ACADEJIIES ET SOCIETES SAVANTES 



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cnciirs (le IVrmrliire ili-s scpl triangles sont successi- 

 vi'iiienl -|- 0",4i; -|- r',82; -\- ()\ti; — 0",r,4; -f 0",33; 

 — 0",G'J ; + 0",;i7. Donc, l'erreur nioyeniie de l'angle 

 ne s'élève ([u'à ()",i9. Ainsi, la précision esl Lien satis- 

 l'iiisanle. Pour les calculs qui se rapporlenl aux soni- 

 niels (le premier et de second onlie, un a employé la 

 niclhoile de la représentation C(Hiforine à l'aide de la 

 projection de Mercator, doinn'e par M. Cli.-M. Scliuls 

 (A)»i((/c.< de l'Evole pulytechnif/ue de Dcifl. I. I", 1883). 

 Les sommels de troisième ordre s'évaluent ilireclement 

 dans la carte, dressée au moyen d'une projection po- 

 lyédrique de divisions de 20' à 20', suivant la projection 

 conforme conique. Dans les terrains lias occidentaux, où 

 la triangulation semble impossible, on déteiinine les 

 points fixes nécessaires à l'aide d'obseivalions aslrono- 

 niiques; on trouve la latitude à l'aide de hauteurs ci rcum- 

 méridiennes et la. longitude à l'aide de chronomètres. 

 Pour la couslructioud'ime carte à l'échelle de 1 -.200.000, 

 ce proc('dé est d'une précision satisfaisante. — M. H. -G. 

 van de Sande Bakhuyzen présente le tome VII des 

 Annales i\v l'observatoire de Leyde {Annalen der Slcrn- 

 warte in Lciden). 



2" Sciences physiques. — M. H. Kamerlingh Onnes 

 fait, au nom de M. N. Kasterin, de Moscou, une com- 

 munication provisoire : Sio' la dispersion des ondes acous- 

 Ji/ues en un milieu homogène. Pour se former une idée 

 nette du mécanisme de l'absorption et de la dispersion 

 de la lumière dans les milieux optiques, il est bon 

 <l'étudier les phénomènes analogues de la propagation 

 des ondes acoustiques dans un milieu artiticiel non 

 liomogène. 1,'auteur fait connaître ici les résultats les 

 plus importants de ses recherches expérimentales et 

 théoriques. D'après ses expériences et théories, un cer- 

 tain degré d'approximation fait trouver une analogie 

 parfaite entre la propagation des ondes acoustiques 

 dans un milieu non homogène et celle de la lumière 

 dans des milieux absorbants. La longueur d'onde du 

 son dans un milieu non homogène diffère de celle dans 

 l'air; d'après les circonstances, l'amplitude de l'onde 

 diminue dans la direction de la propagation suivant 

 une loi exponentielle. Si le milieu non homogène ne 

 s'étend pas jusqu'à l'infini, les ondes réfléchies et trans- 

 mises montrent les phénomènes de l'interférence qui, 

 de même que dans l'Optique, dépendent de l'épaisseur 

 de la couche. 11 n'est pas difficile non plus de démon- 

 trer par l'expérience les phénomènes de la dispersion 

 et de l'absorption du son dans des 

 tuyaux, d'après la méthode de 

 Kundt. L'auteur s'imagine (fig. 1) 

 un système de sphères égales, rigi- 

 des et fixes, formant dans le milieu 

 illimité de l'air une couche de l'é- 

 paisseur L ; les centres de ces sphè- 

 res sont les sommets de paralléli- 

 pipèdes droits égaux aux arêtes a, 6, 

 c qui remplissent cette couche, la 

 direction de a étant perpendicu- 

 laire à ses plans limitants. Le pro- 

 blème de la propagation du son à 

 travers cette couche dans la direc- 

 tion perpendiculaire a, en toute sa 

 généralité, exige qu'on suppose que 

 le rayon ?• des sphères et les distan- 

 ces a, b, c aient, par rapport à la 

 longueur d'onde X, tout ordre de 

 grandeur. Il se simplifie sensiblement, si r et 6, c 

 sont petits en comparaison de X. Et, dans ce cas même, 

 le problème général conserve son importance, parce 

 qu'il permet de contrôler l'approximation. Dans cette 

 communication provisoire, l'auteur ne s'occniie que 

 des cas spéciaux les plus simples. Si r, b, c sont petits 

 par rapport à X, les ondes transmises montrent une 

 perte de phase, proportionnelle à l'épaisseur L de la 

 couche; en d'autres termes, la longueur d'onde dans la 

 couche diffère do celle dans l'air. Si l'on a de plus 

 « = ('= c, de manière que dans l'indication do la posi- 

 tion des sphères « parallélépipède droit » peut être 



à' O O O O C) 

 <p O O O O C) 

 Ç O O O O O 

 (PO O O O O 



Qfe o o o (S 

 Oo o o o ç 

 o o o o (p 

 oo o o o 9 

 oo o o o C) 

 oo oo oo 

 o o o o oo 

 900009 



Fifrure 1. 



O ol 



^o oi 



remplacé par « cube », le maximum du. coefficient d'ab- 

 sorption est proportionnel au volume des sphères 

 mesuré par celui de la cotiche. Pour le cas |ilus géné- 

 ral a^b^c, l'indice de réfraction et le coefficient d'ab- 

 sorption changent avec la direction. Tons ces phéno- 

 mènes exigés par la théorie se démontrent, en qualité 

 et en quantité, [)lus facilement qu'on se l'imagine, par 

 l'expérience. En effet, à cause de 

 la symétrie, un simple tuyau (fig. 2) 

 de section carrée logeant des sphè- 

 res en verre à des distances éga- 

 les aux côtés du carré, peut être 

 répété autant de fois qu'on le d(>- 

 sire dans les directions perpendi- 

 culaires aux parcds et représente 

 donc l'arrangement en cube dont 

 nous avons parlé, pourvu qu'<ui „.^^ ^^ 



néglige le frottement des parois. igmc _. 



La méthode ordinaire do Kundt 

 pour la génération des ondes stalionnaires fait con- 

 naître la position des nœuds et des ventres. Dans ses 

 épreuves, l'auteur s'est servi de trois systèmes de sphères 

 différents. Pour faire conipiître l'exactitude de ses 

 résultats, nous reproduisons ici (fig. 3) la section noi"- 



Figure 3. 



maie du tuyau dans le premier de ces systèmes con- 

 tenant quatre-vingt-huit sphères de 79 millimètres de 

 rayon placées à des distances de 30 millimètres, et le 

 tableau suivant se rapportant à six séries d'observations, 

 où chaque nombre est une valeur moyenne d'au moins 

 dix «candeurs. 



Des quatre colonnes de ce tableau, la première et la 

 seconde donnent la moitié de la longueur d'onde dans 

 l'air et dans le tuyau, tandis que la troisième et la qua- 

 trième font connaître l'indice correspondant de réfrac- 

 tion, observé et calculé. Ensuite l'auteur donne quelques 

 indications par rapport aux cas de sphères gazeuses et 

 desphères mobiles. — M.'W.-H. Julius indique un moyen 

 à multiplier la précision de la lecture des échelles di- 

 visées. Dans les instruments, comme les magnétomè- 

 tres, etc., où l'on vise l'image d'une échelle réfléchie 

 dans un miroir, on donne ordînairement une inclinaison 

 à la paroi en verre de la boite du miroir, afin que la 

 réflexion dans celte paroi ne trouble pas les résultats. 

 Cependant, précisément à l'aide d'une coopération de 

 cette paroi, on peut multiplier considérablement l'exac- 

 titude des résultats, en déterminant au lieu d'une quan- 

 tité proportionnelle à Igix comme dans la méthode 

 ordinaire de Gauss-Poggendorff une quantité propor- 

 tionnelle à tgiii, t(/6x, U/Sx, t(i\Ox, etc. \ cette fin, on n'a 

 qu'à couvrir le côté de la paroi tourné vers le miroir 

 d'une couche mince d'argent. Soit AB (fig. 4) la section 

 du miroir dévié de sa position d'équilibre A'B' par une 

 rotation a autour d'un axe en 0, per|iendiculaire au 

 plan de la figure. Soit CD le côté intérieur de la paroi, 

 parallèle à Â'B'. Alors un faisceau LO, normal à CD, 

 après avoir parcouru l'espace entre la paroi et le miroir 

 une, deux, trois, quatre fois, est réfléchi suivant des 

 directions 0,a,, 0,0., 0,n,, CjO,, faisant avec 0,L des 

 angles 2a, 4a, 6a, 8a. Si / et m représentent les ilistances 

 du miroir à l'échelle et à la paroi en verre, une réflexion 



