:!is 



G. SAGNAC — LUMINESCENCE ET RAYONS X 



corps diffusant M 'M' une malière aussi légère que 

 raluminiuin, tandis que la photographie n'enregis- 

 trerait (jue difficilement une diffusion des rayons X 

 sur l'aluniinium. 



Quand la plaque photographique PP est près de 

 toucher le bord de M'M', faction photographique 

 des rayons tertiaires T peut atteindre ou même 

 dépasser raclion des rayons secondaires S. Cela 

 lient à l'absorption plus énergique qu'ils éprouvent 

 dans l'épaisseur de la couche sensible. 



IV 



La même remarque doit être faite au sujet de 

 l'action des rayons secondaires, comparée à celle 

 des rayons X. 



Il est aisé de comprendi'e que l'énergie des 

 rayons S, et a fortiori des rayons T, est faible 

 en comparaison de celle des rayons X excitateurs : 

 Faisons, en effet, tomber les rayons X sur une 

 feuille métallique MM (flg. 1 et 2). Nous pouvons 

 réduire l'épaisseur de MM jusqu'à une très faible 

 valeur sans affaiblir l'émission des rayons S. 

 Pour l'or, par exemple, e n'atteint guère qu'un 

 demi-millième de millimètre. Une couche aussi 

 mince n'intercepte qu'une petite fraction de l'éner- 

 gie des rayons X qu'elle reçoit. 



Cette mince couche e rayonne en avant des rayons 

 secondaires S, et, par sa seconde face, d'autres 

 rayons secondaires S'. Si l'épaisseur de la feuille 

 MM augmente, la seconde face emporte avec elle 

 sa couche active e et continue à rayonner des rayons 

 secondaires par transmission. Quand l'épaisseur de 

 MM est supérieure à 2 e, les deux couches actives 

 des deux faces sont séparées par une certaine 

 quantité de matière qui ne peut rien rayonner 

 au dehors. Les rayons secondaires qu'émettrait une 

 particule quelconque de cette masse profonde, si la 

 masse MM était coupée près de celte parlicule, sont 

 absorbés par la matière comprise dans une sphère 

 de rayon e dont cette parlicule occupe le centre. 



Il est assez naturel de supposer que ce rayonne- 

 ment interne, ainsi étouffe par absorption, est de- 

 venu tertiaire, quaternaire...., peut-êlre lumineux, 

 et enfin s'est transformé en chaleur. Les expé- 

 riences récentes de M. Dorn nous apprennent, en 

 effet, qu'il y a échauffement du métal sous l'in- 

 lluence des rayons X qu'il absorbe. Il est à souhai- 

 ter qu'on puisse se servir de cet échauûement pour 

 mesurer boUnnélriquement l'intensité des rayons X 

 transmis par les différents corps. Peut-être par- 

 viendra-t-on ainsi à éliminer d'importantes causes 

 d'erreur qui tiennent à la production de rayons 

 secondaires par transmission. Nous ne citerons 

 à ce sujet qu'une des conséquences les plus frap- 

 pantes de l'émission secondaire : 



Un système de deux lames minces A et B peut 

 diffuser par transmission dans l'ordre (AB) des 

 rayons secondaires beaucoup plus intenses que dans 

 l'ordre inverse (BA). Le système disposé sur une 

 plaque pholographique paraît alors, dans le pre- 

 mier cas, plus transparent pour les rayons X que 

 dans le second cas. Par exemple, avec une feuille 

 de papier noir et une mince feuille d'étain, on 

 constate que le système (papier noir, étain) est 

 plus transparent que le système (étain, papier 

 noir^ disposé à côté du premier sur la même plaque 

 photographique. Cette anomalie tient à ce que 

 le papier noir absorbe notablement les rayons 

 secondaires d'une feuille d'étain qui le louche, 

 tandis qu'il absorbe fort peu les rayons X. 



Cela nous amène à parler de l'absorption des 

 rayons secondaires par l'air. 



Disposons une pellicule photographique suivant 

 un plan incliné ou un cylindre qui touche, suivant 

 une droite, la surface plane d'un métal, et faisons 

 tomber des rayons X sur le métal à travers la 

 pellicule. A l'action photographique des rayons X 

 se superpose l'action des rayons secondaires émis 

 par le métal. Près de la surface du métal, cette 

 action secondaire peut égaler ou même dépasser 

 l'action des rayons X eux-mêmes. Mais l'action 

 secondaire diminue et devient faible par rapport 

 à celle des rayons X, dès que la région considérée 

 de la pellicule sensible est séparée du métal par 

 une épaisseur d'air de quelques millimètres. Cer- 

 taines particularités indiquent même que le mé- 

 tal émet deux ou plusieurs groupes principaux 

 de rayons secondaires, inégalement absorbés par 

 l'air, et qui sont à leur tour transformés par 

 l'air lui-même. 



On sait que l'air absorbe, bien moins d'ailleurs, 

 les rayons X et celte absorption est élective. En 

 même temps, il les dissémine, comme l'a si bien 

 montré Rontgen. Nous pouvons répéter avec l'air 

 les expériences relatives aux rayons secondaires 

 produits par transmission à travers une mince 

 feuille métallique et faire agir les rayons secon- 

 daires de l'air sur l'écran luminescent, sur la 

 plaque photographique ou enfin sur l'électroscope. 

 Comme il était probable o priori, l'air ne se com- 

 porte pas autrement que les corps solides, il ne 

 dissémine pas simplement les rayons X, il les 

 transforme, bien moins profondément, il est vrai, 

 que les corps plus denses. 



Entre l'air qui difl'use en masse et l'or qui diffuse 

 seulement dans une couche de un demi-micron 

 .d'épaisseur, on peut placer, par exemple, l'alumi- 

 nium, dont la couche active a 1 millimètre au 



