ACADÉMIES ET SOCIETES SAVANTES 



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nacétate d'éthylc. Son sel de baryum s'obtient de la 

 m^me manière que \e sel de baryum du dérivé amy- 

 lique correspondant, et jouit de propriétés analogues. 

 — M. Tétry a condensi' le chlorure de phényloxanlhra- 

 nol, obtenu à l'élat pur par MM. Haller et (ùiyot, res- 

 peclivenicnt avec le pliénélol, l'anisol, la diniétliylani- 

 line et la diéthylaniline, en présence de chlorure d'alu- 

 minium. Il a obtenu ainsi l'èlho.xydiphénylanthrone, la 

 mélhoxydiphénylanthrone, la diméthylamidodiphényl- 

 anthrone et la diéthylamidodiphénylanthrone, de for- 

 mule générale : 



^'^' ,C"II' — R 



\ C / 



\co/ 



]{ élant OC»H-, OCIP, Az{CH")=, Az(C=H=)=. — M. G. Fa- 

 vrel obtient, en additionnant à la solution aqueuse de 

 chlorure de télrazodipbényle, du cyanacétate d'éthyle 

 sodé, puis de la soude en excès, et neutralisant par les 

 acides, un précipité qui, desséché, est insoluble dans 

 les dissolvants usuels. Sa solution dans l'aniline bouil- 

 lante donne par refroidissement des cristaux fondant à 

 204-206", et qui possèdent la composition de la diphé- 

 nylhydrazone cyanacétate d'éthyle. La diphénylhydra- 

 jîone cyanacétate de méthyle constitue des cristaux 

 microscopiques Jaunes, qui fondent en se décomposant 

 Ters 270". L'orthoditolylhydrazone cyanacétate «i'éthvle, 

 obtenue d'une façon analogue, est soluble dans le chlo- 

 roforme, d'où elle cristallise en lamelles microsco- 

 piques qui, chauffées lentement, fondent à 224-226°. 

 Chauffé brusquement à 180°, ce corps fond, se solidifie 

 •de nouveau, puis fond à 224-226°. Soumis pendant 

 longtemps à l'action de l'alcool bouillant, le corps pri- 

 mitif donne le produit fondant à 224-226°, de même que 

 ■si on effectue la cristallisation dans l'aniline bouil- 

 lante. L'orihodiiolylhydrazone cyanacétate de méthyle 

 forme de petits cristaux bruns fondant avec décom- 

 position à 270". Tous ces élhers donnent des dérivés 

 •disodés, qui s'obtiennent anhydres en les agitant avec 

 de l'alcoolale de sodium. Ils se dissolvent aussi dans 

 les solutions aqueuses alcalines. L'acétylacétone donne 

 dans les mêmes conditions : la diphénylhydrazone acé- 

 tylacétone, que l'aniline bouillante laisse déposer en 

 cristaux brunâtres fondant avec décomposition à 2o8- 

 260", et la ditolylhydrazone acétylacétone, c[ui cristal- 

 lise dans l'aniline, en cristaux rouges qui fondent à 

 2o0-252" en se décomposant; ces deux derniers com- 

 posés ne se dissolvent pas dans lu soude comme les pré- 

 cédents. X. Haller. 



SOCIÉTÉ ROYALE DE LONDRES 



1° SCIENXES PHYSIQUES 



Jas^adis Cliiintler llosc : Influence de l'épais- 

 seur de la lame d'air sur la réflexion totale des 

 radiations électriques. — L'auteur rappelle d'abord 

 le principi' de ses précédentes expériences. Deux demi- 

 cylindres de la substance à étudier sont séparés par 

 une lame d'air; une radiation électrique envoyée sur 

 le premier demi-cylindre traverse la lame d'air et le 

 ■second cylindre, ou se réfléchit totalement à la surface 

 de la lame d'air. Dans les expériences suivantes, l'auteur 

 a cherché à déterminer l'épaisseur minimum de la lame 

 d'air qui produit encore la réflexion totale; celle-ci est 

 fonction de l'angle d'incidence et de la longueur d'onde 

 •de la radiation. 



I. Influence de l'avgle iFincidence. — L'appareil em- 

 ployé est semblable au précédent. Les deux demi- 

 cylindres sont en verre et placés au centre d'un cercle 

 gradué; au foyer du premier se trouve le radiateur, à 

 l'opposé le récepteur. L'épaisseur primitive de la lame 

 d'air est de 2 centimètres; elle est sulfisante [lour pro- 

 duire la réflexion totale. Si l'on commence l'expérience 

 avec un angle d'incidence de .'iO" (légèrement [dus grand 

 que l'angle critique), le récepteur n'est pas affecté ; si 

 l'on rapproche alors les deux demi-cylindres, à un cer- 



tain moment la réflexion totale n'a plus lieu, la radia- 

 tion commence à traverser le second demi-cylindre, et 

 est ])erçue au récepteur; on a alors atteint lépaissinir 

 minimum pour la réflexion totale avec l'angle d'inci- 

 dence de 30°. On augmente ensuite progressivement 

 l'angle d'incidence et on observe les éjiaisseurs minima 

 correspondant à chaque angle. Voici les résultats obte- 

 nus : 



ANGLIÎ d'inCIDENCK 



MISSEUR MINIMUM DE I-'AIR 



pour la réflexion totale 



Entre 14 et 13" 



» 10,3 et 9,9° 



7,6 et 7,2 ■ 



On voit donc que l'épaisseur minimum pour la réflexion 

 totale diminue quand l'angle d'incidence augrat-nte. 



IL Influence de la longueur d'onde de la radiation. — 

 Pour cette étude, l'auteur a dCi modifier légèrement son 

 appareil. Si l'on coupe un cube de verre par un plan 

 diagonal, on oblient deux prismes qu'on peut séparer 

 parune légère couche d'air (fig. 1). Une radiation entrant 





perpendiculairement à un côté sera ou réiléchie totale- 

 ment, ou en partie réfléchie par la couche d'air, et en 

 partie transmise pour ressortir par le côté opposé. Deux 

 récepteurs, placés à 90° et à l'opposé du radiateur, 

 mesureront ces deux parties de la radiation. L'appareil 

 peut être disposé comme le montre la ligure 2. Pour 



Fig. 2. — Appareil pour l'étude de la réflexion totale des 

 radiations électriques. — L, radiateur; PP' prismes de 

 verre ; A et B, positions du récepteur. 



obtenir différentes longueurs d'onde, l'auteur s'est servi 

 de trois radiateurs R,, R., R,; les longueurs d'onde n'ont 

 pu être mesurées; on savait simplement que R, donnait 

 les ondes les plus longues et R3 les plus courtes. Voici 

 les résultats obtenus "pour un angle d'incidence fixe 

 de 4o° : 



DISTANCE 



entre les surface 

 (le la décharge 



10,1 n-n 

 7,6 



ÉPAISSEUR MINIMUM 



Entre 10.3 et 9,9 mm 



— 7,6 et 7.2""" 



— .5,9 et 0,4""" 



L'épaisseur minimum nécessaire à la réflexion totale 

 croit donc avec la longueur d'onde ; elle semble être pro- 

 portionnelle à la distance des deux surfaces entre les- 

 quelles se produit la décharge oscillatoire. 



III. Relation entre la partie transmise et la partie réflé- 

 chie de la rudiaiion quand l'c/jaisseur de la couche d'air 

 ^arie. — Lorsqu'on dépasse l'épaisseur minimum de la 

 couche d'air pour la réflexion totale, on observe que le 

 faisceau réfléchi ne disparait pas complètement pour se 



