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A. COTTON — L'ASPECT ACTUEL DE L\ LOI DE KIRCHIIOFF 



etc.), sont simples, comme l'avait pressenti 

 Kirc'hhoff. Je ne puis m'en occuper ici. 



Cette valeur e„, qui représente le pouvoir émissif 

 d'un corps parfaitement absorbant pour la radia- 

 tion 1, est le maximum de la valeur que peut pren- 

 dre le pouvoir émissif e d'un corps quelconque pris 

 à la même température. On a en effet : e = ae„, et a 

 est plus petit que l'unité si le corps n'est pas par- 

 faitement absorbant. 



Cette remarque s'applique évidemment à un 

 ensemble quelconque de radiations : le pouvoir 

 émissif total ne peut pas dépasser le pouvoir émis- 

 sif correspondant d'un corps parfaitement absor- 

 bant pour toutes les radiations. 



Nous verrons bienti'it une application de celte 

 remarque. 



3° Considérons l'ensemble des radiations qui, à 

 une température déterminée, sont émises par un 

 corps <i noir ». Un corps quelconque, à la même 

 température, ne peut absorber, sans l'émettre en 

 même temps, une quelconque de ces radiations, et 

 il l'émet avec d'autant plus d'intensité qu'il 

 l'absorbe davantage. 



On voit que la loi de Kirchhoff renseigne d'une 

 façon beaucoup plus complète et plus précise sur 

 les relations entre l'absorption et l'émission, que 

 la règle qualitative étudiée précédemment. De 

 cette règle, on ne pouvait pas conclure de l'exis- 

 tence d'une absorption sensible à l'existence d'une 

 émission correspondante. 



La loi de Kirchhoff nous autorise à le faire, 

 pourvu que la radiation considérée soit émise par 

 un corps noir à la même température. 



De cette remarque on déduit immédiatement 

 que les particularités des spectres d'absorption' 

 des corps incandescents doivent se retrouver dans 

 les spectres d'émission correspondants. Un corps 

 coloré qui absorbe certains rayons visibles de pré- 

 férence à certains autres, et qui conserve cette 

 propriété à de hautes températures, doit émettre 

 lui-même de la lumière colorée. On ne peut guère 

 citer actuellement d'études à ce sujet, à part celles 

 de Nichols et Snow sur certains oxydes qui émet- 

 tent par incandescence de la lumière colorée. Mais 

 on trouverait très facilement d'autres exemples, je 

 crois, en étudiant la lumière émise par des verres 

 ou des fondants colorés portés à l'incandescence ; 

 je me suis assuré par quelques essais que ces corps 

 émetti'nt des faisceaux dont l'intensité et la compo- 

 sition changent de l'un à l'autre : la loi de Kir- 

 chhoff permet de déduire les propriétés de ces 



' Par ce. mol spocire d'.itisorf tion, j'entends la courbe 

 représentant les varialions du pouvoir alisorbant a de Kir- 

 chholî, avec la lon;;noiir d'onde. C'est seulement lorsque le 

 pouvoir réflecteur peut rtre négligé que cette courbe peut 

 se déduire de la seule étude du faisceau transmis. 



spectres d'émission, des propriétés des spectres 

 d'absorption. 



Ce que je viens de dire de la lumière s'applique 

 évidemment aux radiations infrarouges, et les 

 exemples que l'on peut citer actuellement sont 

 beaucoup plus nombreux. J'en rappellerai quel- 

 ques-uns à propos des mesures faites sur la cha- 

 leur rayonnante, et je me bornerai à faire la 

 remarque suivante : Parmi les radiations émises 

 par un corps « noir >> incandescent se trouvent pré- 

 cisément les radiations infrarouges. Un corps 

 incandescent quelconque ne peut absorber ces 

 radiations sans les émettre : par suite, dans la 

 recherche d'un éclairage économique, si l'on veut 

 obtenir, par incandescence simple, de la lumière 

 sans chaleur, il faut employer des sources absorbant 

 peu l'infrarouge. 



Il est très remarquable précisément que la ma- m 

 gnésie, que l'on place dans la flamme oxhydrique ^ 

 pour obtenir la lumière Drummond, présente, dès 

 la température ordinaire, une transparence très 

 grande pour certains rayons calorifiques (K. Âng- 

 slrom). 11 doit en être de même du manchon du bec M 

 Aner, si, comme le croit M. Le Chatelier, la ^ 

 lumière de celte source est due à un phénomène 

 d'incandescence simple. On pourrait rechercher 

 directement si le manchon incandescent absorbe 

 peu l'infrarouge ', et voir s'il obéit à la loi de 

 Kirclihoff. 



VII. — La lot de KiRCUUdFF A-X-ELLE été VÉUIFIliE 

 E.KPÉRIMENTALEMENT '? 



Les conséquences que nous venons de déduire 

 de la loi de Kirchhoff semblent bien d'accord avec 

 les faits observés ; mais,a-t-on vérifié directement, 

 d'une façon précise, cette loi telle qu'elle a été 

 énoncée, c'est-à-dire pour une radiation isolée? 



Examinons d'abord les expériences faites sur les 

 spectres discontinus des gaz. Les gaz, au point de 

 vue de l'étude qui nous occupe, présentent d'abord 

 l'avantage d'avoir un pouvoir réflecteur négli- 

 geable. En outre, il semble naturel de les examiner 

 tout d'abord, puisqu'ils donnent ces raies étroites, 

 dont le physicien parle souvent comme si elles 

 étaient formées d'une seule radiation. 



Mais on sait qu'en réalité ces raies ont une lar- 

 geur variable et une constitution complexe : c'est 

 un point que les expériences de M. Gouy, celles 

 aussi de M. Michelson, ont mis tout à fait en évi- 

 dence. 11 est impossible de les considérer comme 



' Plus exactement la partie de l'infrarouge qui est la plus 

 intense dans le spectre d'un corps noir. Le mam-bou du bec 

 Auer (privé bien entendu de sa cheminée de verre) envoie 

 notablement les radiations calorifiques de 'JO — 60 fj, étudiées 

 récemment. 



