte- 

 nir, dans la comparaison des étalons de masse, une 

 exactitude un peu supérieure à un cent rfiillionième, 

 ce qui correspondrait, dans des mesures de lon- 

 }<ueur, à quelques centimètres sur le quart du mé- 

 ridien terrestre. On a pu utiliser cette extrême 

 sensibilité de la balance pour rechercher si la com- 

 position chimique des corps agit sur leur force 

 attractive. Deux corps, sujets à se combiner, sont 

 placés, dans ce but, dans les deux branches d'un 

 tube en U renversé scellé à la lampe ; on pèse le 

 tube, puis on provoque la combinaison. Dans 

 aucun cas on n'a pu observer jusqu'ici une va- 

 riation du poids supérieui-e aux limites des erreurs 

 d'observation. 



Un tel cliangement, s'il existait, mettrait en 

 défaut la loi de la conservation de l'énergie, puis- 

 qu'on pourrait provoquer la combinaison et la 

 dissociation d'un corps en deux points situés sur 

 deux surfaces de niveau ditlérentes ; on aurait 

 ainsi la possibilité de récupérer du travail à chaque 

 cycle. 



Deux hypothèses peuvent être invoquées pour 

 expliquer l'égalité des coeflicients d'attraction 

 pour tous les corps : l'une est renfermée dans une 

 très ingénieuse remarque de M. Boussinesq : les 

 lois de Kepler étant une conséquence de la loi de 

 Newton, a fait observer l'éminent mathématicien, 

 un corps non soumis à cette dernière n'obéira pas 

 davantage aux premières; il devra donc quitter 

 notre système planétaire, qui a pu s'épurer ainsi 

 par sélection. 



Il ne semble pas, toutefois, que cette idée de 

 M. Boussinesq soit l'expression d'un fait. D'abord, 

 l'analyse spectrale nous révèle une composition 

 des étoiles éloignées analogue à celle que pré- 

 sentent les corps du système solaire, ou tout au 

 moins le Soleil et la Terre, que nous connaissons 

 seuls quant à leur composition chimique ; on de- 

 vrait donc admettre que les corps dissidents ont 

 été renvoyés non seulement du système solaire, 

 mais hors des limites du monde exploré jusqu'ici. 

 De plus, on ne comprendrait pas pourquoi un grand 

 nombre de matières diverses, dont toutes les pro- 

 priétés physiques sont différentes, posséderaient 

 fiar hasard un certain coefficient numériquement 

 identique. 



On trouve, en revanche, un éclaircissement dans 

 l'hypothèse de l'unité de la matière, que tant de 

 faits semblent corroborer. Les attractions new- 

 toniennes agiraient alors sur les particules ultimes 

 de chaque matière, particules bien plus ténues que 



l'atome chimique, et qui seraient les mêmes dans 

 tous les corps de l'Univers. 



La première loi de Newton deviendrait ainsi une 

 simple loi additive, appliquée à une matière 

 unique, premier constituant de tous les corps que 

 nous connaissons. 



Les attractions newtoniennes ne sont peut-être 

 pas le seul phénomène dans lequel interviennent 

 ces corpuscules élémentaires. Ainsi que le faisait 

 remarquer récemment M. J.-J. Thomson, la relation 

 entre la densité des corps et leur pouvoir absor- 

 bant pour les rayons X conduirait à penser que 

 l'opacité pour ces rayons dépend, en définitive, du 

 nombre de ces corpuscules rencontrés sous une 

 épaisseur donnée. Sans doute, l'absorption des 

 rayons X ne dépend pas uniquement des masses 

 rencontrées; mais nous y trouvons, pour la pre- 

 mière fois, l'ébauche d'une relation naturelle entre 

 la densité et l'opacité, pour des radiations aux- 

 quelles la plupart des physiciens s'accordent à 

 reconnaître les propriétés des vibrations très ra- 

 pides. 



La loi des masses conduit à une conséquence sin- 

 gulière en ce qui concerne la capacité dynamique 

 du milieu transmettant les actions. Nous supposons 

 cette loi vraie sans limites; en d'autres termes, nous 

 admettons que les efforts restent propoi-tionnels 

 au produit des masses, quelque grand que soit ce 

 produit. Or, si nous calculons l'effort total d'attrac- 

 tion que le Soleil exerce sur la Terre, nous trou- 

 vons que, pour en obtenir l'équivalent, il faudrait 

 exercer, sur un fil du meilleur acier ayant un dia- 

 mètre égal à celui de la Terre, un effort suffisant 

 pour le rompre. Si nous nous bornons à la partie 

 centrale de la Terre, l'effort est bien plus considé- 

 rable encore. Il est certain aussi que quelques 

 étoiles doubles, animées d'un mouvement de rota- 

 tion rapide autour du centre de gravité du système, 

 développent une force centrifuge très supérieure à 

 celle de la Terre; cette force centrifuge, équilibrée 

 par une attraction mutuelle des deux astres, donne 

 lieu à des tensions plus fortes encore que celle que 

 nous venons de calculer. Il est donc bien sûr que 

 le milieu qui transmet les attractions newtoniennes 

 peut être soumis à des tensions supérieures à celles 

 qui réduiraient en poussière les plus solides de nos 

 métaux. Cependant, on est en droit de se deman- 

 der si la résistance de ce milieu à la rupture est 

 illimitée et si, par conséquent, la loi des masses 

 est indéfiniment vraie. 



S'il n'en était pas ainsi, on trouverait nécessai- 

 rement que, dans un système planétaire donné, la 

 quantité de matière susceptible d'être soumise à 

 la fois, dans une direction déterminée, à l'action 

 d'un astre central, serait forcément limitée. Si la 

 matière non soumise à la force centripète restait 



