AIME WITZ — LE MOTEUR DIESEL 



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neur de l'iiivention du moteur à fçaz à combusiion 

 et haute compression. 



L'idée a été reprise depuis et développée par 

 Braylon, Simon, Foulis, Crowe, Hirsch, Gardie, 

 Vermand, etc; elle n'a peut-être pas produit tout 

 ce qu'on pouvait en attendre, mais la cause de cet 

 insuccès relatif se trouve dans le merveilleux essor 

 des moteurs à explosion, qu'Otto a si admirable- 

 ment perfectionnés en 187G. 



Le moteur à combustion n'est pourtant guère 

 inférieur en théorie au moteur à explosion : je l'ai 

 démontré, en 1883, dans mes Eludes sur les moteurs 

 ù gaz io)inanl', et je demande à rappeler ici la 

 théorie que j'ai donnée alors des moteurs à com- 

 bustion. 



Le cycle des moteurs à combustion est limité par 

 deux parallèles à Taxe des volumes et par deux 

 hyperboles adiabatiques. Dans une première phase 

 d'opérations AB (fig. 1), le mélange de gaz et d'air. 



Kig. 1. — Cycles des moteurs à combustion. 



pris à la pression atmosphérique H et à la tempéra- 

 ture t, est comprimé adiabatiquement jusqu'à la 

 pression -k et à la température 6. 

 On a: 



Le mélange passe ensuite sur un briileur, au 

 contact duquel il s'enflamme progressivement à 

 pression constante, s'élevant ainsi de la tempéra- 

 ture 6 à la température T. La chaleur fournie le 

 long de BG est égale à 



Q, = C(T — 6), 



G étant la chaleur spécifique des gaz à pression 

 constante. 



Vient ensuite une détente adiabatique CD, rame- 

 nant la pression de ir à H ; la température /', à la 

 fin de cette détente, est donnée par la relation : 



Le cycle se ferme par une soustraction do calo- 

 rique Q,, .sous pression constante, à la fin de 



' Annales de Chimie et de Physique, 5° série, t. XXX. 



laquelle la températurt; est de nouveau redevenue 

 égale à t : 



Q, = C (/'-/). 



Le rendement théorique de ce cycle est facile à 

 calculer d'après ces données : 



^ _ 0, — Q, _ C(T — 6) — C (/' — ')_,_ l' — t 



T — a' 



Mais nous avons : 



C(T — 6) 



Donc: 





p^l 



Ge rendement est inférieur à celui du cycle de 

 Carnot, qui nous donnerait, entre les températures 

 extrêmes T et /, T étant évidemment plus grand 

 que 6 : 



Toutefois, nous pouvons faire remarquer que T 

 différera de d'aussi peu que l'on voudra, ce qui fait 

 qu'à la limite le rendement de notre cycle tendra 

 à devenir égal au rendement maximum du cycle 

 de Garnot ; observons encore que ce rendement est 

 indépendant en valeur absolue de T, qui ne figure 

 pas dans notre formule. Disons aussi que le travail 

 croît avec la valeur de T, donc avec la durée de la 

 combustion. 



Ges conditions sont éminemment favorables aux 

 applications pratiques du cycle que nous venons 

 de décrire. En effet, nous voyons d'abord que la 

 puissance d'un moteur se règle aisément par la 

 durée de la combustion et par la quantité de cha- 

 leur cédée dans la phase correspondante. Le ren- 

 dement étant néanmoins indépendant de T, il sera 

 le même à pleine et demi-charge, propriété pré- 

 cieuse à laquelle les praticiens attachent, avec 

 raison, le plus grand prix. Un tel moteur pourrait 

 avoir des dimensions relativement exiguës, attendu 

 que l'aire du cycle devient facilement aussi grande 

 que celle des moteurs à explosion. La douceur de 

 sa marche serait d'ailleurs remarquable, vu que la 

 pression reste constante, comme dans les machines 

 à vapeur, durant toute la phase d'admission. Le 

 cycle théorique est enfin aisément réalisable. 



C'est la valeur de 6, et par conséquent le degré 

 de compression, qui fait le rendement de ce cycle. 

 Or, suppons que l'on puisse comprimer à 230 at- 

 mosphères; dans ce cas, nous aurions : 



= / X (230)0.23 = / X 3,56, 



et 



Ce rendement extraordinaire est le résultat de 

 l'énorme compression supposée; il n'a pas d'autre 

 cause. 



