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ACADE3IIES ET SOCIETES SAVANTES 



ser correspond alors à un puits communiquant avec un 

 courant sout rrain, le tube du geyser. Ce tube suit les 

 replis du tnrrain; l'entonnoir s'élève à l'exliéniité du 

 pli terminal; aux autres extrémit 'S des plis existent des 

 pocbes de vapeur, (.omme toutes les régions à geyser 

 sont en l'orme de cuvette, on peut ^ai^ûnnabl. nient 

 supposer que l'extrémité du tube oppobée à l'enton- 

 noir affleure en un point des montagnes environnantes; 

 par ce point, de l'eau coule continuellement dans le 

 tube. Si le tube ne s'enfonce pas assez profondément 

 pour atteindre la température de vapoiisation de l'eau, 

 il se produira simplement une source iranquille d'eau 

 cbaude. Mais si le tube descend assez bas, il se forme 

 de la vapeur, qui s'accumule aux points les plus élevés 

 des plis. Cette vapeur arrête le couianl d'eau, jusqu'à 

 ce que la colonne d'eau froide accumulée dans les 

 montagnes surpasse sa résistance, la condense et réta- 

 blisse la continuité du courant. Poussé par la pression 

 exercée derrière lui, le courant est lancé dans l'enton- 

 noir du geyser et l'eau chaude située en avant s'échappe 

 jusqu'à ce que l'équilibre soit rétabli. — M. Porter 

 décrit enfin une méthode pour voir en relief les pro- 

 jection-i lumineuses. Un disque percé tourne devant 

 deux lanternes ; C'-Ues-ci projettent allernativemenf 

 deux vues stéréoscopiques sur un écran, de façon à ce 

 que les deux projections se superposent. Dans le bord 

 du disque, on a percé d'autres Irmis, au travers des- 

 quels l'obervaieu' regarde. Les troussent arranfjés de 

 façon à ce qu^ l'œil droit (ou gauche) ne puisse voir 

 l'écran qu'au moment où la vue droite (nu gauche) y 

 est projetée. Lorsque la rotation est assez rapide, 

 l'image apparaît unique, en relief et sans tremblote- 

 inenl. 



Séance du 11 Mars 1808. 

 M. J. D. Everett éludie la représentation dynamique 

 de certains phénomènes d Optique. Mans une première 

 partie, il rei-herche les pro|iriétés d'une série de parti- 

 cules égales attachées à des intervalles égaux le long 

 d'une coidn élastique sans poids unifnrméuient tendue. 

 La plus haute fréquence d'un m'iuvem-'Ut harmonique 

 simple libi e a lieu lorsque la longueur d'onde est double 

 (if lu distance commune a. Lorsque la longueur d'onde 

 croit de 2 ' à l'infini ou diminue dei " à a, la fréquence 

 tend vers 0. A chaque longueur d'onde X, entre 2 a et 

 l'inrini, coriespond une longueur d'onde \ entre 2 a et 

 ((, de telle façon qu'on a : 



La fréquence est la même pour X, et \. D'ailleurs, 

 celte différ''iice de longueur d'onde entre les deux 

 mnu>emenis n'est qu'appaiente, car, si l'on se rapporte 

 seulement au mouvement des particules, les ondes de 

 longueur X, voyageant dans une direction sont an:i- 

 loL'ù s aux tmdes de longueur X, se propageant dans la 

 direction opposée. Il eu est de même si la somme des 

 lapi'orts ci-d'-ssus. au lieu d'être égale à l'undé, est un 

 nombre entier. Par cnntre, si la diff renée de ces rap- 

 ports est un nombre fntier, les deux séries d'ondula- 

 tions se propagent dan~ le même sens. Ainsi, tout mou- 

 vement (indulatoire harmonique ^impb' d'un système 

 de particules p-ut être consid'Té comme po^s'•d mt 

 l'une qui h'onque d'une inlinité de longueurs d'onde. 

 Dans une seconde partie, l'anieur étudie les pei dules, 

 dnnt il coiisidèie neux espèces : le pendule sympa- 

 thique, formé de deux pnndules suspendus au nT'me 

 point, et le pendule double, formé d'un pi'iidule simple 

 suspen ui'à un autre problème. Le problème consi.-te 

 à recliercherun mode de vibration pour lequel les doux 

 lentilles aient des phases identiques ou opposées, de 

 façon que leurs déplaciinents soient dans un rapport 

 constant. Il exisfe deux de ces modes, l'un avec un 

 rappoit positif, l'autre avec un rapport négatif. Pour 

 les pendules sympathiques égaux en masse et en lon- 

 gueur, les périodes des deux modes de mouvement sont 

 approximativement égales ; le déplacement de chaque 



pendule suit la loi d'une courbe de battements; il est 

 maximum pour l'un quand il est minimum pour l'autre. 

 Pour les jiendules doubles, il existe également, lorsque 

 la masse inférieure est beaucoup moindre que la masse 

 supérieure, d-^s mouvements suivant la loi des batte- 

 ments, pourvu que, au début, une lentille soit au zéro 

 et l'autre dans la position extrême. Si les longueurs 

 des deux fils sont tout à fait inégales, un mode fonda- 

 mental possède approximativement la périoile du pen- 

 dule sujiérieur, l'autre celle du pendule inlV^rieur. Pour 

 obtenir d'une manière parfaite hî phénomène des bat- 

 tements, le fil supérieur doit être légèrement plus long 

 que l'inférieur et le rapport de la diflérence à la somme 

 des longueurs doit être égal au rapport de la masse 

 inférieure à la supérieure. L'auteur applique ensuite 

 les résultats obtenus à l'explication du phénomène de 

 la fluorescence. — M. R.-A. Lehfeldt a étudié les pro- 

 priétés des mélanges de liquiiles. Les expériences ont 

 été faites sur des mélanges de benzène et de toluène 

 avfc du tétrachlorure de carbone ou de l'alcool éthy- 

 lique. Les déterminations comportaient la mesure de 

 la pression et de la composition de la vapeur; ces deux 

 mesures étaient faites séparément Pour la détermina- 

 tion de la pression, on a employé la méthode dyna- 

 mique. On pèse le mélange, on prend l'indice de réfrac- 

 tion au moyen du nfraclomètre de Pulfrich, puis on 

 le jdace dans un tube bouillant, et, après avoir réglé 

 la température et la pression, on prend les observa- 

 tions à différentes tenifiératures. On mesure enfin l'in- 

 dice de réfraction du résidu, qui servira à trouver la 

 composition du mélange. Pour déterminer la composi- 

 tion de la vapeur au-dessus du mélange, on en distille 

 une )»etit» partie qu'on analyse ensuite. Linebar^^er 

 avait trouvé que la pression partielle du benzène et du 

 toluène dans les mélanges est simplnment proportion- 

 nelle au pourcentage moléculaire. Les expériences de 

 M. Lelifeldt ne vérifient pas cette conclusion; on en 

 déduit que la méthode de Linebarger pour la détermi- 

 nation des poids moléculaires est incorrecte. 



Séance du 2b Mars 1898. 



M. A. Camptell Swinton a étudié la circulation de 

 la matière gazeuse dans un tube de Crookes. Pour cela, 

 il observe la direction et la vitesse de rotation d'un 

 radiometre de mica, monté sur une glissière perpendi- 

 culaire à la ligne joignant les électrodes. Si le radiome- 

 tre est placé entre la plaque plane et les électrodes, il 

 tonne dans une direction indiquant un courant de la 

 cathode à runndf; si l'on déplace le radiometre sur la 

 gli-siè.e, il arrive à un point où la rotation Cfsse; au 

 delà de ce point, la rotation est renversée, mais la 

 vitesse est beaucoup plus fa ble. Ce renver-ement ne 

 s'observe qu'aux hauts dngrés df vide; il indique la 

 piésence d'un courant allant de l'anO'le à la cathode. 

 Ce courant hsI charj^é positivement; il est extérieur au 

 courant calhod qi.e. L'auteur suppose qu'aux faibles 

 de^jrés de vide la décharge passe à travers le tube en 

 se communii|uant de molécule* à molécules. Aux vides 

 élevés, par entre, l'électricité est transportée par les 

 atomes qui vont de l'a^ ode à la cathode ou vicf versa 

 en 'raiisportant des charges positives ou l'égalives. — 

 M. "V. Boys croit que le mouvement du radiometre n'est 

 pas dû uniquement au choc des particules matérielles, 

 celles-ci di-v nani rares aux vides élevés. — M. Camp- 

 bell Swinton répond une, si If nombre des particules 

 est l'Ciit, leiii viles-e est considérable et suflisante pour 

 l'utraîner les aile- du ladiouiètre. Ces expéii^nces sont 

 une C'inliimation de la théorie du boinhardemHnt de 

 Cronkes. — M. A. Stansfleld communique ses recher- 

 ches sur les pyroniètres thermoélectriqucs. On désire 

 souvent examiner en détail les variations de tempéra- 

 ture qui ont lieu aux environs du point de fusion ou de 

 sididificalion d'un métal. Pour cela, il est nécessaire 

 d'employer un système qui donne à plus grande échelle 

 la courte série de températures qui contient ce point 

 particulier. Dans ce but, l'auteur dispose parallèlement 

 deux galvanomètres, dont les déviations sont enregis- 



