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BIBLIOGRAPHIE — ANALYSES ET INDEX 



de M. Voigt ; le cadre craque, les sections enipit'teiit 

 les unes sur les autres, mais combien l'ensemble 

 gagne à ces rapprochements ! 



Ainsi, dès le deuxième chapitre, nous abordons 

 l'étude des actions qui interviennent dans le mouve- 

 ment d'un système de points matériels ; sous le titre 

 Forces réciproques fonctions de ia dislance seule, nous 

 trouvons l'expression des lois de Newton et de Cou- 

 lomb ; puis, sous le titre des Actions réciproques de na- 

 ture générale, nous arrivons à l'étude de la loi de 

 Weber, dans laquelle interviennent les vitesses et les 

 accélérations. 



A l'article suivant, après la démonstration du théo- 

 rème du viriel, nous entrons d'emblée dans l'étude de 

 la théorie cinétique des gaz et de la pression osmo- 

 tique. Ce n'est cependant qu'après avoir passé le chemin 

 moyen des molécules, le frottement des gaz et les 

 phénomènes qui en dépendent, que nous arrivons à la 

 répartition des vitesses dont on a tant parlé en ces der- 

 niers temps à la suite de la discussion serrée à laquelle 

 M. J. Bertrand u soumis les fondements du calcul de 

 cette vitesse. Nous voici, à la page 78, aux équations 

 d'Hamilton et de Lagrange. Ce serait peu si l'on avait 

 suivi le droit chemin; mais les applications que l'on a 

 traitées cà propos des théorèmes généraux en ont mon- 

 tré la signification et l'importance. 



L'introduction de doux systèmes particuliers de coor- 

 données dans les équations de Lagrange relatives au 

 mouvement d'un point matériel, conduit aux systèmes 

 nommés par HelmhoUz si/stêmes cycliques, parce que le 

 problème général qui en dépend est analogue à celui 

 du mouvement d'un lluide en un cycle fermé. Un cou|i 

 d'œil sur les a|iplications des systèmes cycliques à 

 l'étude de l'Electricité et de la Thermodynamique ter- 

 mine le chapitre. 



Le mouvement des corps rigides forme l'objet du 

 chapitre suivant ; outre les théorèmes que l'on doit 

 s'attendre à rencontrer sous ce titre, nous sommes très 

 naturellement conduits, par l'étude des actions récipro- 

 (|ues entre des systèmes rigides, à la théorie moléculaire 

 de l'élasticité, dans sa forme la plus générale, et aux 

 groupements cristallographiques. La pente naturelle 

 qui a conduit M. Voigt à l'étude personnelle de ces 

 parties de la Physique donne à ces pages une grande 

 autorité, dont l'auteur use, d'ailleurs, fort discrètement ; 

 le reste du chapitre traite des diverses fonctions poten- 

 tielles, des fonctions de (ireen, et de l'application des 

 systèmes cycliques à l'étude de l'Electrodynamique 

 suivant les conceptions de Maxwell. 



Sous le titre de corps non rigides, M. Voigt comprend 

 les liquides, dont l'étude mécanique forme l'objet de la 

 deuxième partie ; les forces capillaires, les tourbillons, 

 l'écoulement des fluides sans surfaces libres conduisant 

 aux équations du courant électrique, et, plus générali'- 

 ment, au mouvement des lluides im]iondérables dans la 

 matière pondérable, sont groupés dans ce chapitre ; 

 enfin l'Elasticité et l'Acoustique terminent la partie de 

 l'ouvrage consacrée à la Mécanique et à ses applica- 

 tions. 



Certaines éciuations rencontrées ici se retrouveront 

 en Optique; ce sont, en particulier, celles qui traitent 

 du mouvement ondulatoire dans un milieu absorbant, 

 auxquelles on est conduit par les phénomènes de frot- 

 tement intérieur elles résidus d'élasticité. 



Lorsque nous abordons, à la fin du volume, l'étude 

 de la Chaleur, le terrain est défriché; il reste surtout 

 à faire voir l'importance des deux principes et leurs 

 applications aux phénomènes naturels; de nouvelles 

 conséquences des théorèmes généraux étudiés au début 

 de l'ouvrage conduisent à l'équilibre thermochimique 

 et à la dissociation. 



D'après ce que nous venons de voir au sujet du pro- 

 iiner volume, l'arrangement du second, consacré à 

 l'Electricité et à rOpti(|ue était à peu près prescrit ; 

 aussi, bien qu'il soit peut-être plus important encore, 

 pourrons-nous en abréger l'analyse. Après les conduc- 

 teurs, nous arrivons aux diélectriques, d'abord iso- 



tropes, puis aux cas importants des diélectriques 

 cristallisés ; d'ailleurs, les phénomènes réels sont 

 ramenés aux deux cas extrêmes par quelques indica- 

 tions générales aboutissant à cette règle pratique que 

 « tous les coriis possèdent les propriétés des diélec- 

 triques pour des variations rapides <le l'état électrique, 

 et celles des conducteurs pour des variations suffisam- 

 ment lentes de cet état ». L'étude des propriétés élec- 

 triques des cristaux donne à l'auteur l'occasion de 

 revenir à d'importants développements de Thermodyna- 

 mique, à propos de la piézo-éleclricité et de la pyro- 

 électricité. 



Quelques considérations sur les actions à distance 

 ont montré qu'il était pour le moment illusoire de 

 chercher à se représenter le mode de transmission des 

 forces électriques; c'est pourquoi, jusqu'à la descrip- 

 tion des expériences sur les o^cillatioIls rapides, on se 

 bornera à la forme mathématique, sans faire allusion 

 au principe du phénomène. 



Mais les oscillations permettent de faire ressortir la 

 part que prend le diélectrique aux phénomènes élec- 

 iro-magnétiques variables; et, dès le moment où l'on 

 étudie les expériences de Hertz, le milieu prend une 

 importance prédominante; c^tte importance du milieu 

 apparaît surtout dans la difficile question, traitée par 

 Hertz, des équations de l'induction pour les corps en 

 mouvement par rapport au milieu ambiant. Mais les 

 équations, telles que les adopte .M. Voigt, ne rendent 

 pas compte du fait que les milieux transparents empor- 

 tent avec eux dans leur mouvement propre une partie 

 du mouvement vibratoire, comme l'avait prévu Fresnel, 

 et comme l'ont démontré expérimentalement M. Fizeau 

 et MM.Michelson et Morley. L'auteur mentionne ce défaut 

 des équations, mais en réserve la correction, indiquée 

 du reste par M. Lorentz. 



Lorsqu'on arrive, à la fin de l'ouvrage, aux théories 

 optiques, elles ne sont plus inconnues : nous avons vu, 

 dans l'Elasticité, les équations du mouvement des ondes, 

 et, dans l'Electricité, la théorie électro-magnétique de 

 ce mouvement. Il reste maintenant à partir des faits 

 d'expériences purement optiques pour compléter 

 l'étude de l'Optique physique. C'est par l'expérience 

 fondamentale de Thomas Young, ou mieux encore par 

 les interférences obtenues ]iar la méthode de Jamin, à 

 l'aide de deux glaces parallèles, que M. Voigt établit 

 l'équation du mouvement lumineux. Le cas de la 

 lumière polarisée est ensuite étudié comme le plus 

 simple, et c'est seulement après avoir résolu les pre- 

 miers problèmes qui s'y rattachent que l'on arrive à la 

 lumière naturelle ou partiellement polarisée. 



Des équations générales de la propagation dans le 

 vide, on passe aux milieux actifs et inactifs et aux 

 milieux absorbants. Ces dernières questions sont trai- 

 tées en partant du principe d'Hamilton appliqué 

 d'abord au vide, puis aux milieux possédant des pro- 

 priétés quelconques. Ce chapitre se termine par 

 l'absorption sélective et la réfraction anomale, aux- 

 quelles on a consacré tant de travaux depuis quelques 

 mois. C'est au dernier chapitre seulement que l'on 

 abordera l'étude générale de la diffraction, déduite du 

 principe d'Huyghens, soit dans la méthode de Fresnel, 

 soit dans celle de Fraunhofer. Jusqu'ici, nous n'avons 

 considéré que les ondes. Dans un court article qui clôt 

 le volume, nous passons le pont qui conduit à l'Optique 

 des rayons en spécialisant les formules générales. On 

 aperçoit ainsi, de loin, l'Optique géométrique, dont il 

 n'est pas question dans l'ouvrage. 



C'est aussi dans ce dernier article que l'on trouve la 

 loi d'émission indiquée par Euler dans le cas de la Mé- 

 canique, et spécialisée par Kirchoff; et l'on termine 

 par un doute sur la généralité de cette loi au sujet de 

 laquelle des expériences récentes ont montré qu'elle 

 contient peut-être dans tous les cas une part d'un phé- 

 nomène irréversible. 



Arrivé au terme de cette analyse, nous ne nous flat- 

 tons pas d'avoir pu caractériser exactement l'œuvre de 

 M. Voigt. L'ouvrage est en même temps unaide-raénioire 



