M. DEPREZ — TRANSFORMATION DIRECTE DE LA CHALEUR EN TRAVAIL MÉCANIQUE 73 



inférieure à celle que nous avons calculée. Il fau- 

 drait (Jonc employer des procédés de réchauffe- 

 ment et de refroidissement d'une extrême énergie 

 et dont on pourra se faire une idée en les compa- 

 rant à ce qui se passe dans les foyers de locomo- 

 tion où un mètre carré de surface de chauffe donne 

 passage à 200.000 calories environ dans une heure 

 au nia.ximum. 



Ainsi, en résumé, dans les hypothèses où nous 

 n(uis sommes placé, la production d'un travail de 

 un cheval-vapeur exigerait une dépense de cha- 

 leur de 1.270.000 calories par heure, ce qui équi- 

 vaut à la quantité totale de chaleur produite par 

 la combustion de loO kilos de houille. 



II 



Les résultais de ces calculs sont de nature à faire 

 abandonner tout espoir de tirer parti des proprié- 

 tés magnétiques si remarquables des alliages de 

 ferro-nickel en ce qui concerne leur application ii 

 la tran>forinalion de la chaleur en travail méca- 

 nique. Cependant, je vais montrer que l'on peut les 

 améliorer considérablement : 1° en augmentant l'in- 

 tensité du champ magnétique; 2° en employant un 

 mode de chauffage et de refroidissement particu- 

 lier; 3" en faisant passer successivement le corps 

 qui sert de véhicule à la chaleur sur une série de 

 tiges constituées par des alliages dont la teneur en 

 nickel varie suivant une loi déterminée au moyen 

 de la formule (due à M. Guillaumej '. 



Examinons ces trois moyens d'augmenter le 

 rendement. 



1. Aiitjmenlalioii de rinlensité du cliiimp magiu'- 

 tique. — Le travail mécanique développé pendant 

 un cycle étant proportionnel à l'intensité h du 

 champ, tandis que la quantité de chaleur néces- 

 saire pour faire disparaître les propriétés magné- 

 tiques des alliages de ferro-nickel en est sensible- 

 ment indépendante, on peut dire, sans conunettre 

 d'erreur notable, que le rendement économique est 

 proportionnel à l'intensité du champ. 



Donc, si cette intensité atteignait 10.000 unités 

 au lieu de 1.000, le rendement serait multiplié 

 par 10. Cette intensité de 10.000 unités, bien que 

 très considérable, pourrait cependant être atteinte 

 sans exiger l'emploi de moyens extraordinaires, 

 mais il est certain qu'elle ne saurait être obtenue 

 avec de simples aimants permanents. Cependant 

 nous omettrons à dessein de tenir compte de la 

 dépense d'énergie qu'elle entraînera forcément. 



2. Moyens employés pour fournir lU pour enlever 

 la chaleur à l'ulliarje magnétique. — Nous avons vu 



' Dumu'i- dans in.i Note :i l'Acad., tue. cil. 



que, avec le rendement de^y-rr— -,lapioductiond'un(' 



puissance de un cheval-vapeur exigerait la mise en 

 ct'uvre de moyens de chauffage ou de refroidisse- 

 ment d'une extrême énergie. Si le rendement était 



porté à -^ par suite de l'emploi d'un champ de 



10.000 unités, la quantité de chaleur qu'il faudrait 

 céder ou soustraire à l'alliage magnétique serait 

 évidemment dix fois moindre ; mais elle conserverait 

 encore une valeur si considérable qu'on ne pour- 

 rait raisonnablement essayer de l'emprunter direc- 

 tement aux produits de la combustion, à cause de 

 leur faible chaleur spécifique par unité de volume. 

 L'échauffement de la masse magnétique doit être 

 presque instantané ainsi que son refroidissement. 

 Or, il n'existe qu'un procédé qui permette décéder 

 ou de retirer à un corps de petit volume une quan- 

 tité de chaleur considérable dans un temps très 

 court: c'est de le mettre en contact avec un liquide 

 notablement plus chaud ou plus froid que lui, et 

 d'avoir, en outre, soin de diviser le corps en lames 

 de faible épaisseur ou en fils de petit diamètre 

 pour accroître autant que possible le rapport de 

 la surface par laquelle se font les échanges de 

 chaleur au volume du corps. Ce procédé permet, 

 en outre, de faire varier alternativement la tem- 

 pérature du corps entre deux limites déterminées 

 sans consommation notable de chaleur, à moins 

 toutefois que sa chaleur spécifique ne soit pas 

 une fonction de la température seule (et c'est ce 

 qui a lieu lorsque le corps produit un travail 

 mécanique). 



C'est d'ailleurs le principe des légénératcurs de 

 chaleur employés autrefois dans les machines à air 

 chaud. Mais, pour que ce procédé donne les résul- 

 tats économiques que l'on attend de lui, il faut 

 remplir les conditions suivantes : 1° le corps que 

 l'on veut échauffer ou refroidir ne doit pas con- 

 duire la chaleur dans le sens du mouvement du 

 liquide thermophore, de manière que sa tempéra- 

 ture puisse décroître suivant une loi logarithmique 

 dans le sens du mouvement sans que ses différentes 

 parties tendent à se mettre en équilibre de tempé- 

 rature; il doit au contraire être conducteur dans 

 le sens perpendiculaire au mouvement du liquide ; 

 2° on doit éviter toutes les causes de tourbillon- 

 nement du liquide thermophore, pour que les 

 tranches qui sont animées d'un même mouvement 

 de translation n'aient aucune tendance à se mélan- 

 ger, à se mettre en équilibre de température. 



3° Il doit exister une relation définie entre la 

 masse du thermo-aimant, les écarts des tempéra- 

 tures extrêmes qui font varier son moment magné- 

 tique et la quantité de liquide thermophore mis en 

 mouvement pendant un cycle. Si celle relation 



