H. BUNTE — LES PROGRÈS RÉCENTS DE L'ÉCLAIRAGE PAR LES FLAMMES 



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(lovienl à peine incandescent et n'émet que peu de 

 lumière; la température, même aux points où elle 

 est le plus élevée, reste fort au-dessous du point 

 de fusion du platine. Au contraire, un til de pla- 

 tine très fin porté dans la même tlamme, fondra en 

 (liiehjues points. La raison en est évidente : par 

 suite de l'étroite section du fil, la chaleur se répand 

 lentement par conductibilité et le fil peut être porté 

 à la température maxima de la flamme, tandis que 

 dans un fil plus gros ou dans le manchon, la cha- 

 leur se dissipe tout de suite sur l'étendue entièr(! 

 du métal et lui communique une température 

 moyenne médiocrement élevée. 



Si donc on parvenait à disséminer la substance 

 catalytique (platine ou cérium) sur un corps mau- 

 vais conducteur de la chaleur, il est à peu près 

 certain que l'émission lumineuse correspondrait, 

 dans ces conditions,;"! la température maxima de la 

 flamme. Ce rôle de support mauvais conducteur 

 est précisément rempli, dans le manchon Auer, par 

 l'oxyde de thorium qui, pendant l'incinération, se 

 forme, par la décomposition du nitrate, en une 

 masse boursouflée, constituée par des filaments ex- 

 trêmement fins. Au contraire, l'oxyde de cérium, 

 également obtenu par la décomposition du nitrate, 

 se présente sous une forme très peu poreuse. Que 

 va-t-il donc se passer pendant la décomposition du 

 mélange de nitrates, tel qu'il est employé dans la 

 préparation des manchons Auer? Les particules 

 d'oxyde de cérium vont se trouver réparties sur 

 des milliards de filaments d'oxyde de thorium. 

 Quand le manchon sera porté dans la flamme du 

 bec Bunsen, ces particules d'oxyde de cérium at- 

 teindront une température bien supérieure à la 

 température moyenne de la flamme et qui dépas- 

 sera de beaucoup 2.000°; l'éclat de ces particules 

 deviendra donc extrêmement grand, car il croît à 

 peu près comme la 5° puissance de la température. 



On sera tenté d'objecter tout d'abord à cette 

 exidication que la masse de l'oxyde de cérium, 

 formant environ 1 "/„ du poids du manchon, est 

 bien faible. Mais il est aisé de voir que le fait n'est 

 pas du tout improbable, si on le compare à ce qui 

 se passe dans les flammes de gaz ordinaires. 



D'après Davy, l'éclat des flammes de gaz est dû 

 aux particules de charbon, qui, produites par la 

 décomposition du gaz, se trouvent portées à l'in- 

 candescence. Admettons que la totalité du char- 

 bon renfermé dans la benzine, la moitié de celui 

 renfermé dans l'éthylène, qui constituent les por- 

 tions éclairantes du gaz, soient mises en liberté. 

 Un litre de gaz de bonne qualité fournira ahirs 

 o milligrammes de cliarbon environ. Le volume 

 d'une flamme brûlant 150 litres à l'heure et don- 

 nant un éclairement de 20 bougies, est d'environ 

 2 centimètres cubes; elle renferme donc quelque 



chose comme O"^'',! de charbon, et cette (juaiitilé 

 minime portée au blanc suffit à produire l'éclaire- 

 ment. Or, la quantité d'oxyde de cérium dans le 

 manchon .\uer est d'environ A milligranmics, soit 

 quarante fois plus grande que la quantité de char- 

 bon, à l'état libre, dans une flamme de bec papillon. 



L'oxyde de thorium n'a aucun rôle direct dans 

 l'éclairement, pas plus que l'hydrogène, le for- 

 mène, ou l'oxyde de carbone, qui forment 95 °/„ 

 du gaz de l'éclairage. Son rôle est uniquement 

 celui d'un support très divisé, permettant de dissé- 

 miner dans la flamme les particules d'oxyde de 

 cérium en les isolant au point de vue calorifique. 

 Si l'oxyde de thorium exerçait les mêmes actions 

 catalytiques que l'oxyde de cérium, la combustion 

 s'étendrait sur toute la surface et l'élévation de 

 température locale n'existerait plus : l'éclat dimi- 

 nuerait, comme le prouvent les expériences faites 

 avec les manchons d'oxyde de cérium pur. Un à 

 deux centièmes d'oxyde de cérium dans le man- 

 chon sont suffisants ; une quantité plus grande ne 

 peut être qu'inutile ou nuisible. 



Avec le temps, le pouvoir éclairant du manchon 

 diminue : cette diminution s'explique facilement 

 d'après ce qui précède, tant par la destruction d'une 

 partie des filaments de thorium que par le dépôt 

 sur le manchon de poussières qui en accroissent la 

 conductibilité calorifique. 



Si tel est le rôle des oxydes de thorium et de 

 cérium, ne serait-il pas possible de substituer à 

 ces substances rares et coûteuses des substances 

 plus faciles à se procurer? Il n'y a pas certes d'im- 

 possibilité absolue, mais le choix est nécessaire- 

 ment fort restreint. Nous ne connaissons, en effet, 

 au moins à l'époque actuelle, qu'un petit nombre 

 de substances, réfractaires aux plus hautes tempé- 

 ratures des flammes, qu'on puisse obtenir facile- 

 ment sous forme de filaments à la fois suffisamment 

 fins et suffisamment solides. 



Puisque l'élévation de température est la cause 

 principale du pouvoir éclairant, tout ce qui la favo- 

 risera augmentera ce pouvoir éclairant. Or, parmi 

 les facteurs qui concourent à l'élévation de la tem- 

 pérature d'une flamme, vient en première ligne 

 une alimentation d'air suffisante. Dans le cas parti- 

 culier qui nous occupe, il faut que la combustion 

 soit coni[)lète dans la zone où se trouve le manchon. 

 Or, la quantité d'air appelée par le gaz dans la 

 flamme d'un bec Bunsen, n'est guère que la moitié 

 de la quantité que nécessiterait une combustion 

 complète : il faut donc que de l'air afflue aussi des 

 régions environnant la flamme vers l'intérieur de 

 cette flamme. Avec les manchons primitifs, fei'més 

 à la partie supérieure, cet afflux d'air est contrarié 

 par les courants des gaz provenant de la combus- 

 tion, qui sont forcés de suivre les mêmes directions. 



