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AIME WITZ — LE MOTEUR DIESEL 



Mais on pourrait se contenter d'une compression 

 moindre; or, pour 3o atmosphères, on trouverait 

 encore que p serait égala 0,557. 



Retenons ces chiffres et aI)ordons maintenant 

 l'étude du cycle de M. Diesel. 



Ce savant s'est donné pour objectif d'améliorer 

 encore le rendement du cycle des moteurs à com- 

 bustion, et, pour cela, il a cherché à se rapprocher 

 des conditions du cycle de Carnolen fournissantle 

 calorique non plus à pression constante, mais à 

 température constante; en d'autres termes, la 

 ligne parallèle à l'axe des volumes est remplacée 

 par une hyperbole isothermique. C'est ainsi que 

 M. Diesel a été amené à formuler ce principe ; que le 

 conibmtible doit être introduit dans le cycle graduel- 

 lemenl, de façon à ce que la chaleur développée par là 

 combustion se transforme en'Jravail de détente au fur 

 et à mesure de sa production. Je reconnais que le 

 principe est très rationnel, mais je suis forcé de 

 dire qu'il n'est pas nouveau et que le fait ne l'est 

 pas davantage, puisqu'ils correspondent l'un et 

 l'autre à la définition même d'une détente isother- 

 mique. 



La détente isothermique au contact du foyer a 

 une autre conséquence : c'est que la température 

 maximum du cycle doit être atteinte à la fin de la 

 compression adiabatique constituant la première 

 phase du cycle. M. Diesel trouve ainsi l'occasion de 

 formuler un autre principe, qui est le suivant; La 

 température de combustion ne doit pas se produire par 

 et pendant la combustion, mais avant elle et indé- 

 pendamment d'elle, uniquement par une ignition mé- 

 canique. Rien de bien nouveau non plus dans la 

 première partie de cette formule, qui est aussi impli- 

 citement renfermée dans les conditions mêmes du 

 cycle de Carnot. 



Mais, du moment que la compression adiaba- 

 tique développait la température maximum, il de- 

 venait impossible de soumettre un mélange ton- 

 nant à celte compression, car il eût fait explosion 

 dans le cylindre compresseur. Il fallait donc ne 

 comprimer ainsi que de l'air pur et y introduire le 

 gaz combustible seulement après compression : la 

 combustion de ce dernier s'opérait donc spontané- 

 ment par ignition mécanique, donc sans allumage. 

 Cette indication de l'introduction du combustible 

 dans le cylindre moteur à la fin de la compres- 

 sion adiabatique, ayant pour effet un allumage 

 spontané, constitue, pour moi, la plus grande ori- 

 ginalité de l'invention de M. Diesel, et je la consi- 

 dère comme sa caractéristique principale. 



Pour obtenir le rendement maximum du cycle de 

 Carnot, il fallait encore prolonger la détente adia- 

 batique jusqu'à la température initiale t et ter- 

 miner la série des opérations par une compression 

 isothermique à cette même température. Le cycle 



réalisé est dès lors celui de la figure 2, sur lequel 

 nous avons marqué les températures correspon- 

 dant aux points A, B, G et D. C'est en somme tout 

 simplement le cycle de Carnot, limité par deux iso- 

 thermiques et deux adiabatiques, si toutefois on 



'B( T) 



D '.t ' 



Fig. 2. — Cycle de Carnot idéal, qtii donnerait un rende- 

 ment maximum. 



peut admettre la réalité de ces opérations succes- 

 sives adiabatiques et isothermiques dans un même 

 cylindre et au contactd'une même paroi. Inutile de 

 . dire que le rendement de ce cycle serait maximum. 

 Mais on se heurtait à une grosse difficulté en 

 voulant opérer de la manière que nous venons de 

 dire. En effet, pour atteindre, par la seule compres- 

 sion adiabatique AB, la température T, capable 

 d'enflammer spontanément le combustible à son 

 introduction, il eût fallu développer une pression 

 énorme, inadmissible en pratique, même pour 

 M. Diesel, qui ne recule pourtant pas devant ces 

 pressions : il l'a triomphalement démontré. On 

 chercha à tourner cette difficulté; or, la pre- 

 mière compression DA isothermique contribuait à 

 élever la pression sans intervenir dans l'élévation 

 de température; elle était donc, dans l'esprit de 



D:t) 



Fig. 3. — Cijcle théorique de M. Diesel. 



M. Diesel, nuisible dune part et inutile de l'autre. 

 On l'abandonna, et les deux temps DA et AB furent 

 remplacés par une seule opération adiabatique. 



Le cycle théorique Diesel est dès lors celui de la 

 figure 3, de contour BCD, formé de deux adiaba- 

 tiques CD et DB et d'une isothermique BC. 



