ACADEinES ET SOCIETES SAVANTES 



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l'aisceau sur une platine. donnenl des layons X ilisliiiols 

 lies rayons seciindaires de M. Sagnac, en même temps 

 que réiiar|iiili'mri)l des rayons non arrêtés se reproduit. 

 iVl. A. Broca rappidle que ranlicalluide est forcément 

 le siège d'oiidulalionséleiiriiiues, amenées directement 

 ou iiiduiles, suivant qu'elle est isoler' mi non, quand la 

 déi-liarfie est oscillatoire. Les oscillai ions qui se produi- 

 sent quand les pôles de la bolùne sont isolés prennent 

 également naissance quand l'induit est fermé sur un 

 lulie de ^'rande résistance. Avec certaines formes de 

 Inlies l'inversion des pôles devient 1res évidente; elle 

 a pu jouer un rôle dans les effets observés par M. Vil- 

 lard. M. 'Villard répond que l'existence de ces oscil- 

 lations se traduit jiar des apparences 1res faciles à 

 observer : l'émission des rayons catliodiques divects se 

 lait normalement aux deux faces de la lame au lieu de 

 se produire dans un hémisphère; on est averti que les 

 conditions sont plus compliquées et on fait ces-er les 

 oscillatiiins pour ohseiTer des [diénomèues [dussimples. 



Séance du 4 Février 189S. 



M. A. Leduc discute la loi du mrlainje des (jaz. Pour 

 des «a/, parfaits, il est indifférent d'énoncer la loi en 

 disant que la pression totale est la somme des pres- 

 sions iiartielles qu'exerceraient séparément les f;az 

 dans le même vidume ou que le volurae est la somme 

 lie ceux que prendraient les gaz sous la pression totale. 

 I.a première foimule est donnée plus généralement; 

 ■ependant la seconde parait plus approchée de la vérité. 

 1' Pour l'azote id i'oxygene, la loi de l'addition des 

 viduuies donne la densité observée de l'air, en attri- 

 liLiant aux deux composants leurs densités normales 

 I,I0j2 et 0,9720. La lui de l'addition des pressions, qui 

 011 ensilerait l'emploi des densités 1,104.^ et 0,9719 con- 

 duirait à la proportion d'oxygène inadmissible 0,233'3; 

 2" En ri'pétant l'expérience de Bertholletsur Az-0 et CO*, 

 qui ont de très grandes ressemblances au point de vue 

 physique, on ne doit observer aucune variation de 

 pression. C'est ce que M. P. Sacerdote a constaté avec 

 des soins particuliers. La loi de l'addition des pressions 

 leraif prévoir un accroissement de 2'"°', 3 environ; 

 'J° Si l'on prend deux gaz qui, dans les conditions nor- 

 males, sont à des états dilîérents d'états correspondants, 

 tels que CO- et SO-, on trouve que, sous la pression de 

 08 centimètres, il y a, du fait du mélange, un accrois- 

 sement de ),2o millimètres. On aurait une éii^valion 

 quatre fuis plus grande, si la loi de l'addition des pres- 

 sions s'applnpiait ; 4" Enfin, si l'on calcule la densité de 

 l'argiiii d'aiirès celles de l'oxygène et de l'azote chi- 

 mique et la proportion de l'argon dans l'azote atmos- 

 phérique, on trouve la densité 19,80 parrapfiort à l'hy- 

 drogène, au lieu de 19,94 donnée par lord Rayleigh et 

 ^^ Ramsay. Le mélange de 119 volumes d'argon avec 

 9880 d'azote serait accompagné d'une élévation dépres- 

 sion de un dix-millième. — M. Crémieu a cherché à véri- 

 tier l'existence de vibrations elliptiques dans les fluides. 

 Deux tuyaux sonores rectangulaires se coupent à angle 

 droit; les vibrations sont entretenues par deux diapa- 

 sons; dans la partie commune, fermée par des parois de 

 verre, on suspend un 01 de quartz de très petit diamètre 

 qui suit les vibrations de l'air. La différence de phase des 

 lieux diapasons n'étant pas rigoureusement constante, 

 la vibration résultante passe successivement par toutes 

 les formes intermédiaires entre la droite et le cercle. 

 La méthode est assez sensible pour permettre d'étudier 

 la réflexion et la diffraction du son. — M. Crémieu 

 présente un interrupteur de bobines d'induction. Entre 

 les deux pi.Mes d'un électro-aimant à courants alterna- 

 tifs oscille l'extrémité d'une baguette de fer aimantée 

 jiar un courant continu; cette baguette porte, sur une 

 bague d'ébonite, deux contacts qui ferment le courant 

 primaire, alternativement dans un sens et dans l'autre. 

 Les effets obtenus aux deux pôles sont ainsi rendus 

 symétriques. Inversement, cet appareil peut servir à 

 redresser un courant alternatif; au moyen de ressorts 

 on limite, à un temps très court, au voisinage de l'in- 

 version, la durée des interruptions. C Raveau. 



SOCIETE ROYALE DE LONDRES 



1" Sciences physiques 



W.-fi. Itiiodcs : Contribution à la théorie des 



courants alternatifs. — Dans la iiremière partie ilu 

 mémoire, l'auteur indique une métiiode permettant de 

 trouver les valeurs régulières des courants alternai ifs 

 dans tout circuit ou système de circuit sans avoir à 

 intégrer des équations différentielles compliquées. On 

 suppose d'abord que les forces électromotrices et les 

 courants éleclriiiues peuvent être représentés par des 

 fonctions simples (sinus ou cosinus) du temps. On 

 appli([ue ensuite cette jjropriété que, si une fonction 

 harmonique simple est différentiée deux fois successi- 

 vement, le résultat est proportionnel à la fonction ori- 

 ginelle. La détermination des valeurs régulières des 

 courants est ainsi ramenée à la résolution d'une suite 

 d'équations simples simultanées. L'auteur a[iplique sa 

 méthode à quelques problèmes : 



i" Déterminer la résistance éc[uivalente R, la ré'ac- 

 lance et l'impédance I d'un circuit parallèle à n bran- 

 ches, en faisant intervenir l'induction mutuelle, chaque 

 branche contenant une résistance, une capacité et une 

 self-induction. La solution est : 



R = 



A„B 



L = ,— 



.4„B 



- p-a- ' 



.\o 



V C--l-jO-li- 



L étant la self-induction équivalente, et Ao, C, B, des 

 fonctions des résistances, des self-inductions, des capa- 

 cités et des inductions mutuelles des divers circuits. 



2° Déterminer les courants des n circuits d'un trans- 

 formateur à noyau d'air ayant un enroulement primaire 

 et n — i enroulements secondaires. Outre la solution 

 du problème, l'auteur obtient les conditions de réso- 

 nance du circuit primaire. 



Dans la deuxième partie du mémoire, l'auteur étudie 

 les effets des harmoniques supérieures dans les forces 

 électro-motrices et dans les courants sur l'impédance et 

 laréactance des courants. 11 recommence la discussion 

 des problèmes précédents en supposant que la diffé- 

 rence de potentiel est de la forme : 



E = E, sin (pf — e,)4-E. sin ■.2pl — (i.)+ ... 

 + E«, sin(mp( — li,„}. 



Il arrive à laconelusion que les forces électro-motrices 

 périodiques et les com-ants correspondants peuvent être 

 représentés dans tous les cas par des courbes sinusoï- 

 dales simples, les positions de la phase dépendant du 

 temps et des périodicités des harmoniques. 



LiidwigMond, F. R. S.. W. Ramsay, F. R. S., et 



Shields : L'occlusion de l'oxygène et de l'hydro- 

 gène parle palladium.— Le palladium a été employé 

 à trois états dilfi-rents: sous forme : 1° de noir; 2» d'é- 

 ponge; 3" de feuille. Le iioir de palladium, préparé 

 com"me le noir de iilatine, contient 1,65 °o d'oxyfiène 

 ou 138 volumes. Loxygène ne se dégage pas lorsqu'on 

 chauffe au rouge dans le vide, comme cela a lieu pour 

 le noir de platine ; on doit donc le déterminer en fai- 

 sant passer un courant d'hydrogène et en pesant l'eau 

 formée. Le noir de palladium, desséché à 100" con- 

 tient 0,72 % d'eau; sa composition peut donc être ré- 

 sumée comme suit, en supposant que l'oxygène se 

 trouve à l'état de PdO : 



Pd = 86,59 «la PdO = 12,C9 "/o H'O = 0,72 »/„ 



En chauffant le noir de palladium dans une atmos- 

 phère d'oxygène, il absorbe environ 10.00 volumes de ce 

 gaz, en se transformant en une substance brunâtre qui 

 ne perd pas son oxygène dans le vide. La quantité de 

 gaz absorbé est environ une fois et demi celle qui cor- 

 respondrait à la formule Pd^O; il est probable qu'en 

 continuant à chauffer, tout le palladium se translorme- 

 rait eu oxyde PdO. 



