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G. SAGNAC — LUMINESCENCE ET RAYONS X 



avancée [lube doux, selon le terme usité par 

 Rontgen). 



Ces rayons sont d'ailleurs de qualités très diflë- 

 renles suivant le corps qui les émet. Ainsi, un corps 

 léger comme l'aluminium produit sur l'écran ee 

 (fig. 1) une illumination d'intensité inférieure, mais 

 comparable h celle (jue donne le zinc; l'action de 

 l'aluminium sur l'électroscope est, au contraire, 

 beaucoup plus faible que celle du zinc. 



Nous pourrions alors penser qu'il s'agit là d'une, 

 diffusion colorée : certains des groupes divers de 

 rayons X dont se composerait le faisceau incident 

 total seraient diffusés plus particulièrement par tel 

 ou tel corps. Mais cette hypothèse n'est pas con- 

 forme aux faits. 



Si les rayons X étaient simplement séparés, sans 

 être transformés, il serait indifférent de les filtrer 

 à travers un même corps absorbant, soit avant, 

 soit après leur diffusion. C'est justement ce qui 

 n'arrive pas. 



Plaçons entre la lame focus / et le zinc MM de la 

 figure i ou de la figure 2 une feuille d'aluminium 

 d'épaisseur 0""°,3, par exemple. Si la même feuille 

 d'aluminium est ensuite transportée entre MM et 

 l'écran de plomb EE, l'action rayonnante de MM 

 sur l'écran luminescent, sur la plaque photo- 

 graphique ou sur l'électroscope est beaucoup 

 plus faible que dans le premier cas. 11 faut donc 

 conclure que les rayons du zinc sont des rayons 

 nouveaux analogues aux rayons X, mais beaucoup 

 plus absorbés par l'aluminium que les rayons X, 

 dont ils sont la Ir ans formation. Nous les appelle- 

 rons des rayons secondaires , pour indiquer que ces 

 nouveaux rayons prennent naissance quand les 

 rayons X rencontrent la lame MM, de même que 

 les rayons X prennent naissance quand les rayons 

 cathodiques rencontrent la lame focus / du tube à 

 vide. , 



La transformation des rayons X en rayons secon- 

 daires se produit sur une matière quelconque. C'est 

 une sorte de radioluminescence comparable, à cer- 

 tains égards, à une luminescence de courte durée : 

 les rayons secondaires diffèrent des rayons X inci- 

 dents par leur moins grand pouvoir de pénétration, 

 comme la lumière jaune et verte émise par le pla- 

 tinocyanure de baryum diffère, par ses plus grandes 

 longueurs d'onde, des rayons ultra-violets qui 

 l'excitent. 



11 



Mais d'oîi vient que les rayons X ne peuvent ren- 

 contrer les particules d'un corps quelconque sans 

 éprouver une absorption et une transformation en 

 rayons secondaires? 



On doit à G. G. Stokes une comparaison très 

 frappante entre les phénomènes d'absorption et 



les phénomènes de résonnance : quand un corps ab- 

 sorbe une radiation qu'il est susceptible d'émettre, 

 quand, par exemple, une flamme chargée de sel 

 marin absorbe énergiquement la lumière jaune 

 émise par une flamme semblable, chaque parti- 

 cule absorbante de la première flamme se com- 

 porte comme une corde de piano qui résonne sous 

 l'influence d'une note de musique émise dans le 

 voisinage. 



Nous pouvons supposer alors que les particules 

 d'un corps luminescent résonnent sous l'influence 

 des vibrations qui les excitent. Cela rend compte 

 de l'absorption ; mais pourquoi les radiadons 

 émises par luminescence difl'èrent-elles des radia- 

 tions incidentes? 



Pour saisir le mécanisme de ce changement de 

 période vibratoire qui caractérise la luminescence, 

 il faut d'abord nous souvenir que la période vibra- 

 toire n'a de sens très précis que dans le cas où la 

 vibration s'effectue comme l'oscillation d'un pen- 

 dule dont l'écart maximum demeure invariable. Si 

 l'amplitude de la vibration varie avec le temps, le 

 mouvement vibratoire n'a plus de période définie; 

 il en a au moins deux : ainsi, le son d'une cloche 

 convenablement ébranlée paraît à l'oreille avoir 

 une période bien définie et une intensité alternati- 

 vement croissante et décroissante; cela tient à l'im- 

 perfection de l'organe de l'ouïe, qui ne peut dis- 

 tinguer entre les deux sons simples très voisins 

 dans lesquels on peut décomposer le son de la 

 cloche, et qui produisent des ballements réguliers 

 à la manière de deux diapasons imparfaitement 

 réglés à l'unisson. 



La cause de variation d'amplitude la jilus géné- 

 rale est l'amortissement : si un pendule oscille libre- 

 ment, les frottements qu'il éprouve de la part des 

 supports ou de l'air ambiant finissent tôt ou tard 

 p;ir l'arrêter, après avoir affaibli progressivement 

 l'amplitude de ses oscillations. 



De même, la résistance électrique d'un conduc- 

 teur peut amor/ir beaucoup les oscillations de 

 l'électricité qui cherche à reprendre sur le conduc- 

 teur sa position d'équilibre. Si le conducteur a 

 résonné électriquement sous l'action d'une source 

 d'oscillations électriques, il émet maintenant une 

 oscillation électrique amortie; le calcul montre 

 que les vibrations électriques émises par le réson- 

 nateur forment une sorte de spectre continu dans 

 lequel le maximum d'énergie correspond à une 

 vii)ration simple de période plus longue que la 

 période de la vibration excitatrice. La loi de Stokes, 

 ainsi précisée, s'applique à celte sorte de lumines- 

 cence électromagnétique. 



Pour voir dans ce phénomène de résonnance 

 électrique plus qu'une simple analogie avec la lu- 

 minescence, il faut transporter la propriété de la 



