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ACADEMIES ET SOCIETES SAVANTES 



L'aimant est placé au-dessous d'une balance très 

 sensible donnant le dixième de milligramme; à l'un des 

 fléaux est suspendu un fil, traversant l'un des plateaux 

 et soutenant une balle B dans le champ de l'ainiaut. Si 

 la balle est équilibrée par des poids, puis qu'on excite 

 l'aimant, la balle est soumise à une force ascendante 

 ou descendante, se traduisant par une diminution ou 

 une augmentation de poids, suivant qu'elle est diama- 

 gnétique ou paramagnétique. Si W est le gain ou la 

 perte de poids, V le "volume de la balle, H la force du 

 champ en son centre et dH/dx le degré de variation du 

 champ dans la direction verticale, l'équation 



981 W = /f,YH ^. 



ax 



donne la valeur de la susceptibilité magnétique appa- 

 rente ft, du corps dans l'air. 

 Pour appliquer la méthode, il est nécessaire de 



connaître la 

 valeur du 

 champ H le 

 long de l'axe 

 vertical de 

 l'aimant, et 

 aussi la va- 

 leur du 

 champ pour 

 divers courants exci- 

 tateurs. C'est l'objet 

 d'une investigation 

 préliminaire, qui se 

 fait au moyen d'une 

 petite bobine explora- 

 trice reliée à un gal- 

 vanomètre balistique. 

 Celle-ci est promenée 

 dans l'axe depuis l'ex- 

 trémité polaire du no- 

 yau jusqu'à une liau- 

 teurde lOcentimètres. 

 Soit X la <listance en 

 centimètres d'un point 

 quelconque de l'axe 

 à l'extrémité polaire; 

 les tables construites 

 au moyen des me- 

 sures balistiques don- 

 nent la valeur du 

 champ H |)our chaque 

 valeur de ,r. La va- 

 leur de rfH/fte, c'est- 

 à-dire le degré de va- 

 riation du champ, peut 

 être déterminée d'a- 

 près la courbe de H 

 en fonction de x. 



Les corps dont les 

 auteurs se sont servis 

 dans leurs expérien- 

 ces, sont:!" une lialle 

 d'argent; 2» une balle 

 de cuivre [ilus petite; 

 .3"" plusieurs boules de 

 verre creuses conte- 

 nant un peu de mercure; 4° une balle de bismuth. 

 Un certain nombre d'expériences préliminaires et 

 de contrôle ont été faites avec ces corps et divers 

 liquides de susceptibilité magnétique connue. Dans 

 chaque expérience, cinq pesées ont été faites : 1° pe- 

 sée de la balle dans l'air, aimant non excité; '2° pe- 

 sée de la balle dans l'air, aimant excité; 3° pesée 

 de la balle dans l'eau, aimant non excité; 4° pesée de 

 la balle dans le liquide en expérience, aimant non 

 excité; 5° pesée de la halle dans le liquide, l'aimant 

 étant excité par un courant et la jiosition de la balle 

 dans le champ étant exactenipnl déterminée. Les 

 pesées (1) et (3) donnent le poids de la balle, les 



Fig. 1. — Appareil de MM. Fleming 

 et Deirar pour la détermination 

 de la susceptilÂlité mar/nélir/ne 

 de l'oiyii'p.ne liquide. — V. vase 

 à double p.iroi contenant l'oxy- 

 gène liquide: B, balte servant 

 aux pesées; AV. enroulement 

 des fils de l'électro-aiinant; S, 

 cylindre eu acier doux entou- 

 rant les fils; C, noyau eu fer 

 doux de l'électro-aimant. 



pesées (1), (2) et (3) sa susceptibilité magnétique, les 

 pesées (4) et (5) la susceplibiliti' magnétique du liquide. 



Voici le résultat des mesures de la susceptibilité 

 magnétique absolue des différentes balles : 



Halle d'argent : k-= — 1,73 X 10"» (Becquerel avait 

 trouvé — 1,74 X 10"°). 



Balle de bismuth : k = — 13,75 X 10"" 'P. Curie a 

 trouvé— 13,4 X 10"» et L. Lombardi — 13,3 X lO""). . 



Balle de cuivre, k est positif et très variable suivant 

 les champs, ce qui tient probablement à la présence 

 de traces de fer. 



Balles de verre creuses remplies en partie avec du 

 mercure; k varie, suivant la quantité de mercure, de 



— 0,0-24 à —1,21 X 10-0. 



Au moyen de ces données, les auteurs ont procédé à 

 la détermination de la susceptibilité magnétique de 

 l'oxygène liquide. Pour cela, les balles étaient plongées 

 dans l'oxygène liquide, contenu dans un vase à doubles 

 parois entre lesquelles on a fait le vide. Dans chaque 

 cas. la pesée donne la susceptibilité apparente de 

 l'oxygène liquide; pour avoir la susceptibilité absolue, 

 il faut ajouter ou retrancher un nombre représentant 

 la susceptibilité absolue de la balle à la température 

 de l'oxygène liquide, nombre obtenu par interpolation. 



Voici les résultats pour l'oxygène liquide : 



1° Avec la balle d'argent, k =326 X ^^'^; 



2" Avec la balle de bismuth, k = 319 X 10""; 



3° Avec la balle de cuivre, k = 327 X 10'"; 



4° Avec la boule de verre n» 1, k = 326 X '0'; 



5° Avec la boule de verre n" 2, k = 32D X 10"°; 



6° Avec la boule de verre n" 4, k = 320 X 10"^. 



La moyenne de toutes ces déterminations est 324 

 X 10"". La perméabilité magnétique [j. = 1 -j-4 /: k est 

 donc égale à 1,0041 ; la valeur de it. trouvée précédem- 

 ment par les auteurs au moyen d'une méthode totale- 

 ment différente était de 1,00287; elle n'en diffère que 

 de un millième. En examinant de plus près les déter- 

 minations, on voit que pour des champs très forts de 

 l'ordre de 2..o00 unités C. G. S., la susceptibilité est un 

 peu moindre que pour des champs de l'ordre de .500 

 unités. Pour les premiers, elle serait d'environ 310 

 X lO""; pour les seconds de 330X10"''. Le nombre 

 324 X 10"° doit être considéré comme une moyenne. 



Les auteurs ont procédé ensuite à la détermination 

 de la susceptibilité magnétique de diverses substances 

 aux basses températures. 



La susceptibilité magnétique de l'air gazeux à — I82''C 

 a été trouvée égale à -j- 0,28 X 10"°, soit dix fois plus 

 grande qu'à la température ordinaire. 



Celle du sulfate de manganèse cristallisé, sous forme 

 de poudre, qui est de lOoà 25» C, est de 349 X 10"° à 



— 182°. Si on considère les températures absolues, on 

 voit que la susceptibilité du sulfate de manganèse 

 croit par le refroidissement et varie précisément en 

 raison inverse de la température absolue. M. P. Curie 

 a UKintré déjà que cette loi existe pour le palladium, 

 l'oxygène et d'autres cor|;is paramagnétiques aux hautes 

 températures; MM. Wiedemann et Plessner l'ont véri- 

 fiée aussi entre 16° et 60°. 



Pour le bismuth, qui est un corps diamagnétique, la 

 susceptibilité augmente aussi avec le refroidissement, 

 mais non en raison inverse de la température absolue. 

 Elle est de 13,7 à 15° et de 15,9 à — 182°C, soit un 

 accroissement de 16 °/„. 



Les déterminations sur le sulfate de manganèse 

 semblent montrer que la susceptibilité paramagnétique 

 varie comme la densité. Si cette loi et celle de la tem- 

 pérature se continuent aux basses températures et 

 après les changements d'état, la susceptibilité de 

 l'oxygène liquide doit être 2418 fois celle de l'oxy- 

 gène gazeux. Cette dernière étant 0,13 X 10"», on a 

 2418 X 0,13 X 10"''= 314 X lO""; l'expérience a donné 

 324 X lO"". Les deux lois semblent donc se vérifier. 



Le Directeur-Gérant : Louis Olivier. 



Paris. — L. Maretheux, imprimeur. I, rue Cassette. 



