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des cônranls iiuluils dnns les secondaù'es, différence 

 ([iii pouvait èlrc réyléo au moyen du circuit secondaire 

 intérieur mobile de la balance d'induction. — Dans les 

 expériences, on procède comme suit : On enlève du 

 circuit, au moyen de deux interrupteurs, le primaire 

 de la balance d'induction, de façon à lancer le courant 

 dans le transformateur seul et à observer la déviation 

 du galvanomètre due à son seul effet. On rétablit alors 

 le cu-cuit entier et on balance ensuite exactement les 

 forces éleclromolrices des deux secondaires de façon 

 à ce qu'il n'y ait aurinic (lrvi;ilion du galvanomètre; 

 puis on plonge le tr,iii>riM mali'ur dans l'oxygène li- 

 quide, et, comme la piiimaliililé magnétique de l'oxy- 

 gène liquide est plus grande que l'unité, l'équilibre est 

 détruit et l'on observe une déviation du galvanomèlre 

 (le courant primaire restant constant). On retire alors le 

 transformateur du liquide pour le placer dans l'oxygène 

 gazeux et on observe une nouvelle position de l'aiguille 

 du galvanomètre; l'écart D de cette position avec la 

 précédente est proportionnel à la différence de perméa- 

 liililé magnétique de l'oxygène liquide avec l'oxygène 

 gazeux. Donc, si un courant de A ampères circulant 

 dans les deux primaires produit, quand les secondaires 

 sont opposés, un écart D entre les deux indications du 

 galvanomètre pour les deux positions du translnrma- 

 leur dans l'oxygène gazeux et dans l'oxygène li(piidr ; 

 si un courant de a ampères, circulant dans le primaire 

 du transformateur seul produit un écart d du galvano- 

 li-e; si, enfin, |j. est la perméabilité magnétique de 

 l'oxygène llipiide (celle de l'oxygène gazeux à la même 

 température étant [irise comme unité), on a la ndation 

 suivante : 



A^X iJt-A^X 1=D, 



D 



= {■>■- 



On en déduit facilement la valeur de (j.. Les ailleurs 

 ont ])raliqué douze séries d'observations dont le ta- 

 bleau 1 donm.' le résumé : 



'f.\BLR.\U I 



comme la valeur la plus approchée de la perméabilité 

 magnétique de l'oxygène liquide '. — Les auteurs ont 

 déterminé, par le même procédé, la ])erméabilité ma- 

 gnétiqu-e de l'air liquide; ils ont obtenu la valeur 

 1,00240, presque égale à celle de l'oxygène, (^e résultat 

 n'est pas surprenant, l'air liquide étant constitué près-' 

 que entièrement par de l'oxygène liquide; il confirme, 

 d'autre part, l'exactitude des résultats obtenus avec 

 l'oxygène. 



IL — Détermination de la cotislante dicleclrique. — 

 MM. Flemming et Dewar ont employé uiw méthode qui 

 n'est généralement applicable qu'aux liipiides très iso- 

 lants. Cette méthode nécessite la construction d'un 

 petit condensateur particulier '^ pouvant être pluii^ré 

 dans un liquide, et dont on mesure la capacité 1oim|im' 

 le diélectrique situé entre les plaques est de l'air ga- 

 zeux, puis de l'oxygène ou de l'air liquide et enfin île 

 l'oxygène ou de l'air gazeux à la même température. 

 Pour déterminer la capacité de ce petit condensateur, 

 on le cliarge à un haut potentiel (environ 100 voltsi, 

 l)uis on le décharge une dizaine de fois dans un con- 

 densateur à mica plus grand et bien isolé, ayant une 

 capacité d'environ 0,5 microfarad; le grand conden- 

 sateur est ensuite déchargé dans un galvanomètre 

 balistique. Pour la charge du petit condensateur et 

 SIS décharges successives dans le grand, il faut faire 

 usagi' d'un commutateur spécial et très bien isolé. Le 

 succès de la méthode dépend entièrement de l'ab- 

 sence de pertes dans les condensateurs, surtout 

 dans l'intervalle qui s'écoule entre la charge du iietit 

 condensateur et sa décharge dans le grand'. — Si un 

 condensateui- de capacité C est chargea un potentiel V, 

 puis déchargé n fois dans un condensateur, plus granil 

 de capacité C, fa quantité d'électricité Q contenue dans 

 le grand condensateur après les n décharges est donnée 

 par la formule : 



Q = C'Y {m + }n^ + m' + + »^"), où m = -, 



Les valiMiis de la piTiiiéabilité niagni'tique diinni'es 

 ci-dessus n'ont pas toutes le méiue degré d'exactitude. 

 Les deux premières, obtenues avec des courants d'in- 

 tensité faible, produisant de très petites déviations, ne 

 sont qu'approximatives; au contraire, les trois der- 

 nières doivent être considérées comme très exactes; 

 leur moyenne donne pour [j. la valeur 1 ,00287 à ± 0,0002 

 près. Le nombre 1,00287 exprime donc le rapport entre 

 la perméabilité magnétique de l'oxygène liquide et 

 celle de l'oxygène gazeux à peu près à la même tem- 

 pérature. La méthode employée ne permet jias de 

 trouver la différence entre la perméabilité de l'oxygène 

 gazeux à — 182° (trois fois plus dense que l'oxygène à0°) 

 et celle de l'oxygène à la température ordinaire et à la 

 pression normale. M. I'. Curie a montré, il est vrai, que 

 la susceptibilité magnétique de l'oxygène estfonction de 

 la température aibsolue entre 0° et -j- 402°; mais il est 

 peu probable que cette loi se vérifie au-dessous de 0" 

 jusqu'à — 182°, car les valeurs qu'on en déduirait pour la 

 perméabilité magnétique seraient invraLsemblables. En 

 l'état actuel, le nombre 1,00287 doit donc être considéré 



C-t-c" 



(fil en déduit 



Q = C'Y 



m"). 



La 



apacité (',' du pi'lil condensateur pi'Ut être con- 

 sidérée comme formée de deux jiarties. Une de ces 

 parties est celle qui change lorsque l'oxygène liquide 

 est substitué à l'air gazeux comme diélectrique ; si K est 

 la constante diélectrique de l'oxygène liquide rapportéi' 

 à celle de l'oxygène gazeux à la niéuu' lem|iéiature et 

 si c est la capacité de cette partie du cundensateur, Kc 

 sera la capacité dans l'oxygène liquiile. L'autre partie 



' Les auteurs expérimentent cependant en ce moment 

 une autre méthode qui leur donnera ilirectement la con- 

 stante cherchée avec une "rande approximation. Cette mé- 

 thmle consiste à mesurer la force mécanique qui agit sur 

 une sphère (faite d'un corps dont la susccplibilité uiagnéti- 

 que est faihle et connue) lorsqu'elle est suspendue, sous- 

 traite à l'action de la gravité, dans l'oxygène liquide et sou- 

 nuse à un champ magnétique variable. Par ce moyen, on 

 pourra en outre déterminer l'inlluenre de la variation du 

 champ électrique sur la perméabilité. Ou se rappellera que 

 les dernières expériences de M. J. Townsend (voir Revue 

 ffpn. des Sciences du l.T nov. 1896. page 929i ont montre que 

 la uermèabilité magnétique des solutions de sels de fer est 

 indépendante du champ magnétique pour des forces variant 

 de 1 à 9 unités C. G. S. 



" Ce petit condensateur est constitué par di.x-sept pla([ues 

 d'aluminium, séparées par de pelils morceaux de crown; 

 les plaques étaient reliées deu.\ à deux alternativement : 

 huit foiinaieiit la surface positive et neuf la surface néga- 

 tive. Ce condensateur avait une capacité de 0,001031 micro- 

 farad à 1d° dans l'air gazeux. 



' Les auteurs ont recherché si cette condition était réali- 

 sée dans l'appareil qu'ils employaient. Pour cela, le petit 

 condensateur était chargé, puis abandonné pendant trois 

 quarts d'heure; au bout de ce temps, il n'avait perdu que 

 IS °/o de sa charge. Les expériences ne durant que deux 

 secondes, la perte de charge était donc inappréciable pen- 

 dant cet intervalle. Bans 1 oxygène liquiilf, risuleuieut était 

 encore meilleur. 



