ACADÉMIES ET SOCIETES SAVANTES 



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iiiivcrluro circulnire en d, en face de la cathode, ot est 

 icli.-, par la liornc E, !i un élccd'oinMre à quadrants. 

 l,cM-S(|ii'(iii produitdes rayons (•alliodi(|ues, le cylindre b 

 se charge nétrativemcnt l'I, l(irsi|ui' l'éiiuilibre s'est éta- 

 hli avec le cylindre a, l'élei-lriiim'lrr montre une dévia- 

 tion (ixe de 173 divisions, (dm^spiindant à un ]iotenlicl 

 de S7 vidts. On place alors sur le trajet des rayons un 

 rcran S, [wirtant en son centie une mince l'euille d'alu- 

 niininm /', et monté sur une pièce de fer h ([ni sert à le 

 faire mouvoir au moyen il'un aimant. Dans l'expérience 

 pri'cédente, l'écran était placé dans la boucle B, hors 

 du chemin des rayons. Lorsque l'écran S se trouve sur 

 le trajet des rayons cathodiques, on observe néanmoins 

 une déviation néijative de l'électromètre, mais celle-ci 

 est d'autant plus faible que l'écran est plus éloigné de 

 la cathode. On doit donc conclure que les rayons de 

 Lenard formés au delà de l'écran transportent une 

 charge négative dont l'nitensilé dé|iend de l'intensité 

 des rayons rallindiqucs qui l'ont |ir(iduite. 



Dans rex|iérience |iré(i''dente, l'érran él lil placé dans 

 le tube; l'auteur monti'e que les mêmes [diénoniènes 

 se produisent lorsque l'écran est placé hors du tube. 

 Un tube ((îg. i) est terminé à son extrémité par une 

 feuille de cuivre, percée en son ci'ntre d'une ouver- 



Fi„ -1 _ Appareil semblabh- à celui de la figure /, mois 

 Sans lequel le/ cylindres a et b sont placés en dehors du 



tare e, fermée par un morceau de soie huilée. Deux 

 cylindres a et 6 sont disposés comme clans l'expérience 

 précédente. Si l'on produit les rayons cathodiques, je 

 cylindre b se charge négativement, mais il faut qu'il 

 soit placé très près de c ; dans le cas contraire, les 

 rayons de Lenard se diffusent dans l'air et le cylmdre b 

 ne se charge pas. 



L'auteur confirme ensuite certaines expériences de 

 Lenard qui montrent que la déviation magnétique des 

 rayons cathodiques ou secondaires ne varie pas quand 

 la pression du tube change, mais qu'elle diminue quand 

 la différence de potentiel augmente. 



Enfin, l'auteur a recherché quelle est la fraction du 

 courant de décharge transportée par les rayons catho- 

 diiiues. Il prend un tube à deux branches tel que la 

 distance entre la cathode et l'anode est minimum par 

 la grande branche et maximum par lu petite branche 

 latérale. Si l'on commence à faire le vide, la décharge 



Fig. 3. - T»/-? à deux branches. - A. A„ Anodes : C. cathode- 



va de l'anode à la cathode par la plus courte branche ; 

 mais arrivé à un certain desré dévide, la colonne posi- 

 tive passe par la branche latérale plus longue, tandis 

 que le flux cathodique va de la cathode a l'anode par la 

 branche courte. On peut d'ailleurs étudier quantitati- 

 vement le phénomène en donnant au tube la forme de 

 la figure 3. C est la cathode, A et A, les anodes reliées a 



la terre en passant par des galvanomètres. Uuand on 

 <ommence à faire le vide, la décharg<' passe en AC et 

 (in n'observe aucun couranten A,t; ;ùune certaine limite, 

 la colonne positive passe par A,C et le courant en A(". 

 est le l/;iO du courant en A,C. Si la pression diminue 

 encore, le rapport augmente et atteint la valeur limite 



-. (In voit donc (|u'au c((mnicnceineiil de la phospho- 

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rcscence, les rayons cathodiiiues transportent déjà t/:iO 

 de la déchargij et qu'aux vides élevés ils en trans- 

 portent une bien plus grande partie. 



William Itainsay, F. li. S., ( t Mori-is \V. Tra- 

 vers ; Expériences sur l'argon et l'hélium. — On 

 sait que l'hydrogène, par exemple, possède la propriété 

 de passer a travers le fer chaufl'é au rouge ou à travers 

 le platine et le palladium modérément chauffés; ce fait 

 s'explique soit par la solubilité du gaz dans le métal, 

 soit par la formation de composés qui se détruisent 

 ensuite. Les auteurs ont essayé de faire passer l'argon 

 el l'hélium au travers des mêmes métaux, mais le résul- 

 tat a été absolument négatif, méine aux plus hautes 

 températures. Ces expériences prouvent l'impossibilité, 

 pour ces deux nouveaux éléments, de former aucun 

 composé avec les métaux, ou de s'y dissoudre à chaud. 

 Elles concordent bien avec ce que nous savions déjà 

 de leur inertie chimique. 



'l'.-E. Stanton : Sur le passage de la chaleur 

 des surfaces métalliques aux liquides en contact 

 avec elles. ^ La (létermination du degré de transiiiis- 

 sioii de la chaleur d'une surface métallique chaunée à 

 de l'eau plus froide en contact avec elle, ou d'eau chaude 

 à une surface plus froide, est un problème de la plus 

 grande importance pour la théorie des chaudières et 

 des condensateurs, mais dont l'étude expérimentale 

 otTre les plus grandes difficultés. 



Péclet a montré que, dans le cas d'un métal chauffe 

 en contact avec de l'eau, la chaleur se transmet par 

 conduction à travers une pellicule d'eau adhérente à la 

 surface et dont l'épaisseur dépend du degré d'agitation 

 de l'eau, c'est-à-dire delà rapidité de la convection des 

 particules chaudes à partir de la surface. Cette rapidité 

 est difficile à déterminer, lue autre difficulté réside 

 dans la variation de température que présente toute 

 surface cédant de la chaleur à un liquide. 



L'étude expérimentale du phénomène se fera le 

 mieux si les deux conditions suivantes sont remplies: 

 1° surface transmettant de la chaleur à de l'eau se dé- 

 plaçant au-dessus d'elle aune vitesse connue; 2° cons- 

 tance de la température de la surface. La première 

 condition est remplie par un courant d'eau traversant 

 un tube métallique. On arrive à la seconde par le dis- 

 positif suivant Un tube métallique est entoure par un 

 tube plus large; de l'eau chaude circule dans le man- 

 chon de l'eau froide dans le tube central. La première 

 cédera de sa chaleur à la second.; à travers les parois 

 du tube Si les quantités d'eau sont les mêmes, 1 éléva- 

 tion de température dans le tube intérieur sera égale 

 à l'abaissement dans le manchon, et sur chaque sec- 

 tion transversale la température moyenne sera con- 

 stante. ,. ...» , • „„. 



Les expériences faites avec ce dispositif conduisent 

 l'auteur aux conclusions suivantes : la chaleur trans- 

 mise par une surface donnée à un courant d eau en 

 conta('t avec elle est : l" indépendante de la pres.s^ion 

 de l'eau- 2» proportionntdle à la dilTérence de tempéra- 

 ture entre la surface et l'eau; 3° foncti(3n de la vitesse 

 de l'eau • l-» fonction de la viscosité de 1 eau. Autrement 

 dit, si ds est la surface et rfH la chaleur transmise, 



°" ^ ■ ,/|l = k.ds.V" ÇCo-t) (i + a'I",,) (l + ?t), 



où m varie de 0,82.') à 0,8.'i:i. , ., . ■. 



Ces résultats s'accordent parfaitement avec la théorie 



du Professeur Osborne-Heyn(dds, de sorte qu'on peut 



écrire pour la diniiiuilion de température d un bout a 



