ACADEÎIIIES ET SOCIETES SAVANTES 



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L'appareil de raiiiortissenient se trouve au-dessous do 

 la hase. La sensibilité de riiistrumeiit dépend principa- 

 lement du lîl de suspension. Un lil de quartz ai'genté 

 d'un diamètre de 3b rji lit trouver une déviation de 

 700 millimètres, la dislance de léchelle étant 2 mè- 

 tres, en commutant un élément de Clarke, la charge 

 des ailes étant 180 volts; après trois oscillations, l'équi- 

 libre fut rétabli en 30 secoudes. Mais le poids total porté 

 par le lîl étant 20 grammes, on peut se servir d'un lil 

 de 24 |JL, ce qui multiplie la déviation par 16, et le temps 

 d'oscillation par i. Si l'on n'a pas besoin d'une f,'rnn<le 

 sensibilité, un lil de platine détrempé dans la llanime 

 d'une bougie (Hallwachs) est à préférer. Les observa- 

 tions faites avec le nouvel instrument sont destinées à 

 comparer une série d'éléments de Clarke, construits 

 d'après les préceptes de M. Kahle {Wied. Aiin., t. LF, 

 p. 203, 1894), à un élément normal de Clarke fourni par 

 M. R. Fuess de Stejjlitz, près de Berlin, et contrôlé dans 

 le PhysiktiHsch-Teclinische Reklisanstalt. Pour les résul- 

 tats de ces observations on compare l'original. — M. H. 

 Haga communique encore, au nom de M.C.-H. 'Wind, 

 une note : Sur l'influence des dimensions de la smme de 

 lumière dans les piténoménes de diffraction de Fi'esnel et 

 sur la diffraction des rayons de HOntgen. La découverte 

 de l'illusion optique mentionnée dans les comptes 

 rendus de la session précédente (Revue ç/dnérnie des 

 Scieiices, t. IX, p. 631), a fourni à l'auteur l'explication 

 de quelques difficultés que les expériences antérieures 

 sur la diffraction des rayons X n'avaient pas résolues. 

 Cependant, cette même illusion optique renverse la 

 conclusion de la grande probabilité de la nature ondu- 

 latoire de ces rayons. Donc il est nécessaire qu'on étu- 

 die de nouveau la manière dont l'influence de l'illusion 

 optique s'entremêle à celle de la largeur de la fente 

 lumineuse, dont la théorie, quant aux apparences des 

 images de diffraction, a été donnée par l'auteur. Celle 

 étude nouvelle, avec les expériences qu'elle exigeait, a 

 mené à la conclusion incontestable que les rayons X 

 ne peuvent être de nature ondulatoire, à moins qu'ils 

 n'aient une longueur d'onde inférieure à 0,2 micron. 

 D'autre part, un examen minutieux des images obte- 

 nues a fait remarquer trois instances, faibles il est vrai, 

 mais indépendantes entre elles, en faveur de la pré- 

 somption que des expériences ultérieures me' Iront en 

 évid'-nce une longueur d'omle de 0,1 à 0,2 micron pour 

 les rayons X. — M. H. Kamerlingh Onnes présente, au 

 nom de M. E. van Everding'en, une communication : Les 

 pht'noménes galvanoini>triques et Ihermomagnétiques dans 

 le bismuth. Récemment M. Riecke a donné une explica- 

 tion des phénomènes en question en supposant qu'un 

 courant galvanique est toujours accompagné d'un cou- 

 rant de chaleur, et réciproquement. En représentant 

 respectivement par (h, — v), (gp, g,,) les vélocités des par- 

 ticules positives et négatives, d'abord pour un abais- 

 sement du potentiel d'une unité électromagnétique par 

 centimètre, ensuite pour un abaissement de la tempé- 

 raliiri' d'un degré centigrade par centimètre, il trouve 

 >ui ( (s^ivement : pour le coefficient a de la différence 

 ;.'.ilvariuméirique de température (différence de tempé- 

 rature par unité de largeur et unité d'abaissement <lu 

 potentiel sur l'unité de longueur dans un champ magné- 

 tique égal à l'unité), pour le coefficient b de la rotation 

 des liâmes équipolentielles dans le phénomène de Hall, 

 pour le coefficient c de la différence de potentiel Iher- 

 momagnétique et le coefficient d de la différence de tem- 

 pérature thermomagnétique, les relations : 



UV ill + l'i 



- V'9p (J,,On [U + Vj 



1 



ugn + Vf/i, 



Elles permettent de calculer u, v, g,,, gn, si les quan- 

 tités «, 6, c, d ont été observées. En particulier pour 

 bismuth, il trouve gj,=:g„. D'après M. van Everdingen, 

 ce résultat est inexact; pour le prouver, il examine des 



expériences de MM. von Ettinghausen et Nernst. — 

 Ensuite, M. Onnes présente, au nom do M. Ch.-M.-A. 

 Hartman, une communication : Sur la composiliun et 

 tes volumes des phases coexistantes de mélanges de chlo- 

 rure de mcthyle et d'acide carbonique. La théorie des 

 mélanges, développée par Van der Waals, a suscité un 

 grand nombre d'expériences. Ainsi, M. Kuenen a déter- 

 miné les lignes isothermiques pour trois mélanges dif- 

 férents de chlorure de méthyle et d'acide carbonique à 

 l'état gazeux pour être à même de construire la surface *F 

 jusqu'à la courbe limite des différentes températures et 

 pour obtenir des données par rapport aux coefficients «i.j 

 et èi,2; de plus, il a étudié, pour diverses substances, 

 les phénomènes dans le voisinage du point de plisse- 

 ment, phénomènes qui, par les lignes connodales, sont 

 assez bien connus à présent. Cependant, il reste à étu- 

 dier le mouvement d'un premier pli continu à travers 

 la surface et à indiquer exactement les phases coexis- 

 tantes. Si l'on connaît la composition et les densités de 

 ces phases à une certaine température, on peut cons- 

 truire la projection de la lif,'ne connodale sur le plan 

 des XV, où a;<l se rapporte à la composition (x chlo- 

 rure de méthyle sur f — x acide carbonique), et v repré- 

 sente le volume, et indiiiuer dans celte figure les pro- 

 jections des tangentes qui joignent sur la surface les 

 phases coexistantes. La communication présente de 

 l'auteur a pour but d'en fournir les données; ses résul- 

 tats numériques sont résumés en deux graphiques. 

 Pour la température de 9°,i) C, la pression de vapeur p 

 de la phase liquide se déduit avec une grande approxi- 

 mation de la formule p^p, (I — x)-{-p.x, où p, et p, 

 sont les pressions de vapeur des composantes. — M. C.-A. 

 Lotory de Bruyn : Ln condition des substances gélati- 

 noides insolubles dans l'eau. La condition collo'idale de 

 la matière est importante à plusieurs titres, car les pro- 

 cessus vitaux se développent pour la plupart dans un 

 milieu colloïdal ou entre des colloïdes; le rôle des 

 corps colloïdes dans l'osmose est universellement re- 

 connu, etc. Tandis que M. J.-M. van Bemmelen s'est 

 occupé à maintes reprises des propriétés des mélanges 

 colloïdaux eux-mêmes, l'auteur a étudié l'influence 

 exercée par un hydrogel sur la condition physique de 

 substances amorphes insolubles dans l'eau, qui se for- 

 ment dans un milieu colloïdal comme l'hydrogel. Ses 

 expériences ont été provoquées par des phénomènes 

 antérieurs, observés dans la pratique journalière du 

 laboratoire, comme la non-apparition d'un précipité 

 métallique en présence de la gomme ou dans une solu- 

 tion gélatineuse, etc. D'après l'auteur, l'explication de 

 ces phénomènes, se basant sur l'idée que les corps 

 formés restent en suspension, manque de précision. 

 Après un aperçu historique des travaux de MM. E. Cohen, 

 Gaedicke et Carey Lea, il énonce le théorème que la 

 gélatine empêche la précipitation visible de corps 

 amorphes, mais pas ou à un moindre degré celle des 

 corps cristallins. Ensuite, il s'occupe du degré de divi- 

 sion de la matière, du phénomène de la réflexion inti'-- 

 rieure ou de la fluorescence et des réactions chimiques 

 à l'aide des substances gélatinoïdes. — MM. H. Behrens 

 et H. Bancke : Examen chimique et microscopique du 

 métal antifriclion de M. Habbits. Par un lent refroidisse- 

 ment, cet alliage de 82Su, OSb, 9Cu se décompose en 

 trois composantes, jouissant d'une faculté de fusionner 

 différente : 1° un fluide-mère très riche en étain et 

 presque amorphe ; 2° des cristaux cubiques (probable- 

 rnent des rhomboèdres cubiques) d'un alliage d'étain et 

 d'antimoine légèrement attaqué parHCl; 3° des groupes 

 radiaux de petites barres très fragiles de plaques hexa- 

 gonales de bronze jaune blanchâtre. Pour la séparation 

 des trois composantes, l'alliage refroidi fut pressé entre 

 des plaques chaudes en fer, ce qui fit écouler l'étain 

 contenant 3 "/o de cuivre et 3 "/o d'antimoine, de 

 manière que le restant, à peu près solide, se composait 

 de cristaux que nous venons d'énumérer; ce reste fut 

 attaqué par HCl et lavé avec de l'eau. In alliage (90Sn, 

 lOSb), soumis à ces actions, livrait les mêmes cristaux, 

 correspondant à la formule SbSn, (trouvé : Sli 3.'!. 7" ,, ; 



