A. COTTON — L'ASPECT ACTUEL DE LA LOI DE KIHCIIIIUFF 



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formées d'une seule radiation, et on ne peut même 

 pas admettre qu'en laissant passer, k travers une 

 fente remplaçant l'oculaire du spectroscope, une 

 partie de ces raies, l'intensité pourrait être consi- 

 dérée comme uniformément répartie dans cet inter- 

 valle très étroit. Nous rencontrons donc immédia- 

 tement la question suivante : Peut-on vérifier la 

 loi de Kirchhoff à l'aide d'expériences sur des 

 faisceaux complexes de radiations? 



Cette question sera examinée plus loin. Pour le 

 moment, bornons-nous à indiquer comment M. Pas- 

 chen ' a cherché à voir si la loi de Kirchhoff était 

 applicable aux flammes et aux gaz incandes- 

 cents. 



Il a utilisé la remarque rappelée précédemment, 

 d'après laquelle le pouvoir émissif d'un corps 

 obéissant à la hii de KirchhotT ne peut jamais dé- 

 passer le pouvoir émissif correspondant d'un corps 

 parfaitement absorbant 7J0Î/?' les radiations considé- 

 rées, pris à la même température. 



§ 1. 



Raies de l'are. 



En collaboration avec M. Kayser, M. Paschen a 

 comparé, par la photographie, l'éclat d'une région 

 ultraviolette du spectre continu donné par le cra- 

 tère positif, avec l'éclat de bandes appartenant au 

 carbone et au magnésium, situées dans la même 

 région et données par l'arc gazeux lui-même. L'éclat 

 de ces bandes est beaucoup plus grand que l'éclat 

 du cratère positif, qui est cependant à une tempé- 

 rature supérieure, d'après les mesures de M. VioUe. 

 Si l'on admet (comme M. Paschen le fait implicite- 

 ment) que le charbon, à cette température, est 

 absorbant pour ces rayons ultraviolets (X^3800), 

 il en résulte que la loi de Kirchhoff est tout à fait 

 en défaut; aussi, M. Paschen en conclut que ces 

 bandes sont produites par un phénomène de lumi- 

 nescence. 



§ 2. — Raies jaunes du sodium. 



M. Paschen mesure, avec le speclrobolomètre, 

 l'intensité totale des deux raies D données par la 

 flamme d'un brûleur Bunsen, puis, toutes choses 

 égales d'ailleurs, l'intensité correspondante d'une 

 région prise dans le spectre d'un corps noir, région 

 où les deux raies D se trouvaient comprises tout 

 entières. Admettant pour la largeur des raies du 

 sodium une valeur par excès, M. Paschen calcule 

 alors une valeur par excès de l'intensité de la par- 

 tie du spectre du corps noir correspondant aux 

 raies. Cette valeur n'est même pas la moitié de la 

 valeur trouvée avec les raies données par le brû- 

 leur. La loi de Kirchhofl' est encore inapplicable, 

 et M. Paschen conclut que l'éclat de ces raies est 



' Paschen : Wied. Ann.. Ll, p. 41 (1894). 



dû, au moins pour une bonne part, à un piiéno- 

 mène de luminescence. 



Le corps « noir » employé est simplement une 

 lame de platine chauffée par un courant à la tem- 

 pérature (1470°) trouvée pour la flamme. On peut 

 se demander si le platine est bien, dans ces condi- 

 tions, un corps parfaitement absorbant. M. Paschen 

 est autorisé à admettre, d'après d'autres recherches, 

 qu'il émet, dans celte réffion du spectre, et à cette 

 température, sensiblement autant que le noir de 

 fumée, dont on peut, avec certaines précautions, 

 étudier l'émission à cette température élevée. La 

 question est donc ramenée à la suivante : « Le noir 

 de fumée à cette température est-il un corps <■ noir », 

 est-ce un corps parfaitement absorbant?» M. Pas- 

 chen croit pouvoir affirmer, après tous ses travaux 

 sur l'émission, qu'il ne s'en écarte pas beaucoup. 

 Il ne faut pas oublier, d'ailleurs, que l'on a calculé 

 par excès l'émission du platine, que la flamme a 

 une épaisseur assez faible et que, par conséquent, 

 une mesure plus rigoureuse accentuerait l'écart 

 avec la loi de Kirchhoff. 



Wiedemann était arrivé, par une méthode diffé- 

 rente, à la même conclusion. En outre, des recherches 

 directes d'Evershed, de Pringsheim, etc., montrent 

 bien que les réactions chimiques sont nécessaires 

 pour produire les raies si brillantes des flammes, 

 et que la raie du sodium n'a pas le même éclat 

 quand on chauffe directement la vapeur du métal 

 en supprimant, autant que possible, toute action 

 chimique. 



Ces flammes colorées par le sodium servent pré- 

 cisément, dans les cours, à faire l'expérience du ren- 

 versement : aucune expérience ne montre mieux la 

 nécessité de distinguer la loi de Kirchhoff de la 

 règle reliant l'absorption et l'émission d'un même 

 corps. 



§ 3. — Bande infrarouge du gaz carbonique. 



Au contraire, l'émission du gaz carbonique 

 chauffé semble bien due à la température seule. 

 M. Paschen a étudié la bande très nette que donne 

 ce gaz dans l'infrarouge, vers X = 4,3 a. En chauf- 

 fant dans un tube une couche de ce gaz épaisse de 

 7 centimètres, le maximum de la bande observée 

 est un peu au-dessous, mais voisin de la courbe 

 représentant l'émission, dans les mêmes conditions, 

 du noir de fumée. D'autre part, M. Paschen a pro- 

 fité de ce que cette bande est très marquée dans le 

 spectre d'émission de la flamme de Bunsen pour 

 faire la vérification à une température plus élevée, 

 en disposant l'expérience comme dans le cas des 

 raies D. Seulement, il faut tenir compte de ce que 

 le platine, dans cette région, est loin d'être parfai- 

 tement absorbant. Cette expérience n'est pas sus- 

 ceptible d'une grande précision, et M. Paschen ne 



