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faire apparaîtio aucune rOaotidii motrice. La spclion 

 des racines allérciiles dans leur trajet extra-spinal 

 rend de mi'iiie piesque impossibles les mouvements 

 provoqués [lar l'excitation des ftiiuctilis (jnicilea et des 

 funiciilis cuin'iili. Ou abolit par la section extra-spinale 

 des racines alîérentes des nerfs du membre pelvien 

 droit, les mouvements du genou et du gros orteil droits 

 qu'on déterminait aisément par l'irrilalion du ftiniculus 

 iiracilis h. l'extrémité supérieure de la moelle. 11 en est 

 <le même juiur les membres antérieurs. D'autre part, 

 la (lexion du genou, du gros orteil ou du coude, piovo- 

 quée par l'excitation de la zone rolamliquo de l'écorce 

 ou des faisceaux latéraux, n'est pas rendue plus difli- 

 cile à obtenir; elle est même parfois rendue plus aisée 

 par la section des racines sensitives. 11 y a donc con- 

 traste, à ce point de vue, entre les réactions détermi- 

 nées par l'excitation directe des fimiculis graciles et 

 des fini iailis cimeaii et celles (ju'ou obtient en excitant 

 les faisceaux pyramidaux et la zone rolandique. Mais, 

 à d'autres égards, il y a des analogies remarquables 

 entre ces deux types de réaction. 



Les mouvements provoqués par l'excitation des funi- 

 ciilis graciles et cuncali utilise.it, à coup sur, les faisceaux 

 postérieurs comme voie de conduction et parfois dans 

 toute leur longueur. Bien que les faisceaux postérieurs 

 à l'exception d'un court et mince faisceau (ground 

 bundle), qui est fonctionnellement exclusivement ascen- 

 dant, soient composés en totalité des fibres des racines 

 sensitives, ont la grande majorité, et en particulier 

 toutes celles qui ont une grande longueur sont ascen- 

 dantes, la transmission des excitations, dans ces 

 expériences, se fait suivant la voie descendante, et 

 souvent dans toute l'étendue du faisceau. La conduc- 

 tion se fait donc en direction descendante, en utili- 

 sant des libres ascendantes : elle est antidrome au 

 lieu d'être orthodrome. La décharge motrice résulte 

 de la diffusion de l'excitation dans les collatérales 

 des axones ascendants, qui agissent à leur tour sur 

 des neurones moteurs. La propagation de l'excitation 

 suivant cette direction est en contradiction avec la loi 

 de la polarisation dynamique des neurones, formulée par 

 Ramon y Cajal et van Gehuclileii, mais elle ne présente 



fias de contradiction avec celle qu'a proposée W. James 

 the law of fonrard direction). La réaction obtenue par 

 l'excitation des funiculis graciles et cuncati n'est, d'après 

 M. Sherrington, qu'un cas extrême de double (anti- 

 drome, doppelsinnige) conduction nerveuse. Après l'ob- 

 servation fondamentale de Du Bois-Ueymond sur le 

 sciatique de la grenouille, les expériences de Kiibne et 

 de Babuctiin ont donné à la théorie de la double con- 

 duction dans les nerfs périphériques des bases satisfai- 

 santes. Mais il existe d'importantes différences entre 

 leurs expériences et celles qui font l'objet de la note de 

 M. Sherrington : 1° l'excitation se propage dans ce der- 

 nier cas, à des distances relativement énormes; 2° la 

 réaction motrice à son point de départ dans le sys- 

 tème nerveux central. Ces différences ne font pas dis- 

 paraître la parenté qui existe entre ces deux classes de 

 phénomènes; ils ne la rendent au contraire que plus 

 instructive. Il est évident que l'on peut découvrir des 

 cas de conduction antidrome dans d'autres parties du 

 système nerveux central que dans les faisceaux posté- 

 rieurs de la moelle, .\iiisi, par exemple, lorsqu'on 

 excite, et spécialement avec des courants électriques, 

 le vermis du cervelet et l'isthme du rhbmbencéphale 

 chez les mammifères, après avoir réséqué tontes les 

 parties de l'encéphale situées au-dessus, ou observe 

 des mouvements des membres et du tronc et aussi des 

 inhibitions de mouvements. Il faudrait déterminer si, 

 en de pareils cas, n'interviennent pas des phénomènes 

 de conduction antidrome par les voies ascendantes. 

 Ces phénomènes, d'un précieux secours lorsqu'on s'est 

 rendu compte de leur présence, peuvent conduire à des 

 inférences erronées, s'ils sont méconnus. Leur emploi 

 méthodique mettrait entre les mains des expérimenta- 

 teurs un nouvel et utile instrument pour les recher- 

 ches neurologiques. 



ACADEMIE DES SCIENCES D'AMSTERDAM 



liécenles communications. 

 i" ScuiNCKs i'iivsi(,iUKs. — M. J.-D. van der Waals donne 

 lecture d'une note île .M. P. Zeeman faisant suite à la 

 comnmuication sur les lignes iluubles et triples, pré- 

 sentée dans la séance de mai. Pour des champs ma- 

 gnétiques très forts, l'expérience et la théorie sont aussi 

 d'accord. Des mesures du changement magnétique de 

 la période pour le sodium, exécutées dans le Labora- 

 toire de Physique de l'Université de (ironingue, sont 

 communiquées. — M. H. Kanierliugh Onnes commu- 

 nique un travail de M. E. van Everdingen Jr. intitulé : 

 Le phénomène de liait et l'accniif-sriiient de la résistance 

 magnétique du bismuth. Par des expériences faites à 

 l'aide de plaques carrées, il a été démontré que la 

 périodicité dans le phénomène de Hall, dont il a été 

 question dans la communication précédente (séance de 

 mai), ne tient pas à la forme circulaire des plaques. Le 

 calcul fait à ce propos mène au même résultat. D'autres 

 observations ont prouvé que les erreurs d'expérimen- 

 tation ne l'expliquent pas et que la cause probable est 

 une cristallisation irrégulière. Des recherches entre- 

 prises avec des échantillons plus purs de bismuth ont 

 appris que la prétendue analogie entre les coefficients 

 de température du phénomène de Hall et de la conduc- 

 tibilité n'existe plus à des températures très basses. — 

 Ensuite .M. Onnes présente au nom de M. A. van Eldik : 

 Mesures des hauteurs d'ascension capillaire de la phase 

 liquide d'un mHange de deux matières en équilibre avec 

 la phase gazeuse [suite). Au moyen de l'appareil décrit 

 dans la séance précédente, on a mesuré des hauteurs 

 d'ascension capillaire de mélanges de chlorure de 

 méthyle et d'éthylène. Les expériences ont été faites 

 aux températures de 10'',4 et 23° C, toutes deux supé- 

 rieures à la température critique ± 9° de l'éthylène. 

 Comme il était à prévoir, l'ascension capillaire diminue 

 à mesure que la pression et donc aussi la proportion 

 d'éthylène augmentent; elle s'annule sous une pres- 

 sion qui doit être la pression de plissement correspon- 

 dant à la température considérée : 33,20 atm. à 10", 4 et 

 a9,15 atm. à 23" C. — M. H. Haga présente au nom de 

 M. C.-H. 'Wind une seconde communication : Sur l'in- 

 fluence exercée par les dimensions de lu source sur les phé- 

 nomènes de diffraction de Fresnel et la diffraction des 

 rayons X (Revue générale des Sciences, t. VIII, p. 728). 

 L'auteur à étendu la théorie précédente des phéno- 

 mènes secondaires de diffraction au cas de la diffraction 

 par une tige opaque placée parallèlement à la fente 

 éclairante. La tliéorie apprend qu'indépendamment de 

 la largeur de la fente il y aura deux maxima, tout en 

 dehors de l'ombre géométrique et à une distance déter- 

 minée des bords de celle-ci. Puis, si la tige est telle- 

 ment mince qu'il n'y a pas d'ombre géométrique abso- 

 lue, la théorie exige deux minima de part et d'autre du 

 milieu et par suite un nouveau maximum au milieu 

 même. Ces exigences de la théorie sont confirmées en 

 tous les détails par les expériences faites avec de la 

 lumière ordinaire aussi bien qu'avec des rayons X. 

 Enfin l'auteur indique une certaine imperfection de sa 

 théorie qui cependant ne se rapporte guère à la preuve 

 de l'analogie des deux espèces de rayonnement. — 

 M. H. -A. Lorenlz présente une autre communication 

 de M. C.-H. 'Wind : Sur ta dispersion de la rotation ma- 

 gnétique du plan de polarisation. M. Poiucaré croit pou- 

 voir déduire de la théorie de M. Lorentz une formule 

 pour la dispersion susdite qui serait en contradiction 

 évidente avec les expériences (voir {'Eclairage élec- 

 trique, t. II, p. 488). Au contraire, .M. Wind, loin d'être 

 convaincu par le raisonnement de M. Poiucaré, t.lche 

 de faire voir comment la théorie de .\l. Lorentz, d'après 

 l'exposé que l'auteur lui-même en a donné tout récem- 

 ment, mène à une formule de dis|)ersion tout à fait 

 d'accord avec l'expérience. — Knsuite, dans un travail 

 plus détaillé, M. H.-A. Lorentz indique l'erreur qui s'est 

 glissée dans les considérations de M. Poincaré et déve- 

 loppe une formule de dispersion plus générale, dont 



