(H. -Kl», «a ILLAl MK — SIU LA NVTL'RK DL: I/ATTU ACIlnX NKWTONIRNNR 



;{8:t 



les doux ('(luipages sont libérés siimillanémenl. 

 La plume remonte alors le long du chariot, qui, 

 se déplaçant horizontalement, garde la traoe du 

 phénomène en une ligne droite ojjlique parlant 

 «le 0, et dont linelinai.son dépend du rapport des 

 accélérations des deux mobiles. En changeant soit 

 le poids moteur du charioi, soit la niasse entraî- 

 née, on obtiendrait un graphique montrant les 

 variations correspondantes de l'accélération ; rien 

 ne serait plus facile alors que d'établir, par le 

 relevé des diagrammes, le fait expérimental con- 

 tenu dans la relation que je viens de rappeler. 

 Kn possession de la véritable signification du quo- 



apparence de rigueur-, 

 masse spéci/iijue'. 



lercher à délerminer 



11 



tient A = ^r, l'élève tirerait lui-même la conclu- 

 M 



sion qui s'impose lorsqu'on vient d'exprimer cet 



autre fait que tous les corps ont, à la surface de 



la Terre, la même accélération. 



La plupart des traités de Physique déhnissentla 

 masse comme quotient du poids par l'accélération 

 de la pesanteur. Cette définition pèche de deux 

 côtés : d'abord elle déduit une quantité simple de 

 deux quantités complexes; puis, surtout, elle n'est 

 que la traduction d'un fait d'expérience. Elle est 

 exacte numériquement; philosophiquement, elle 

 est inacceptable en tant que définition. 



Elle est si éloignée d'une définition que tous les 

 physiciens la considèrent comme erronée dans le 

 cas de l'éther. Nous ne savons rien concernant le 

 poids de l'éther, c'est-à-dire la constante des 

 attractions réciproques qui s'exercent entre lui et 

 la matière ; et cependant (m a pu, avec quelque 



Cette discussion m'a entraîné loin de la pre- 

 mière loi de Newton ; il convenait de chercher la 

 source première de la divergence entre l'opinion 

 de M. Saint-Romas et celle que j'avais expriméi> 

 précédemment. M. Saint-Romas voit, dans les pre- 

 miers principes de la Mécanique, des axiomes, 

 alors qu'il semble plus correct d'y voir la traduc- 

 tion simplifiée d'une série de faits d'expérience. 

 Sans doute, la pure spéculation a largement contri- 

 bué à donner à ces premiers principes leur carac- 

 tère véritable. Les expériences sur lesquelles ils 

 reposent sont rarement précises; elles ne condui- 

 sent pas directement à la simplicité; elles n'y 

 amènent qu'à travers la pensée qui la recherche, 

 mais il ne faut pas oublier cette collaboration. 

 Ch.-Ed. Guillaume, 



' L'idée sur laquelle repose cette évaluation est tré< 

 simple ; la voici en deux mots : Une radiation est transpor- 

 tée par l'éther \\ raison de 3.10'° i-entimétres par seconde. 

 L'énergie qui frappe en une seconde une surface de 1 centi- 

 mètre carré, se trouvait rcparlie sur un volume d'étlier 

 égal à 3.10'" cm', et si la lumière est polarisée circulairenicnl, 

 toute l'énergie reçue en une seconde par la surface consi- 

 dérée, se trouvait à l'état cinétique dans l'élher. On peut 

 connaître, dans le cas d'une radiation^honiogène, la période 

 vibratoire du mouvement lumiaeu.\ ; si, de plus, nous con- 

 naissons l'amplitude de la vibration, nous aurons tout ce 

 qu'il faut pour calculer la masse d'éther intéressée. C'est 

 l'évaluation de ce dernier l'acteur qui constitue le point déli- 

 cat de la méthode. Lord Kelvin, à qui l'on doit le raisonne- 

 ment qui précède, part de la couslance de la vitesse de pro- 

 pagation du mouvement vibratoire pour en déduire la 

 limite supérieure de l'amplitude. Cette vitesse possède une 

 valeur limite, atteinte lorsque l'amplitude du mouvemeni 

 est infiniment petite ; mais elle reste sensiblement cons- 

 tante tant que l'amplitude est une très petite fraction de li 

 longueur d'onde et que le carré de cette fraction est négli- 

 geable. 



On peut ainsi estimer la valeur maxima que peut prendre 

 cette amplitude pour assurer encore la constance de la 

 vitesse de propagation, dn en déduira la valeur minima 

 de la densité de l'éther. L'évaluation faite par lord Kelvin 

 en tSMl le conduisit à fixer cette limite à 10"~". En d'.autres 

 termes, la masse de 1 kilomètre cube d'éther serait an 

 moins égale à uu milligramme. 



L'amplilude pourrait aussi être déduite du mouvement 

 de la source. Nous possédons une valeur approchée de la 

 distance des molécules. Combinant cette distance avec la 

 ililatalion thermique des corps, on anivcrait à évaluer 

 l'éloDgation de la molécule. 11 ne semble pas bien difficile 

 de démontrer, au moins .ivec le degré de probabilité que 

 présente tout le raisonnement ci-ilessus, que l'amplitude du 

 mouvement de l'éther est sensiblement égale i celle de 

 la sourr-e. On aurait ainsi la base d'une autre évaluation de 

 la densité de l'éther. Mais, avant que l'on pnisse procéder 

 avec quelque chance de succès au calcul numérique, il con- 

 viendrait de fixer définitivement la théorie de l'émission 

 des radiations par les molécules ou les atomes. 



