G. SAGNAC — LUMINESCENCE ET RAYONS X 



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résistance électrique de la matière prise en masse 

 aux éléments de matière qui constituent les sources 

 rayonnantes. C'est là une pure liypothèse. 



Il y a une cause d'amortissement en dehors de 

 toute hypotiièse de ce genre: c'est Vanwrdssement 

 par rniissioii : quand un système vibrant se trouve 

 à proxiniilè d'un résonnateur, il éprouve de la part 

 du résonnateur une réaction d'autant plus éner- 

 gi(iue que l'unisson est plus exactement réalisé; 

 de là un amortissement parfois très rapide du 

 système vibrant et un changement corrélatif des 

 périodes, (l'est pour cela que la caisse de réson- 

 nance d'un diapason ne doit pas être accordée très 

 exactement à l'unisson du diapason. 



Or, le milieu extérieur à tout système vibrant 

 emprunte de l'énergie vibratoire au système à la 

 manière d'un résonnateur'. Rien n'empêche d'ad- 

 mettre que cet amortissement par émission est 

 particulièrement intense pour les vibrations ra- 

 pides qui peuvent constituer les rayons X. 



Si les rayons X émis par la lame de platine qui 

 reçoit le choc des rayons cathodiques sont formés 

 de vibrations fortement amorties, une nouvelle 

 manière d'expliquer la transformation générale 

 des rayons X en rayons secondaires se présente 

 immédiatement. 



Nous pouvons supposer qu'une particule maté- 

 rielte pp' (lig. 3) diffracte en un point quelconque 

 M les rayons X qu'elle 

 reçoit comme un obsta- 

 cle matériel difîracterait 

 un ébranlement aérien. 

 Or, une vibration amor- 

 tie tombant sur pp' at- 

 teint le point M dès 

 qu'elle a parcouru le che- 

 min pM. Mais, quand le 

 mou ve m e n t d i n lac té s u i- 

 vant pM est éteint par 

 Fig. 3. — XX, rayons de suite de son amortisse- 

 Ronlgen qui tombent sur i . »i 



la particule ;-p' ; M, point ment, le point M reçoit 

 qui reçoit les rayons X dif- encore pendant un cer- 

 fracirs suivant pM et ji'M . *^ , 



pai- la pariicule p;/. tain teuipsTébranlement 



dilVracté suivant le che- 

 min plus long ;)'M. L'ébranlement dilTracté en M 

 dure ainsi plus longtemps que l'ébranlement inci- 

 dent; il est donc moins mnorii après diffraction 

 qu'avant diffraction; les périodes des mouvements 

 pendulaires dans lesquels on peut décomposer le 

 mouvement diffracte ne sont plus identiques aux 



' Coite comparaison entre le milieu indi^fini et une caisse 

 de rcsonnaïKe résulte assez naliirellement des recherches 

 d(! M. lirillouin .. sur les vibrations propres d'un milieu 

 indélinimcut élendu extérieurement à nu c-orps solide ». 

 Comptes llendim, t. CXVll, p. 04; Annales de C/iiinie et de' 

 Phi/s!iiue, t. XXX, p. 2i5 (I8'j:;). 



périodes du mouvement incident; dans ce sens, 

 le phénomène est comparable à une luminescence, 

 bien que ce soit, à proprement parler, une dif- 

 fraction. 



De toutes manières, la généralité de ce fait que 

 les rayons X sont toujours absorbés et transformés 

 en partie, par les particules d'une matière quel- 

 conque, en rayons secondaires moins pénétrants, 

 tiendrait à l'extrême rapidité des ébranlements de 

 l'élher qui constitueraient ces nouveaux rayons. 

 Une résonnance amortie ou une difl'raction d'ébran- 

 lements amortis isolés rendraient compte de la 

 transformation des rayons X par les particules 

 des corps. 



III 



Nous pouvons alors nous proposer de trans- 

 former à leur tour les rayons secondaires en rayons 

 tertiaires, qui diffèrent des rayons secondaires 

 comme ceux-ci diffèrent des rayons X. C'est juste- 

 ment ce qui arrive. 



Entre une plaque photographique PP (fig. i) et le 



Fig. 4. — Production des rayons tertiaires. — MM, miroir 

 mélallique qui leç.oit les rayons X issus de la lame l'ocus l ; 

 lîE, éi;ran de ploujb qui arrête les rayons X, et dimt l'ipu- 

 verlure laisse passer h srai,ons secondaires S issus de MM ; 

 M'M', second miroir nictallii|uequi reçoit les rayons secon- 

 daire* S; PP, plaque photographique qui reçoit les rayons 

 tertiaires TT émis lar M'.M , Z et Z', nappés planes des 

 rayons S et des rayons T envoyés suivant les Iranclies de 

 MM et de M.\l'; z et :', traces ne Z et de Z' sur la plaque 

 photographique PP. 



métal MM qui lui envoie des rayons secondaires S, 

 plaçons un miroir métallique M'M'. La nappe plane Z 

 de rayons S ne se réfléchit pas sur M'M'. Mais le 

 métal M'M' émet à son tour des rayons T jusque 

 dans son plan Z', dont la trace z' sur PP marque 

 la limite de l'impression photographique. Ces 

 rayons tertiaires traversent les différents corps 

 plus difficilement encore que les rayons secon- 

 daires. U csl facile de les obtenir en prenant pour 



