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A. COTTON — L'ASPECT ACTUEL DE LA. LOI DE KIRCHIIOFF 



de la longueur d'onde ; mais, c'est tout ce qu'on 

 peut dire quant à présent. 



Je ne parlerai donc pas de température de lumi- 

 nescence, et, comme le fait KirchhofT lui-même, je 

 restreindrai l'application de la loi aux cas où 

 l'émission (de rayons visibles ou invisibles) est 

 déterminée par la température seule, en un mot 

 aux phénomènes d'incandescence. Malgré cette res- 

 triction, on va voir que la loi a encore une impor- 

 tance considérable. 



Pour éviter des erreurs graves, je rappelle d'abord, 

 d'après les idées de Kirchhoff, les définitions pré- 

 cises des pouvoirs émissifs et absorbants. Je sup- 

 poserai d'abord qu'on ne tienne pas compte des 

 phénomènes de polarisation : je reviendrai plus loin 

 sur ce point. 



§ 1. — Pouvoir émissif e. 



Soit un corps C (fig. Ij, isolé dans une vaste 

 enceinte qui ne lui envoie et ne lui renvoie aucune 



Fig. 1. — Élude du pouvoir émissif et du pouvoir absorban l 

 d'un corps. — C, cylindre; X, faisceau de rayons; D,, D., 

 diaphragmes. 



radiation (une enceinte « noire » à une tempéra- 

 ture extrêmement basse]. Figurons un cylindre X 

 rencontrant le corps C, découpant sur lui un élé- 

 ment de surface <s. (La section droite du cylindre 

 aura des dimensions déterminées, mais très petites, 

 quoique beaucoup plus grandes que la longueur 

 d'onde.) Le pouvoir émissif du corps C pour la 

 radiation X, est l'intensité totale des rayons de lon- 

 gueur d'onde X qui, partant du corps, sont conte- 

 nus dans le cylindre. 



Le nombre mesurant ce pouvoir émissif dépend 

 de l'unité d'intensité adoptée', et du choix fait 

 pour l'intervalle étroit de radiations comprenant la 

 radiation X, employé dans la mesure. Ce pouvoir 

 émissif dépend, en outre, du cylindre X, de la 

 nature et de la forme du corps, de l'état des sur- 

 faces, en un mot, du corps C tout entier, et non pas 

 seulement de c; il dépend encore du milieu sup- 

 posé transparent, dans lequel est plongé le cylindre 

 (S. de Smolan). 



' Il y a avantage à l'évaluer en unités d'énergie. Voir 

 Glillaume : Rev. gén. de.<! Se. t. IIJ. p. 12 et 93 (1892). 



§ 2. — Pouvoir absorbant a. 



Supposons que des rayons non polarisés, de 

 même longueur d'onde X, marchent exactement en 

 sens contraire des rayons précédents et viennent 

 rencontrer le corps C. Mesurons l'intensité des 

 rayons incidents compris dans le cylindre, puis 

 l'intensité de tout ce qui reste de ces rayons après 

 qu'ils ont rencontré le corps, c'est-à-dire l'intensité 

 des rayons transmis, réfléchis, diffusés par le 

 corps'. La différence représente l'intensité des 

 rayons absorbés : on appelle pouvoir absorbant a, 

 le rapport entre l'intensité des rayons absorbés et 

 celle des rayons incidents. 



Le nombre mesurant ce pouvoir absorbant pour 

 la radiation X ne dépend pas de l'unité d'intensité 

 choisie; il est évidemment au plus égal à l'unité. Il 

 peut être très petit lors même que le corps est tout 

 à fait opaque, puisqu'il dépend du pouvoir réflec- 

 teur. Comme le pouvoir émissif, il dépend de X, du 

 corps C tout entier, etc. 



Comment mesurer pratiquement les deux quan- 

 tités précédentes? Pour limiter les faisceaux, on 

 peut supposer deux diaphragmes D,D,, assez éloi- 

 gnés, qui ne laisseront passer que les rayons sensi- 

 blement parallèles contenus dans X. Nous néglige- 

 rons la diffraction sur les bords des ouvertures, 

 et nous supposerons surtout que ces écrans n'en- 

 voient et ne renvoient aucune radiation. Nous rece- 

 vrons le faisceau sur un instrument de mesure qui 

 devra satisfaire aux mêmes conditions, sinon des 

 corrections seront nécessaires. 



On voit immédiatement que la mesure du pou- 

 voir absorbant est plus difficile, puisqu'il faut 

 mesurer l'intensité des rayons transmis, réfléchis, 

 diffusés. Pour simplifier, je supposerai que le corps 

 a la forme d'une lame à faces planes et parallèles, 

 et que ces faces sont parfaitement polies et réflé- 

 chissantes. Les rayons réfléchis et transmis sont 

 alors compris dans des faisceaux limités; on mesure 

 alors facilement l'intensité du faisceau incident, 

 puis celle de ces deux faisceaux. Si la lame est 

 opaque, mais réfléchissante, le pouvoir absorbant 

 est égal à 1 — r, r étant le pouvoir réflecteur. Si 

 l'on peut négliger les réflexions sur les faces de la 

 lame, le pouvoir absorbant se déduira immédiate- 

 ment de la mesure du faisceau transmis. 



§ 3. — Corps parfaitement absorbant. 



Enfin, si la lame a un pouvoir réflecteur négli- 

 geable et est assez épaisse pour ne rien laisser 

 passer, le pouvoir absorbant est égal à l'unité : je 

 dirai que le corps est parfaitement absorbant pour 

 la radiation considérée. 



' Bien entendu, on ne compte pas parmi ces rayons ceux 

 qu'il émet lui-mime. 



