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A. COTTON — L'ASPECT ACTUEL DE LA LOI DE KIRCHHOFF 



d'urane. S'applique-t-elle à tous les corps fluores- 

 cents, ou d'une façon générale à tous les corps 

 luminescents? De nouvelles expériences sont néces- 

 saires pour Taffirmer, et, à bien des égards, les 

 recherches très importantes de M. Burke méritent 

 d'être poursuivies et étendues. 



Si l'on résume tous les faits qui viennent d'être 

 cités, on voit que la règle reliant l'absorption à 

 l'émission pour un même corps, s'applique à un 

 très grand nombre de cas, en particulier à des 

 corps luminescents, qui échappent, comme on le 

 verra, à la loi de Kirchhofif proprement dite. Mais 

 il n'est, pas sûr que cette règle qualitative elle- 

 même soit toujours valable : de nouvelles recher- 

 ches sont nécessaires. 



111. — Introduction de l'état de polarisation des 

 vibrations. 



L'énoncé qui a été adopté précédemment pour 

 cette règle n'esl pas encore tout à fait correct ; 

 il faut le préciser, comme nous allons le voir, de la 

 façon suivante : 



Si im corps émet, dans une direction déterminée, 

 un faisceau propageant certaines vibrations , dé finies 

 par leur période et leur état de polarisation, il est 

 absorbant pour un faisceau propageant en sens 

 inverse les mêmes vibrations. 



L'observation du phénomène de Zeeman, avec 

 les raies renversées ', montre avec une grande net- 

 teté la nécessité de préciser ainsi l'énoncé. 



Supposons, par exemple, que l'on place la 

 flamme d'un brûleur colorée par un sel de sodium 

 dans un champ magnétique; les raies sont modi- 

 fiées. Prenons comme exemple la raie D., et sup- 

 posons qu'on observe dans la direction des lignes 

 de force du champ. Dès que le courant est établi 

 dans l'éleetro-aimant, la raie primitive disparait, 

 et deux raies nouvelles A, B, la remplacent, l'une à 

 droite, l'autre à gauche de la raie primitive. Ces 

 raies sont polarisées circulairement, mais en sens 

 contraires : la plus réfrangible A, d'après la règle 

 de MM. Cornu et Kœnig, est formée par des vibra- 

 lions qui ont le sens du courant magnétisant. 



Supposons maintenant qu'on fasse traverser 

 l'èlectro-aimant et la flamme qu'il contient, par un 

 faisceau donnant un spectre continu très intense. 

 Lorsque le champ est supprimé, la raie D, apparaît 

 comme une raie noire très marquée. Lorsqu'on 

 établit le champ, on la voit s'élargir, devenir grise, 

 et paraître s'effacer. Si l'on place alors un polariseur 

 circulaire (avant ou après l'éleetro-aimant), sur le 

 trajet des rayons, ou bien si l'on observe à travers 



' KfiENio : VVî'erf. Ann., t. LXII, p. 240, 1897. Voir le travail 

 hadia lions dans un champ magnétique. L'Eclairage électrique, 

 XIV, p. 540, 1898. 



un analyseur circulaire, on voit réapparaître très 

 nettement une seule raie noire, qui occupe mainte- 

 nant la place d'une des raies du doublet observé 

 précédemment. Change-t-on le sens du polariseur 

 circulaire, on voit la raie noire venir prendre la 

 place de l'autre raie brillante. Si le champ d'obser.- 

 vation est partagé en deux plages polarisées eu 

 sens contraire, on voit, dans chacune des plages, la 

 raie qui correspond à son état de polarisation, 

 mais seulement celle-là. 



La flamme placée dans le champ magnétique 

 absorbe donc la lumière des deux raies A, B, mais 

 elle n'absorbe, en A, que les vibrations circulaires 

 ayant le sens du courant; en B, que les vibrations 

 de sens contraire. On s'explique ainsi que le dou- 

 blet renversé n'apparaisse pas nettement sans 

 appareils de polarisation, puisque la flamme n'agit 

 alors au passage que sur la moitié de la lumière 

 incidente. 



Même remarque pour les observations faites 

 perpendiculairement aux lignes de force. La flam- 

 me, dans cette direction, émet trois raies corres- 

 pondant à D. : elle en absorbe trois; mais ces raies 

 sont polarisées ; pour chacune d'elles, elle est 

 absorbante seulement pour les vibrations corres- ■ 

 pondant à l'état de polarisation de la lumière 

 émise : celte polarisation est ici rectiligne et un 

 nicol suffit pour observer nettement les nouvelles 

 raies renversées. On voit donc bien la nécessité 

 d'introduire la correction précédente à l'énoncé de 

 la relation entre l'absorption et l'émission. 



M. Kœnig, qui a fait le premier ces observations, 

 en a bien fail remarquer l'intérêt au point de vue 

 de la relation de Kirclihoff : « C'est la première fois, 

 « dit-il, que l'on trouve des corps possédant une 

 « certaine anisotropie, et qui manifestent cette 

 « anisotropie à la fois dans leur émission et leur 

 « absorption, conformément au principe de 

 « Kirchhoff. » 



Mais en réalité, Kirchhofl" lui-même avait déjà 

 fait, sur ce sujet, une observation très intéressante. 

 Une lame de tourmaline parallèle à l'axe polarise 

 partiellement, comme on sait, un faisceau qui la 

 traverse. Elle conserve cette propriété, quoique à 

 un degré moindre, lorsqu'on la porte au rouge 

 faible dans la flamme d'un bec Bunsen. Or, la 

 lumière qu'elle émet dans ces conditions est aussi 

 partiellement polarisée, les vibrations émises avec 

 le plus d'intensité étant celles qui sont absorbées 

 davantage iKirchhofl', lue. cit., p. 1811). 



Nous verrons d'ailleurs, à propos de la loi de 

 Kirchhoff proprement dite, que d'autres expé- 

 riences viennent encore montrer la nécessité de 

 tenir compte, dans la définition des pouvoir émis- 

 sifs et absorbants, de la direction ou du sens des 

 vibrations. 



